1 Введение 2
2 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома над диэлектрическим по­лупространством с граничным слоем Черна-Саймонса 4
3 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
диэлектрическими полупространствами с граничными слоями Черна-Саймон­са 10
4 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
слоями Черна-Саймонса в вакууме 13
5 P-нечетные вакуумные эффекты 16
6 Заключение 18
A Идеально проводящие параллельные плоскости 19
B Асимптотики 20
C Список литературы 21
Купить

Эффект Казимира —это квантовый эффект взаимодействия между макроскопическими объектами в их основном состоянии. Взаимодействие между двумя диэлектрическими по­лупространствами, разделенными вакуумной щелью, определяется формулой Лифшица. Теоретическое изучение эффекта Казимира получило новые возможности в рамках подхо­да рассеяния, формализм был эффективно применен к неплоским геометриям, включая ди­фракционные решетки, сферы и цилиндры. Подробности теоретических и экс­периментальных исследований можно найти в различных обзорах и книгах.
Действие Черна-Саймонса существенно модифицирует взаимодействие Казимира, его изучение в рамках 2+1 абелевой электродинамики с членом Черна-Саймонса было нача­то в работе. Константы Черна-Саймонса слоев в случае 3+1 являются безразмерными. Жесткие непроницаемые граничные условия, модифицированные членом Черна-Саймонса в случае 3 + 1, были рассмотрены в работах , проводимость Холла не описывается этими условиями. Энергия Казимира двух плоских слоев Черна-Саймонса в вакууме была получена в работах. Притяжение и отталкивание Казимира, обусловленные слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических и металлических полупространств, были изу­чены в работах .
Потенциал Казимира-Полдера для анизотропного атома получен прямым применением квантовой электродинамики во втором порядке теории возмущений в работах. Эф­фект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей был рассмотрен в работах, эф­фект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей с тензорной проводимостью был рассмотрен в работах . Потенциал Казимира-Полдера нейтрального анизотропно­го атома при наличии плоского слоя Черна-Саймонса был получен в работе , эффекты нарушения зарядовой четности из-за слоя Черна-Саймонса были исследованы в работе.
В низкоэнергетрической эффективной теории топологических изоляторов существует член, пропорциональный 0EH в дополнение к стандартной плотности электромагнитной энергии, это действие может быть проинтегрировано по объему топологического изолятора в действие Черна-Саймонса на границе. Параметр а из действия Черна-Саймонса квантует­ся в этом случае следующим образом: а = аО/(2п), О = (2m + 1)п, а - постоянная тонкой структуры КЭД , m - целое число. Различные аспекты Казимировского взаимодействия топологических изоляторов были иследованы в работах.
Теоретическое описание изоляторов Черна при отсутствии дисперсии дается дей­ствием Черна-Саймонса с параметром а = Са, С— число Черна —топологический инвари­ант. Взаимодействие Казимира с изоляторами Черна изучается в работах.
Квантовые слои Холла во внешнем магнитном поле также приводят к квантованной силе Казимира, параметр действия Черна-Саймонса а = va, v - целое или дробное число, харак­теризующее плато квантового эффекта Холла.
Отталкивание Казимира привлекает особое внимание в исследованиях эффекта Казими­ра, отталкивание является многообещающим режимом с точки зрения технологии. Враще­ние поляризации после отражения электромагнитной волны от плоского слоя Черна-Саймон- са является важным свойством, которое приводит к режимам притяжения и отталкивания в давлении Казимира между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме и на границах диэлектриков или металлов. Давление Казимира в режиме отталкива­ния до сих пор экспериментально не исследовалось в этой геометрии.
Дополнительным способом изучения эффекта Казимира является локальное зондирова­ние вакуума нейтральным атомом в его основном состоянии. Представляет интерес изуче­ние вакуума между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса локально из-за нетривиальных свойств этой системы. Таким образом, потенциал Казимира-Полдера ани­зотропного атома является естественным теоретическим инструментом для проведения ис­следования перед экспериментальным исследованием. Эта работа заполняет пробел в важ­ном направлении локального изучения вакуума в геометрии двух слоев Черна-Саймонса. Аналитические результаты для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических поллу- пространств впервые получены в работе.
Формализм, основанный на рассеянии функций Грина, был введен в работе. В этом подходе выводятся электрические, магнитные функции Грина и давление Казимира в калиб­ровочно-инвариантном по построению выводе. В работе мы получили давление Казими­ра и потенциал Казимира-Полдера в системах без вращения поляризаций после отражения электромагнитных волн от границ между различными средами.
...
Купить