📄Работа №142889
Тема: ВЫЧИСЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ КАЗИМИРА И ПОТЕНЦИАЛА КАЗИМИРА-ПОЛДЕРА ДЛЯ СИСТЕМ С РЕЗКИМИ ГРАНИЦАМИ МЕТОДАМИ ТЕОРИИ РАССЕЯНИЯ
Тип работы
Дипломные работы, ВКР
Предмет
Физика
Объем:
33 листов
Год:
2023
Просмотров:
80
4800
руб.
🛒 Купить работу
Не подходит эта работа?
Закажите новую по вашим требованиям
Узнать цену на написание
Закажите новую по вашим требованиям
Представленный материал является образцом учебного исследования, примером структуры и содержания учебного исследования по заявленной теме. Размещён исключительно в информационных и ознакомительных целях.
Workspay.ru оказывает информационные услуги по сбору, обработке и структурированию материалов в соответствии с требованиями заказчика.
Размещение материала не означает публикацию произведения впервые и не предполагает передачу исключительных авторских прав третьим лицам.
Материал не предназначен для дословной сдачи в образовательные организации и требует самостоятельной переработки с соблюдением законодательства Российской Федерации об авторском праве и принципов академической добросовестности.
Авторские права на исходные материалы принадлежат их законным правообладателям. В случае возникновения вопросов, связанных с размещённым материалом, просим направить обращение через форму обратной связи.
Настоящий учебно-методический информационный материал размещён в ознакомительных и исследовательских целях и представляет собой пример учебного исследования. Не является готовым научным трудом и требует самостоятельной переработки.
📋 Содержание
1 Введение 2
2 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома над диэлектрическим полупространством с граничным слоем Черна-Саймонса 4
3 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
диэлектрическими полупространствами с граничными слоями Черна-Саймонса 10
4 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
слоями Черна-Саймонса в вакууме 13
5 P-нечетные вакуумные эффекты 16
6 Заключение 18
A Идеально проводящие параллельные плоскости 19
B Асимптотики 20
C Список литературы 21
2 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома над диэлектрическим полупространством с граничным слоем Черна-Саймонса 4
3 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
диэлектрическими полупространствами с граничными слоями Черна-Саймонса 10
4 Потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя
слоями Черна-Саймонса в вакууме 13
5 P-нечетные вакуумные эффекты 16
6 Заключение 18
A Идеально проводящие параллельные плоскости 19
B Асимптотики 20
C Список литературы 21
📖 Введение
Эффект Казимира —это квантовый эффект взаимодействия между макроскопическими объектами в их основном состоянии. Взаимодействие между двумя диэлектрическими полупространствами, разделенными вакуумной щелью, определяется формулой Лифшица. Теоретическое изучение эффекта Казимира получило новые возможности в рамках подхода рассеяния, формализм был эффективно применен к неплоским геометриям, включая дифракционные решетки, сферы и цилиндры. Подробности теоретических и экспериментальных исследований можно найти в различных обзорах и книгах.
Действие Черна-Саймонса существенно модифицирует взаимодействие Казимира, его изучение в рамках 2+1 абелевой электродинамики с членом Черна-Саймонса было начато в работе. Константы Черна-Саймонса слоев в случае 3+1 являются безразмерными. Жесткие непроницаемые граничные условия, модифицированные членом Черна-Саймонса в случае 3 + 1, были рассмотрены в работах , проводимость Холла не описывается этими условиями. Энергия Казимира двух плоских слоев Черна-Саймонса в вакууме была получена в работах. Притяжение и отталкивание Казимира, обусловленные слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических и металлических полупространств, были изучены в работах .
Потенциал Казимира-Полдера для анизотропного атома получен прямым применением квантовой электродинамики во втором порядке теории возмущений в работах. Эффект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей был рассмотрен в работах, эффект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей с тензорной проводимостью был рассмотрен в работах . Потенциал Казимира-Полдера нейтрального анизотропного атома при наличии плоского слоя Черна-Саймонса был получен в работе , эффекты нарушения зарядовой четности из-за слоя Черна-Саймонса были исследованы в работе.
В низкоэнергетрической эффективной теории топологических изоляторов существует член, пропорциональный 0EH в дополнение к стандартной плотности электромагнитной энергии, это действие может быть проинтегрировано по объему топологического изолятора в действие Черна-Саймонса на границе. Параметр а из действия Черна-Саймонса квантуется в этом случае следующим образом: а = аО/(2п), О = (2m + 1)п, а - постоянная тонкой структуры КЭД , m - целое число. Различные аспекты Казимировского взаимодействия топологических изоляторов были иследованы в работах.
Теоретическое описание изоляторов Черна при отсутствии дисперсии дается действием Черна-Саймонса с параметром а = Са, С— число Черна —топологический инвариант. Взаимодействие Казимира с изоляторами Черна изучается в работах.
Квантовые слои Холла во внешнем магнитном поле также приводят к квантованной силе Казимира, параметр действия Черна-Саймонса а = va, v - целое или дробное число, характеризующее плато квантового эффекта Холла.
Отталкивание Казимира привлекает особое внимание в исследованиях эффекта Казимира, отталкивание является многообещающим режимом с точки зрения технологии. Вращение поляризации после отражения электромагнитной волны от плоского слоя Черна-Саймон- са является важным свойством, которое приводит к режимам притяжения и отталкивания в давлении Казимира между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме и на границах диэлектриков или металлов. Давление Казимира в режиме отталкивания до сих пор экспериментально не исследовалось в этой геометрии.
Дополнительным способом изучения эффекта Казимира является локальное зондирование вакуума нейтральным атомом в его основном состоянии. Представляет интерес изучение вакуума между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса локально из-за нетривиальных свойств этой системы. Таким образом, потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома является естественным теоретическим инструментом для проведения исследования перед экспериментальным исследованием. Эта работа заполняет пробел в важном направлении локального изучения вакуума в геометрии двух слоев Черна-Саймонса. Аналитические результаты для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических поллу- пространств впервые получены в работе.
Формализм, основанный на рассеянии функций Грина, был введен в работе. В этом подходе выводятся электрические, магнитные функции Грина и давление Казимира в калибровочно-инвариантном по построению выводе. В работе мы получили давление Казимира и потенциал Казимира-Полдера в системах без вращения поляризаций после отражения электромагнитных волн от границ между различными средами.
...
Действие Черна-Саймонса существенно модифицирует взаимодействие Казимира, его изучение в рамках 2+1 абелевой электродинамики с членом Черна-Саймонса было начато в работе. Константы Черна-Саймонса слоев в случае 3+1 являются безразмерными. Жесткие непроницаемые граничные условия, модифицированные членом Черна-Саймонса в случае 3 + 1, были рассмотрены в работах , проводимость Холла не описывается этими условиями. Энергия Казимира двух плоских слоев Черна-Саймонса в вакууме была получена в работах. Притяжение и отталкивание Казимира, обусловленные слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических и металлических полупространств, были изучены в работах .
Потенциал Казимира-Полдера для анизотропного атома получен прямым применением квантовой электродинамики во втором порядке теории возмущений в работах. Эффект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей был рассмотрен в работах, эффект Казимира-Полдера для проводящих плоскостей с тензорной проводимостью был рассмотрен в работах . Потенциал Казимира-Полдера нейтрального анизотропного атома при наличии плоского слоя Черна-Саймонса был получен в работе , эффекты нарушения зарядовой четности из-за слоя Черна-Саймонса были исследованы в работе.
В низкоэнергетрической эффективной теории топологических изоляторов существует член, пропорциональный 0EH в дополнение к стандартной плотности электромагнитной энергии, это действие может быть проинтегрировано по объему топологического изолятора в действие Черна-Саймонса на границе. Параметр а из действия Черна-Саймонса квантуется в этом случае следующим образом: а = аО/(2п), О = (2m + 1)п, а - постоянная тонкой структуры КЭД , m - целое число. Различные аспекты Казимировского взаимодействия топологических изоляторов были иследованы в работах.
Теоретическое описание изоляторов Черна при отсутствии дисперсии дается действием Черна-Саймонса с параметром а = Са, С— число Черна —топологический инвариант. Взаимодействие Казимира с изоляторами Черна изучается в работах.
Квантовые слои Холла во внешнем магнитном поле также приводят к квантованной силе Казимира, параметр действия Черна-Саймонса а = va, v - целое или дробное число, характеризующее плато квантового эффекта Холла.
Отталкивание Казимира привлекает особое внимание в исследованиях эффекта Казимира, отталкивание является многообещающим режимом с точки зрения технологии. Вращение поляризации после отражения электромагнитной волны от плоского слоя Черна-Саймон- са является важным свойством, которое приводит к режимам притяжения и отталкивания в давлении Казимира между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме и на границах диэлектриков или металлов. Давление Казимира в режиме отталкивания до сих пор экспериментально не исследовалось в этой геометрии.
Дополнительным способом изучения эффекта Казимира является локальное зондирование вакуума нейтральным атомом в его основном состоянии. Представляет интерес изучение вакуума между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса локально из-за нетривиальных свойств этой системы. Таким образом, потенциал Казимира-Полдера анизотропного атома является естественным теоретическим инструментом для проведения исследования перед экспериментальным исследованием. Эта работа заполняет пробел в важном направлении локального изучения вакуума в геометрии двух слоев Черна-Саймонса. Аналитические результаты для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса на границе диэлектрических поллу- пространств впервые получены в работе.
Формализм, основанный на рассеянии функций Грина, был введен в работе. В этом подходе выводятся электрические, магнитные функции Грина и давление Казимира в калибровочно-инвариантном по построению выводе. В работе мы получили давление Казимира и потенциал Казимира-Полдера в системах без вращения поляризаций после отражения электромагнитных волн от границ между различными средами.
...
✅ Заключение
В этой работе разработано принципиальное обобщение метода рассеяния функций Грина
для случая , когда невозможно выразить потенциал Казимира-Полдера в терминах диагональной матрицы отражения, состоящей из коэффициентов отражения для TE и TM мод. Дифракция электромагнитной волны в системе с плоскопараллельным граничным слоем Черна-Саймонса описывается недиагональной матрицей отражения из-за вращения поляризаций после отражения падающей электромагнитной волны от слоя. техника, разработанная в данной работе, используется для получения новых формул для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома при наличии диэлектрических полупространств с плоскопараллельными граничными слоями Черна-Саймонса.
Техника, разработанная в настоящей работе, может быть полезной для определения потенциала Казимира-Полдера анизотропного нейтрального атома, расположенного между любыми средами с плоскопараллельными границами, когда вращение поляризаций происходит после отражения от границ. В общем, как только электрические и магнитные поля, отраженные от плоскопараллельной границы, определены, потенциал Казимира-Полдера анизотропного нейтрального атома в системе может быть найден с помощью техники, разработанной в этой работе. Следует подчеркнуть, что формализм полезен для анизотропного атома, расположенного в системе сред с плоскопараллельными границами.
Работа начинается с определения потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома при наличии диэлектрического полупространства с плоским слоем Черна-Саймонса на его границе, представлен результат в общих формулах (60)-(63). Далее представлен вывод общего результата для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя диэлектрическими полупространствами с плоскопараллельными граничными слоями Черна-Саймонса, результат задается выражениями (80)-(83) при подстановке в хорошо известную формулу (13). Этот общий результат затем используется для получения формул (92)-(94) для составляющих потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме, выраженных через трансцендентные функции Лерча. Потенциал Казимира-Полдера атома, находящегосямежду двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса на больших расстояниях атома от обоих слоев, выражается через трансцендентные функции Лерча и полилогарифмы в формулах (98)-(104). Все эти результаты для потенциалов Казимира-Полдера являются новыми.
Знание формул для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома между слоями Черна-Саймонса в вакууме и на диэлектриках важны для точного сравнения теории и экспериментов, обсуждаемых в разделе 5. Квантование параметров a-1, а2 в топологических изоляторах, изоляторах Черна и квантовых слоях Холла приводят к точному знанию потенциала Казимира-Полдера атома на больших расстояниях от границ полости с пограничными слоями Черна-Саймонса, что важно для планирования экспериментов и проведения точного сравнения теории и экспериментов.
Новые P-нечетные эффекты для потенциала Казимира-Полдера между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме за счет замены а2 ^ —а2 предсказаны и проанализированы в разделе 5. P-нечетные эффекты возникают из-за взаимодействия трех тел между нейтральным атомом в его основном состоянии и двумя слоями Черна-Саймонса. Результаты демонстрируют, что нейтральный атом с КЭД-дипольным взаимодействием может стать эффективным инструментом для измерения P-нечетных вакуумных эффектов из -за поворота одного из слоев Черна-Саймонса на 180 градусов. Предсказанная зависимость потенциала Казимира-Полдера нейтрального атома от поворота одного из слоев Черна-Сай- монса в полости на 180 градусов предполагает интригующую фундаментальную экспериментальную проверку свойств квантового вакуума, основанную на вращении топологического материала.
для случая , когда невозможно выразить потенциал Казимира-Полдера в терминах диагональной матрицы отражения, состоящей из коэффициентов отражения для TE и TM мод. Дифракция электромагнитной волны в системе с плоскопараллельным граничным слоем Черна-Саймонса описывается недиагональной матрицей отражения из-за вращения поляризаций после отражения падающей электромагнитной волны от слоя. техника, разработанная в данной работе, используется для получения новых формул для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома при наличии диэлектрических полупространств с плоскопараллельными граничными слоями Черна-Саймонса.
Техника, разработанная в настоящей работе, может быть полезной для определения потенциала Казимира-Полдера анизотропного нейтрального атома, расположенного между любыми средами с плоскопараллельными границами, когда вращение поляризаций происходит после отражения от границ. В общем, как только электрические и магнитные поля, отраженные от плоскопараллельной границы, определены, потенциал Казимира-Полдера анизотропного нейтрального атома в системе может быть найден с помощью техники, разработанной в этой работе. Следует подчеркнуть, что формализм полезен для анизотропного атома, расположенного в системе сред с плоскопараллельными границами.
Работа начинается с определения потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома при наличии диэлектрического полупространства с плоским слоем Черна-Саймонса на его границе, представлен результат в общих формулах (60)-(63). Далее представлен вывод общего результата для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя диэлектрическими полупространствами с плоскопараллельными граничными слоями Черна-Саймонса, результат задается выражениями (80)-(83) при подстановке в хорошо известную формулу (13). Этот общий результат затем используется для получения формул (92)-(94) для составляющих потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома, находящегося между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме, выраженных через трансцендентные функции Лерча. Потенциал Казимира-Полдера атома, находящегосямежду двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса на больших расстояниях атома от обоих слоев, выражается через трансцендентные функции Лерча и полилогарифмы в формулах (98)-(104). Все эти результаты для потенциалов Казимира-Полдера являются новыми.
Знание формул для потенциала Казимира-Полдера анизотропного атома между слоями Черна-Саймонса в вакууме и на диэлектриках важны для точного сравнения теории и экспериментов, обсуждаемых в разделе 5. Квантование параметров a-1, а2 в топологических изоляторах, изоляторах Черна и квантовых слоях Холла приводят к точному знанию потенциала Казимира-Полдера атома на больших расстояниях от границ полости с пограничными слоями Черна-Саймонса, что важно для планирования экспериментов и проведения точного сравнения теории и экспериментов.
Новые P-нечетные эффекты для потенциала Казимира-Полдера между двумя плоскопараллельными слоями Черна-Саймонса в вакууме за счет замены а2 ^ —а2 предсказаны и проанализированы в разделе 5. P-нечетные эффекты возникают из-за взаимодействия трех тел между нейтральным атомом в его основном состоянии и двумя слоями Черна-Саймонса. Результаты демонстрируют, что нейтральный атом с КЭД-дипольным взаимодействием может стать эффективным инструментом для измерения P-нечетных вакуумных эффектов из -за поворота одного из слоев Черна-Саймонса на 180 градусов. Предсказанная зависимость потенциала Казимира-Полдера нейтрального атома от поворота одного из слоев Черна-Сай- монса в полости на 180 градусов предполагает интригующую фундаментальную экспериментальную проверку свойств квантового вакуума, основанную на вращении топологического материала.
ИЛИ
Поиск аналога
📕 Список литературы
🖼 Скриншоты
🛒 Оформить заказ
⚡ Работу высылаем в течении 5 минут после оплаты.