1 Введение 3
2 Теория Эйнштейна-дилатона-анти-Максвелла 4
3 Заряженные антидилатонные черные дыры 9
3.1 Тип AI: ri — r2 > 0, д = 0 10
3.1.1 Тип AI: ri — r2 > 0, д = 0. Асимптотически плоское
решение 11
3.1.2 Тип AII: ri — r2 > 0, д = 0 14
3.2 Тип B (ri = r2) 14
3.2.1 Тип BI (r1 = r2,C = r1) 15
3.2.2 Тип BI (ri = r2,C = ri). Асимптотически плоское
решение 16
3.2.3 Тип BII (ri = r2,C = ri) 17
3.2.4 Тип BII (ri = r2, C = ri). Асимптотически плоское
решение 18
4 Тип С (ri = r2). Заряженные антидилатонные кротовые но¬ры 19
4.1 Тип СТ (ri = rfp = 0) 20
4.2 Тип CI (ri = r^,K = 0). Асимптотически плоское решение . . 21
4.3 Тип CII (ri = rfp = 0) 23
4.4 Тип CII (ri = rf н = 0). Асимптотически плоское решение . 24
5 Заключение 27
6. Список источников
Купить

Семейство решений низкоэнергетической теории струн, включающие макс-велловское или анти-максвелловское поле и дилатонное или анти-дилатонное поле, представляют собой статические сферические симметричные заряженные черные дыры. Они, в свою очередь, обладают массой, зарядом и ассиптотическим значением заряда поля дилатона. Наличие дилатонного поля имеет важные последствия на решения, соответствующие электрически зараженным черным дырам, что приводит к новым классам решений черных дыр с одним или несколькими горизонтами событий. Подобные решения приведены в следующих статьях [1, 2, 3, 4, 5, 6]. Известно, когда скалярное поле и / или поле Максвелла могут отрицательно влиять на общую энергию, энергетические условия могут быть нарушены, и можно ожидать появления некоторых новых структур. Это случай червоточенных решений Эйнштейна-Максвелла-скаляра [9] с фантомным скалярным полем, в общем случае называемое дилатонным полем. Например, данный случай описан в следующих работах [7, 8].
Целью квалификационной работы является получение статических сферически симметричных асимптотически плоских решений теории Эйнштейна-Максвелла-анти-дилатона.
В дальнейшем будем использовать, что c = G = 1.

Купить