
Тип работы:	Предмет:	Язык работы:

Сильноточные релятивистские электронные пучки микросекундной длительности и СВЧ-генераторы на их основе

Работа №	7233
Тип работы	Диссертации (РГБ)
Предмет	физика
Объем работы	322стр.
Год сдачи	2004
Стоимость	470 руб.
ПУБЛИКУЕТСЯ ВПЕРВЫЕ
Просмотрено	866

Не подходит работа?

Узнай цену на написание

Содержание

Введение 4
§1. Область исследования 4
§2. Актуальность проблемы 6
§3. Цели диссертационной работы 9
§4. Научная новизна 10
§5. Научная и практическая значимость 10
§6. Использование результатов работы 11
§7. Апробация результатов 11
§8. Публикации 12
§9. Структура и объем диссертации 12
§10. Краткое содержание диссертации 12
Глава 1. Сильноточные РЭП микросекундной длительности 23
1. Техника эксперимента 24
§1. "Терек-3": ускоритель РЭП микросекундной длительности 25
§2. Магнитное поле 29
§3. Измерение полного тока и профиля плотности тока РЭП 35
§4. Измерение питч-углов электронных траекторий 43
2. Плазма взрывоэмиссионного катода и геометрия РЭП. 64
§1. Движение катодной плазмы вдоль магнитного поля 66
§2. Движение катодной плазмы поперек магнитного поля и ее
влияние на радиальный профиль плотности тока РЭП 72
§3. Способы стабилизации профиля плотности тока РЭП 80
3. Генерация РЭП со стабильными параметрами в течение микросекундной длительности импульса 101
§1. Способы воздействия на поперечное движение плазмы 101
§2. Катод с лезвийным острием, перпендикулярным магнитному полю 106
1

§3. Особенности функционирования поперечно-лезвийных катодов 112
§4. Поперечно-лезвийные катоды и профиль магнитного поля ....119 §5. Максимальная длительность РЭП, формируемого поперечно¬лезвийным катодом 126
§6. Питч-углы электронов с поперечно-лезвийного катода 129
Заключение 130
Глава 2. Влияние плазмы на длительность СВЧ-импульсов в
устройствах, использующих микросекундные РЭП 133
Эффект укорочения СВЧ-импульса 133
1. Коллекторная плазма 137
2. Плазма на анодной диафрагме 146
3. Плазма в замедляющей структуре 150
§1. Экспериментальная регистрация наличия плазмы в
карсинотроне 152
§2. Увеличение питч-углов электронных траекторий при наличии
СВЧ-излучения 158
§3. Влияние различных факторов на появление плазмы 162
§4. Расширение РЭП под действием СВЧ-излучения 170
§5. Отраженные электроны с коллектора 173
4. Механизм укорочения и способы увеличения длительности СВЧ- импульса 181
§1. Модель укорочения СВЧ-импульса в высокоэффективном
генераторе излучения 181
§2. Компенсация заряда РЭП до начала СВЧ-излучения 184
§3. Накопление плазмы в СВЧ-поле и срыв СВЧ-генерации 190
§4. Способы увеличения длительности СВЧ-импульса 194
2

Заключение 208
Глава 3. Плазменный релятивистский генератор СВЧ-импульсов
микросекундной длительности 212
1. Принцип действия и устройство плазменных релятивистских СВЧ-приборов 214
§1. Элементы теории плазменной СВЧ-электроники 214
§2. Источник трубчатой плазмы с управляемым радиусом 220
§3. Средства диагностики СВЧ-излучения 227
§4. Устройство плазменного релятивистского СВЧ-генератора ...232
2. Мощность и спектры излучения ПРГ 237
§1. Мощность и эффективность плазменных источников СВЧ-
излучения 237
§2. Влияние параметров плазмы на спектр излучения 240
§3. Тонкая структура спектров излучения ПРГ 247
3. Ограничение СВЧ-импульса в плазменном релятивистском СВЧ- генераторе 264
§1. Оценка возможности СВЧ-разряда 264
§2. Особенности ПРГ с микросекундной длительностью импульса
269
§3. Излучение плазменного СВЧ-генератора с микросекундным
РЭП 276
§4. Влияние сорта и давления газа на работу ПРГ 279
§5. О возможных причинах ограничения СВЧ-импульса 283
Заключение 289
Выводы 292
Литература 295

Введение

. Область исследования
Предлагаемая диссертационная работа проведена в области сильноточной релятивистской электроники. Релятивистская электроника изучает поведение электронных потоков, движущихся со скоростями и, близкими к скорости света: и &с; при этом релятивистский фактор
Y = 1 -и)/2) ^ существенно отличается от единицы. Для того чтобы приобрести такую скорость электрон с зарядом e и массой m ускоряется в
электрическом поле с разностью потенциалов U: у = 1 + . Учитывая, что
тс
тс « 511 кэВ, нетрудно видеть, что даже при сравнительно скромном значении у ~ 2 релятивистские электроны имеют энергию ~ 0.5 МэВ.
Понятие "сильноточная электроника" означает, что ток электронов настолько велик, что существенную роль играет собственный заряд электронного потока. Действительно, при транспортировке электронного пучка фиксированной геометрии в вакууме любое увеличение тока пучка увеличивает его собственный заряд и потенциал, и, следовательно, уменьшает кинетическую энергию частиц. Поскольку полная энергия электронов ограничена, то всегда существует некий предел, до которого можно увеличивать транспортируемый ток. В частности, для трубчатого электронного пучка с радиусом rb, который распространяется в коаксиальной ему трубе радиуса R, этот предел равен
3 1 ( / 32
4m = I/3 - 1) [1]. Если оценить слабо меняющийся логарифм
e 2 • lnR/ v J
/гъ
3
ln R/ ~ 1 и подставить « 17 кА, а у = 2, то предельный ток 1цт « 4 кА. В
/ гъ e
сильноточной электронике используется ток электронов пучка меньше
4

предельного значения, и если этот ток, например, вдвое меньше предельного, то в данном случае он равен ~ 2 кА.
Таким образом, оценки показывают, что если электронный пучок является релятивистским и сильноточным (т.е. с энергией частиц ~ 0.5 МэВ и током ~ 2 кА), то его мощность находится на гигаваттном уровне. В реально существующих экспериментальных установках величины энергий электронов иногда превышают приведенные выше оценки в несколько раз, а ток — на два, и даже на три порядка (PBFA-II [2]: 12 МэВ, 8 МА). Понятно, что экспериментальная установка такой мощности может функционировать только в импульсном режиме.
Длительность импульса тока сильноточного релятивистского электронного пучка (РЭП) ограничивается несколькими причинами. Чтобы понять, какая из них является определяющей, нужно рассмотреть способы генерации сильноточных РЭП. В дальнейшем мы будем рассматривать только сильноточные электронные потоки, поэтому аббревиатура РЭП будет всегда обозначать именно их.
Сильноточные релятивистские электронные пучки формируются непосредственно в диоде, на который подается импульс напряжения от первичного накопителя энергии; как правило, это — батарея конденсаторов, соединенных по определенной схеме. Первичный накопитель энергии и диод могут быть соединены непосредственно или через преобразователь (напр., трансформатор Тесла), промежуточный накопитель энергии (напр., индуктивный), формирователь импульса (напр., линию с распределенными параметрами), и т. д. Электроны получают энергию только в диоде, никаких дополнительных средств ускорения частиц (подобных секциям линейных индукционных или резонансных ускорителей) не применяется. Тем не менее, установки для
5

генерации сильноточных РЭП также называют ускорителями, а чтобы избежать терминологической путаницы добавляют — прямого действия.
Запас энергии большинства небольших ускорителей РЭП не превышает нескольких десятков килоджоулей, хотя энергозапас некоторых крупных установок составляет несколько мегаджоулей [3]. Нетрудно видеть, что для РЭП с приведенными выше оценочными параметрами (0.5 МэВ, 2 кА) такой энергии должно хватить даже на миллисекундный импульс. Однако длительности тока РЭП большинства существующих ускорителей намного меньше, и это связано, в том числе, с принципами работы диода, в котором эти пучки формируются.
§2. Актуальность проблемы
Современные термоэмиссионные катоды позволяют получать плотность тока эмиссии до нескольких десятков ампер с квадратного сантиметра поверхности. Однако для большинства приложений, использующих РЭП, важна — по разным причинам — не только большая мощность электронного пучка, но и сравнительно небольшие размеры, т. е. высокая плотность тока электронов, на порядки выше, чем у термокатодов. Конечно, возможна компрессия (фокусировка) электронного тока с помощью магнитных полей специального профиля, но она сложна, дорога, и не всегда возможна. Кроме этого, сами термоэмиссионные катоды очень дороги и капризны в эксплуатации: даже при небольшом нарушении вакуумных условий, практически неизбежном в условиях эксперимента, эмиссионный слой на них безвозвратно разрушается.
Альтернативой термоэмиссионному катоду является холодный взрывоэмиссионный катод [4]. При возникновении на поверхности проводника, из которого сделан катод, электрического поля со средней напряженностью ~ 105 — 106 В/см начинается интенсивная автоэмиссия электронов. За время ~ 1 нс на эмитирующей электроны поверхности
6

катода появляется плазма, которая в дальнейшем и является эмиттером электронов. Плотность и температура образовавшейся плазмы достаточны для обеспечения эмиссии электронов с очень высокой плотностью тока, чаще всего ток ограничивается импедансом ускорителя и возможностью транспортировки тока, т.е. пространственным зарядом РЭП. С этой точки зрения холодные катоды обладают практически безграничной эмиссионной способностью.
Главный недостаток взрывоэмиссионного катода — это прямое продолжение его достоинств. Катодная плазма разлетается, поэтому за время импульса электронного тока форма и размер плазменного эмиттера, а вместе с ним — и электронного пучка, могут заметно измениться. Как правило, для предотвращения немедленного разрушения электронного пучка сам диод, а также область дальнейшей транспортировки РЭП помещаются в сильное (~ 1 Тл и более) магнитное поле. Но даже в сильном магнитном поле катодная плазма распространяется поперек его силовых линий со скоростью до нескольких миллиметров за микросекунду [5], вызывая синхронное искажение формы электронного пучка. А для многих практических приложений изменение размеров РЭП на несколько миллиметров в течение импульса является просто недопустимым.
Итак, в арсенале сильноточной релятивистской электроники имеются электронные пучки большой (гигаваттной) мощности. Существующие ускорители обладают достаточным энергозапасом, а плазменные катоды способны обеспечить практически любые плотности электронного тока. Но все эти ресурсы часто невозможно использовать эффективно для генерации РЭП со стабильными параметрами в течение хотя бы микросекундных интервалов времени только лишь потому, что катодная плазма, разлетаясь, существенно изменяет размеры формируемого электронного потока.
7

Взрывоэмиссионный катод, однако, — не единственный "атрибут" сильноточной релятивистской электроники, где плазменные процессы играют существенную и иногда не очень желанную роль. Одной из наиболее важных сфер применения РЭП является генерация импульсов
СВЧ-излучения. Мощности СВЧ-генераторов на основе РЭП обычно
8 10 имеют уровень ~ 10 Вт, а иногда превышают 10 Вт [6]. Однако
длительность СВЧ-импульсов бывает существенно меньше длительности
тока РЭП: через какое-то время после своего начала процесс СВЧ-
излучения прерывается и не возобновляется до окончания прохождения
тока электронов пучка. Во время следующего импульса история
повторяется: срыв процесса генерации СВЧ-излучения спустя некоторое
время после его начала. Ограничение длительности излучения в
сильноточных релятивистских СВЧ-генераторах получила название
"укорочение СВЧ-импульса".
Можно догадаться, что причина этому явлению — плазма. Действительно, характерные длительности процессов СВЧ-излучения и пауз — до окончания прохождения РЭП — это десятки и сотни наносекунд и более. Такие интервалы времени совпадают по порядку величины с длительностью рождения (накопления) и релаксации плазмы. Электроны, пролетающие через систему за несколько наносекунд, таким фактором быть не могут, и любые механические изменения слишком медленны, к тому же, система восстанавливается к очередному импульсу.
Итак, с одной стороны, плазма — это сильная помеха работе устройств, использующих сильноточные РЭП с длительностью импульса в сотни наносекунд и более. Плазма на катоде препятствует формированию электронного потока с неизменными свойствами в течение микросекундных интервалов времени, и это мешает эффективно использовать энергозапас ускорителей. Плазма ответственна и за эффект
8

укорочения СВЧ-импульса, сокращая и без того недолгий процесс генерации СВЧ-излучения. Но с другой стороны, плазма может нейтрализовать собственный заряд РЭП [1], что позволяет транспортировать и использовать токи электронов, существенно превышающие предельный ток в вакууме. Кроме того, наличие плазмы, обладающей богатым набором частот собственных колебаний, предоставляет уникальные возможности для генерации СВЧ-излучения [7], управления частотой и шириной спектра излучения.
Где, как и почему появляется плазма в приборах сильноточной релятивистской СВЧ-электроники с микросекундными длительностями импульса, можно ли предотвратить появление плазмы или, хотя бы, нейтрализовать ее негативное влияние, а также можно ли и как использовать плазму во благо — эти вопросы и направляли исследования, описываемые в диссертации.
§3. Цели диссертационной работы
Проведение данной диссертационной работы преследовало следующие цели.
Во-первых, показать, что эффект взрывной эмиссии можно использовать для генерации сильноточных РЭП с микросекундной длительностью импульса и неизменными за все это время параметрами. Электронные потоки со стабильными свойствами позволили бы значительно эффективнее использовать энергию сильноточных электронных ускорителей в конкретных приложениях.

Возникли сложности?

Нужна помощь преподавателя?

Помощь в написании работ!

ДИПЛОМНЫЕ МАГИСТЕРСКИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Курсовые Статьи Диплом Рязань

Заключение

1. Найдены условия, при которых плазма, образующаяся в результате взрывной эмиссии электронов, распространяется поперек магнитного поля ~ 1 Тл в течение микросекундных интервалов времени на расстояния, много меньшие 1 мм. Эти условия реализуются на эмитирующей кромке катода в виде острого лезвия, направленного перпендикулярно ведущему магнитному полю, где средняя (без учета микроострий) напряженность электростатического поля имеет величину
7 9 2
~ 10 В/см, а ее градиент ~ 10 В/см . Создан новый тип катода — поперечно-лезвийный взрывоэмиссионный катод. С его помощью в магнитном поле впервые стало возможно генерировать трубчатые
3 2
релятивистские электронные пучки с плотностью тока ~ 10 А/см , сохраняющие свои размеры и геометрию электронных траекторий в течение микросекундных интервалов времени. Эти свойства катодов продемонстрированы с помощью созданных уникальных средств диагностики.
2. Проведено комплексное исследование влияния плазмы на длительность процесса генерации СВЧ-излучения сильноточными релятивистскими электронными пучками. Определены механизмы укорочения импульсов СВЧ-излучения, предложены методы полного устранения большинства из них. Эти методы позволяют в несколько раз увеличить длительность
g
СВЧ-импульсов на уровне мощности 10 Вт.
3. Показано, что существуют причины укорочения импульсов излучения в релятивистских СВЧ-генераторах, которые невозможно устранить полностью. В вакуумных и плазменных приборах эти причины различны.
• В вакуумных релятивистских СВЧ-генераторах электростатическое поле электронного пучка (~ 105 В/см) препятствует его
292

транспортировке на расстоянии от поверхности волноводного тракта, большем ~ 1 см. В СВЧ-поле электронный пучок разрушается, и поверхность волноводного тракта подвергается бомбардировке релятивистскими электронами, на поверхности волновода появляются слой десорбированного со стенок газа и дрейфующие в нем электроны, а образующиеся ионы компенсируют заряд РЭП. Если удельная энергия бомбардировки превышает
3 2
~ 10 Дж/см , то процесс становится лавинообразным. В последующем СВЧ-разряде на стенке накапливается плазма, которая и прерывает СВЧ-излучение. Этот механизм работает даже в условиях, когда электростатическое поле РЭП на стенке изначально превышает электрический компонент СВЧ-волны, делая невозможной электронную эмиссию.
• В приборах плазменной СВЧ-электроники структура плазменной волны требует наличия специфического узла для вывода излучения
— металлического коаксиала с центральным электродом. На его поверхности напряженность СВЧ-поля достигает ~ 106 В/см, поэтому неизбежно образуется и накапливается плазма, что и приводит к срыву излучения.
4. Создан плазменный релятивистский СВЧ-генератор с перестраиваемым спектром излучения, мощностью 50 МВт и длительностью импульса до микросекунды. Впервые получены:
• генерация СВЧ-излучения с узким спектром и электронной перестройкой частоты от 1.6 до 2.6 ГГц при длительности до 200 нс;
• электронная перестройка частоты СВЧ-излучения от 1.6 до 6 ГГц при широком спектре излучения и длительности импульса ~ 500 нс.
293

Благодарность и искренняя признательность:
• А. А. Рухадзе, который в 1979 г. привел автора, тогда еще студента, в свой сектор, тогда еще в ФИАНе, поставил задачу, определившей направление работы на последующие годы, и способствовал ее выполнению;
• Л. Э. Цоппу и Г. П. Мхеидзе, первым учителям автора в экспериментальной физике;
• П. С. Стрелкову, научному руководителю в течение последних без малого двадцати лет;
• С. Н. Воронкову и И. Е. Иванову — ближайшим соратникам и помощникам;
• Н. Н. Баранову, который виртуозно и терпеливо воплощал идеи в железо;
• А. Г. Шкварунцу, И. Л. Богданкевич, Е. Б. Городничеву, В. П. Маркову, А. В. Пономареву, Д. К. Ульянову — коллегам, соавторам, сотрудникам лаборатории плазменной электроники;
• и многим другим, которых трудно перечислить всех, но без которых выполнение данной работы было бы невозможно.

Литература

1 Богданкевич Л. С. и Рухадзе А. А. Устойчивость РЭП и проблема
предельных токов // УФН, 1971, т. 103, с. 609.
2 Martin T. H., Turman B. N., Goldstein S. A. et al. PBFA-II, the pulsed power
characterization phase // Proc. 6-th IEEE Pulsed Power Conf.- Arlington, USA, 1987, p. 225-228.
3 Bernshtein B., Smith I. "Aurora" an electron beam accelerator // IEEE Trans.
Nucl. Sci.,1973, vol. NS-20, N 3.- p. 294-299.
4 Бугаев С. П., Литвинов Е. А., Месяц Г. А., Проскуровский Д. И.
Взрывная эмиссия электронов // УФН, 1975, т. 115, вып. 1. с. 101 - 120.
5 Бугаев С. П., Ким А. А., Климов А. И., Кошелев В. И. О механизме
распространения катодной плазмы поперек магнитного поля в бесфольговых диодах // ФП, 1981, т. 7, вып. 3, с.529-539.
6 Бугаев С. П., Канавец В. И., Климов А. И. и др. Взаимодействие
электронного потока и электромагнитного поля в многоволновом черенковском генераторе с мощностью 1010 Вт // РиЭ, 1987, т. 32, вып. 7, с. 1488-1496.
7 Рабинович М. С., Рухадзе А. А. Принципы сильноточной релятивистской
плазменной СВЧ-электроники // ФП, 1976, т. 2, с. 715-722.
8 Воронков С. Н., Ковальчук Б. М., Лоза О. Т. и др. Сильноточный
микросекундный электронный ускоритель "Терек-3" // Препринт ИОФАН №11, М. -1990, 12 с.
9 Городничев Е. Б., Кузьмин А. И., Лоза О. Т., Хаваев В. Б. Катододержатель изменяемой длины для сильноточного электронного ускорителя // Препринт ФИАН №186, М.-1984, с 55—56.
295

10 Бондарь Ю. Ф., Заворотный С. И., Ипатов А. Л., Лоза О. Т. и др. Диагностика релятивистского электронного пучка и СВЧ-излучения в карсинотроне // ФП, 1982, т. 8, № 5, с.941—946.
11 Воронков С. Н., Лоза О. Т., Раваев А. А. и др. Измерение радиального профиля релятивистского электронного пучка, формируемого диодом с магнитной изоляцией // ФП, 1988, т. 14, №10, с. 1259-1262.
12 Манылов В. И., Шендрик В. Н. Сильноточный высоковольтный резистор // ПТЭ, 1984, № 4, с. 112.
13 Нечаев В. Е., Солуянов Е. И., Фукс М. И. Управление током трубчатого пучка электронов с помощью экранирующего пучка в диоде с магнитной изоляцией // Письма в ЖТФ, 1979, т. 5. в. 2, с. 113-117.
14 Бугаев С. П., Ильин В. П., Кошелев В. И. и др. Формирование сильноточных релятивистских электронных пучков для мощных генераторов и усилителей СВЧ // “Релятивистская высокочастотная электроника”:[Сб.ст.]/ вып.1. ИПФ АН СССР. Горький: 1979. с.5-75.
15 Бугаев С. П., Ким А. А., Кошелев В. И. Обратный ток в сильноточных микросекундных диодах с магнитной изоляцией // ЖТФ, 1979, т. 49, вып.8, с.1659-1661.
16 Ковалев Н. Ф., Нечаев В. Е., Петелин М. И., Фукс М. И. К вопросу о паразитных токах в сильноточных диодах с магнитной изоляцией // Письма в ЖТФ, 1977, т. 3, в. 9, с. 413 - 416.
17 Бондарь Ю. Ф., Геккер И. Р., Заворотный С. И., Игнатов А. М., Лоза О. Т. и др. Пути стабилизации процесса генерации СВЧ- излучения // Препр. ФИАН СССР №135. М.-1982. 23 с.
18 Синицкий С. Л. Генерация и транспортировка микросекундных ленточных РЭП с энергозапасом до 50 кДж // Диссертация на соиск. у/с к. ф.-м. н. ИЯФ им Г.И.Будкера, Новосибирск, 1992.
296

19 Калантаров П. Л., Цейтлин Л. А. Расчет индуктивностей: Справочная книга // Энергоатомиздат, Ленинградское отделение. Л.-1986. 488 с.
20 Peaceman D. W., Rachford H. H. The numerical solution of parabolic and elliptic differential equations // J. Soc. Indust. Math. 1955. #3.
21 Набор программ для ЭЦВМ "МИР". Т. 1, книга 2. Изд-во"Наукова думка", Киев — 1971, с.276.
22 Tarakanov V. P. User’s Manual for Code KARAT // Springfield, VA: Berkley Research Associates, Inc.1992.
23 Стефановский Л. М. Пояс Роговского для измерения токов наносекундной длительности // ПТЭ, № 2, 1967, с. 149 — 152.
24 Friedman M., Ury M. Microsecond duration intense relativistic electron beams // Rev. Sci. Jnstrum. 1972. V.43. N11. p.1659.
25 Никонов А. Г., Савельев Ю. М., Энгелько В. И. Датчик для измерения плотности тока сильноточного микросекундного пучка // ПТЭ, 1984, № 1, с. 37 - 39.
26 Зайцев Н. И., Иляков Е. В., Родин Ю. В. Рентгеновская диагностика для исследования пространственно-временных характеристик сильноточного релятивистского электронного пучка. // ПТЭ, 1989, в. 2, с. 150 - 152.
27 Никонов А. Г., Ройфе И. М., Савельев Ю. М., Энгелько В. И. Формирование микросекундных сильноточных электронных пучков в диоде магнетронного типа // ЖТФ, 1987, т. 57, в. 1, с. 86 - 92.
28 Лоза О. Т., Стрелков П. С., Воронков С. Н. Плазма в замедляющей структуре вакуумного сильноточного релятивистского СВЧ-генератора // ФП, 1994, т. 20, №4, с. 417-423.
297

29 Галстьян Е. А., Еремеев А. И., Кабанов В. С., Синельщиков А. В. Формирование нитевидной структуры трубчатого РЭП, прошедшего через кольцевой коллиматор // В сб.: Электронные пучки и генерация СВЧ-излучений. МРТИ АН СССР, М.— 1990, с. 36 — 42.
30 Зинченко В. Ф., Лебедев М. Н., Бакулин, Ю. П. Лихолат В. М. Диагностика параметров сильноточных РЭП по дозному полю тормозного излучения // ЖТФ, т. 61, в. 2, 1991, с. 198 — 201.
31 Бакшт Р. Б., Бугаев С. П., Кошелев В. И. и др. О свойствах катодной плазмы в диодах с магнитной изоляцией // Письма в ЖТФ, 1977, т. 3, вып. 13, с. 593 - 597.
32 Александров А. Ф., Воронков С. Н., Галузо С. Ю. и др. Управление поперечными размерами РЭП микросекундной длительности методом импульсной магнитной компрессии // Тез. докл. 5 Всесоюз. симп. по сильноточной электронике, Новосибирск, 1984. Томск: ИСЭ СО АН СССР, 1984, т. 2, с. 22 - 24.
33 Александров А. Ф., Воронков С. Н., Галузо С. Ю. и др. Стабилизация диаметра трубчатого РЭП микросекундной длительности, формируемого плазменным катодом со взрывной эмиссией // ФП, 1988, т. 14, в. 11, с. 1388-1392.
34 Александров А. Ф., Галузо С. Ю., Зайцев Н. И. и др. Пространственно-временные характеристики РЭП // “Релятивистская высокочастотная электроника”:[Сб.ст.] вып. 5. ИПФ АН СССР. Горький: 1988. с.163- 182.
35 Гордеев Е. М., Горячев В. С., Смирнова Е. А. и др. Исследование угловых характеристик РЭП по рентгеновскому излучению // ФП, т. 7, в. 4, 1981, с. 790-794.
298

36 Davis H. A. Electron transverse velocity measurements in an intense relativistic electron beam diode // J. Appl. Phys. , 1982, v. 53, #11, pp. 7179-7185.
37 Ерофеев В. И., Князев Б. А., Лебедев С. В., Чикунов В. В. Об определении углового разброса замагниченного РЭП с помощью диамагнитного зонда // ЖТФ, 1989, т.59, в.10, с.111-120.
38 Бугаев С. П., Зайцев Н. И., Ким А. А. и др. Процессы в диодах с магнитной изоляцией, использующих взрывную эмиссию электронов // “Релятивистская высокочастотная электроника”, вып. 2. ИПФ АН СССР. Горький: 1981. с. 36-61.
39 Абрашитов Ю. И., Койдан В. С., Конюхов В. В. и др. Взаимодействие мощного релятивистского электронного пучка с плазмой в магнитном поле // ЖЭТФ, 1974, т. 66, № 4, с. 1324-1337.
40 Sloan M. L., Davis H. A. Design and testing of low-temperature intense electron beam diodes // Phys. Fluids, 1982, vol.25, # 12, pp. 2337-2343.
41 Аржанников А. В., Койдан В. С., Логинов С. В. Определение углового разброса замагниченного релятивистского электронного пучка по его прохождению через микроотверстия // Препринт ИЯФ СО АН СССР № 81-10б, Новосибирск—1981, 13 с.
42 Кременцов В. И., Стрелков П. С., Шкварунец А. Г. Измерение параметров релятивистского сильноточного пучка методом регистрации свечения тонких диэлектрических пленок // ЖТФ, 1980, т. 50, № 11, с.2469-2472.
43 Стрелков П. С., Шкварунец А. Г., Шунка П. Анализ углового и энергетического спектра электронов сильноточного релятивистского пучка в магнитном поле // ФП, 1981, т. 7, в. 3, с. 564-572.
299

44 Bekefi G., Shefer R. E., and Tasker S. C. Beam brightness from a relativistic, field-emission diode with a velvet covered cathode // Nucl. Instr. and Met. in Phys. Res. A250, 1986, p. 91-94.
45 de Haan P. H., Singh R. N., Hopman H. J., et al. A simple angular distribution analyzer for a relativistic electron beam // J. Phys. E: Sci. Instrum., 1981, Vol. 14, pp.373 - 377.