🔍 Поиск готовых работ

🔍 Поиск работ

НЕЙТРИННЫЕ ПРОЦЕССЫ В СИЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ (01.04.02 )

Работа №4218

Тип работы

Диссертации (РГБ)

Предмет

физика

Объем работы245стр.
Год сдачи2002
Стоимость700 руб.
ПУБЛИКУЕТСЯ ВПЕРВЫЕ
Просмотрено
1181
Не подходит работа?

Узнай цену на написание


Введение 6
Основные обозначения 23
Глава I Нейтринное рождение лептонных пар
во внешнем электромагнитном поле 24
1 Нейтринное излучение электрон-позитронной пары
в сильном магнитном поле 24
1.1. Введение 24
1.2. Расчет дифференциальной вероятности на основе решений уравнения Дирака 26
1.3. Полная вероятность процесса 28
2. Процесс v —>• ре^е+ в скрещенном поле 32
2.1. Введение 32
2.2. Расчет дифференциальной вероятности на основе решений уравнения Дирака 34
2.3. Полная вероятность процесса 41
2.4. Обобщение на случай процесса с различными лептонами v —>• vll2 46
3. Возможные астрофизические проявления процесса
v —>• ve^e+ во внешнем магнитном поле 49
3.1. Средняя потеря энергии и импульса нейтрино .. 49
3.2. Применимость результатов в присутствии
плотной плазмы 51
3.3. Возможные астрофизические следствия 52

3
Глава II Взаимодействие нейтрино с сильно замагниченной
электрон - позитронной плазмой 56
1. Что мы понимаем под сильно замагниченной
е^е+ плазмой 57
2. Нейтрино - электронные процессы в сильно
замагниченной плазме. Кинематический анализ 59
3. Вероятность процесса v —>• ve^e+ 62
4. Полная вероятность взаимодействия нейтрино
с замагниченной электрон - позитронной плазмой ... 67
5. Средние потери энергии и импульса нейтрино 73
6. Интегральное действие нейтрино
на замагниченную плазму
Глава III Комптоноподобное взаимодействие нейтрино
с фотонами JP —>• JP 84
1. Амплитуда процесса 77 —»• w и вакууме 84
1.1. Стандартное слабое взаимодействие 84
1.2. Модель с нарушенной лево-правой симметрией . 86
1.3. Случай виртуальных фотонов 88
2. Рассеяние нейтрино в кулоновском поле ядра 93
Глава IV Двухвершинные однопетлевые процессы
во внешнем электромагнитном поле 96
1. Обобщенная двухточечная петлевая амплитуда
j —>• // —>• j' во внешнем электромагнитном поле .... 96
1.1. Магнитное поле 96
1.2. Скрещенное поле 103
2. Эффективный лагранжиан vvy - взаимодействия ... 107
3. Нейтринный распад фотона 7 —>• vv 116
4. Вычисление вероятности распада v —>• ve^e+
на основе мнимой части петлевой диаграммы 122

-4
Глава V Трехвершинные однопетлевые процессы
во внешнем электромагнитном поле 125
1 злияние внешнего поля на процесс 77 —>• vv 125
2. Общий анализ трехвершинного петлевого процесса
в сильном магнитном поле 126
3. Амплитуда и сечение процесса 77 w и модели
с нарушенной лево - правой симметрией 129
4. Проявления процесса 77 —>• vv в астрофизике 131
5. Фоторождение нейтрино на ядрах
в сильном магнитном поле 133
6. Расщепление фотона 7 —>• 77
в сильном магнитном поле 141
6.1. Введение 141
6.2. Кинематика расщепления фотона 7 —>• 77 143
6.3. Амплитуда процесса 7 —>• 77
в сильном магнитном поле 145
6.4. Вероятность расщепления фотона 148
Глава VI Массовый оператор электрона в сильном магнитном
поле и динамическое нарушение киральной симметрии . 155
1. Массовый оператор электрона в сильном магнитном
поле, дважды логарифмическая асимптотика 156
1.1. Однопетлевой вклад 156
1.2. Многопетлевые вклады 159
2. Однологарифмическая асимптотика
массового оператора 160
3. Вклад высших уровней Ландау 161
4. Многопетлевой вклад в массовый оператор электрона 163
5. Массовый оператор в сверхсильном поле 165
6. Динамическая масса электрона в магнитном поле ... 170

-5
Глава VII Ограничения на параметры модели Пати - Салама
с кварк-лептонной симметрией из анализа
нейтринных процессов в астрофизике и космологии .... 174
1. Новый тип смешивания в рамках минимальной
кварк-лептонной симметрии 174
1.1. Формулировка модели 175
1.2. Лагранжиан взаимодействия кварк-лептонных токов с лептокварками
1.3. Эффективный лагранжиан четырехфермионного
взаимодействия с учетом КХД - поправок 179
2. Ограничения на параметры схемы, следующие из
низкоэнергетических процессов 182
2.1. ц — е универсальность в тт£2 и К£2 распадах ... 182
2.2. Редкие распады i^-мезопов 184
2.3. fi — е-конверсия на ядре 185
2.4. Редкие распады г—лептона и В—мезонов 186
2.5. Распад 7г° —>• vv 190
2.6. Комбинированная оценка на массу лептокварка
из ускорительных данных 192
3. Распады мюона с несохранением лептонного числа
в модели Пати - Салама 193
Заключение 201
Приложение А 210
Приложение В 214
Литература 218



В последние десятилетия одной из наиболее бурно развивающихся физических наук является космомикрофизика, или астрофизика элементарных частиц, лежащая на стыке физики элементарных частиц, астрофизики и космологии [1-3]. Важнейшим стимулом ее развития стало понимание важной роли квантовых процессов в динамике астрофизических объектов, а также в ранней Вселенной. С другой стороны, экстремальные физические условия, существующие внутри таких объектов, а именно, наличие горячей плотной плазмы и сильных электромагнитных полей, должны оказывать существенное влияние на протекание квантовых процессов, открывая или значительно усиливая реакции, кинематически запрещенные или сильно подавленные в вакууме. В связи с этим наблюдается устойчивый интерес к исследованиям взаимодействий элементарных частиц во внешней активной среде, в том числе - в сильном магнитном поле.
Однако указанное влияние поля является существенным только случае его достаточно большой интенсивности. Существует естественный масштаб величины магнитного поля, так называемое критическое значение Ве = тЦе ~ 4.41 • 1013 Гс 1. Имеются аргументы в пользу того, что поля такого и большего масштаба могут существовать в астрофизических объектах. Так, существует класс звезд, так называемые повторные источники мягких гамма-всплесков (SGR - soft gamma repeaters), которые интерпретируются, как нейтронные звезды с магнитными полями величиной ~ 4-1014 Гс [4,5]. Обсуждаются модели астрофизических процессов и объектов с магнитными полями, достигающими 1017 — 1018 Гс,
1 Мы используем естественную систему единиц с = h = 1. е > 0 — элементарный заряд.

-7
как тороидального [6,7], так и полоидального типа [8-10].
Интересно проследить эволюцию взглядов на понятие “сильное магнитное поле” в астрофизике, см рис. 1. Если около тридцати лет назад
Bocquet et al. (1995), Cardall et al. (2001)

Рис. 1: Эволюция представлений о величине сильного магнитного поля в астрофизике.
магнитные поля с напряженностью 109 -j- 1011 Гс рассматривались как “очень сильные” [11], то сейчас принято считать, что поля ~ 1012 -j- 1013 Гс, наблюдаемые на поверхности пульсаров, есть так называемые “старые” магнитные поля [12], так что в момент катаклизма, в котором родилась нейтронная звезда, поля могли быть существенно больше.
В условиях ранней Вселенной на стадии электрослабого фазового перехода, в принципе, могли бы возникать сильные, так называемые “первичные” магнитные поля с напряженностью порядка 1024 Гс [13] и даже более (~ 1033 Гс [14]), существование которых объяснило бы, например, наличие крупномасштабных (~ 100 килопарсек) магнитных полей с напряженностью ~ 10^21 Гс на современной стадии. Причина возникновения первичных полей и динамика их развития в расширяющейся Вселенной является предметом интенсивного исследования в настоящее время, см. например, обзор [15] и цитированные там работы.
Отметим, что, в отличие от магнитного, для электрического поля значение Ве является предельным, так как генерация в макроскопической области пространства электрического поля порядка критического приведет к интенсивному рождению электрон - позитронных пар из вакуума, что эквивалентно короткому замыканию “машины”, генерирующей электрическое поле. С другой стороны, магнитное поле, в силу устойчивости вакуума, может превышать критическое значение Ве. Более того, магнитное поле играет стабилизирующую роль, если оно направлено перпендикулярно электрическому. В такой конфигурации электрическое поле
8 может превышать критическое значение Ве. В инвариантной форме условие стабильности вакуума можно записать в виде:
= 2 (В2 - е2) > 0.
До настоящего времени в астрофизических расчетах процессов типа взрывов сверхновых решались в сущности одномерные задачи, а в анализе влияния активной среды на квантовые процессы присутствовал только вклад плазмы. Однако имеются серьезные аргументы в пользу того, что физика сверхновых значительно сложнее. В частности, необходим учет вращения оболочки а также возможного наличия сильного магнитного поля, причем эти два феномена оказываются связаны между собой. Действительно, если величина магнитного поля, развиваемого при коллапсе ядра сверхновой, может достигать критического значения ~ 1013 Гс, то наличие вращения может приводить к возникновению тороидального магнитного поля, с увеличением интенсивности поля на дополнительный фактор 103 - 104 [6,7].

-9
При таких астрофизических явлениях, как звездный коллапс, отсутствие сильных магнитных полей представляется скорее экзотическим, чем типичным случаем. Действительно, уместно обсудить следующий ряд вопросов.
1. Что может считаться более экзотическим объектом: звезда, обладающая магнитным полем или звезда без него? Насколько мы знаем астродинамику, звезда без магнитного поля должна скорее считаться экзотическим, чем типичным объектом. Точно так же для предсверхновой может считаться естественным наличие первичного магнитного поля. Как известно, первичное магнитное поле на уровне 100 Гс в процессе коллапса приведет, за счет сохранения магнитного потока, к генерации поля масштаба 1012 - 1013 Гс.
2. Что может рассматриваться, как более типичный случай: звезда, обладающая вращением, или звезда без вращения? По-видимому, звезда без вращения выглядит более экзотическим объектом.
3. Какой вид коллапса выглядит более экзотическим: сжатие без градиента или с градиентом угловой скорости? Поскольку скорости на периферии сжимающегося астрофизического объекта могут достигать релятивистского масштаба, сжатие с дифференциальным вращением, то есть с градиентом угловой скорости выглядит более вероятным.
Все перечисленные моменты необходимы для реализации сценария ротационного взрыва сверхновой Г.С. Бисноватого-Когана [6,7]. Основной деталью данного сценария является то, что исходно полоидальные магнитные силовые линии поля с напряженностью 1012 - 1013 Гс, благодаря градиенту угловой скорости, закручиваются и уплотняются, образуя практически тороидальное поле с интенсивностью ~ 1015 - 1017 Гс.
Подчеркнем, что такое поле действительно является весьма плотной средой с массовой плотностью
что становится сопоставимым с характерной массовой плотностью обо-
детальных исследованиях таких астрофизических процессов, как коллапс сверхновых, учет влияния комплексной активной среды, включающей как плазму, так и магнитное поле, является насущной необходимостью.
Отметим, что при решении ряда принципиальных задач о взаимодействии частиц с электромагнитным полем большое значение приобрел метод, в котором влияние внешнего поля учитывается не посредством теории возмущений, а на основе точных решений уравнения Дирака во внешнем электромагнитном поле. В квантовой релятивистской теории число случаев, когда уравнение Дирака решается в аналитическом виде, невелико: задача о движении электрона в кулоновском поле (атом водорода), в однородном магнитном поле, в поле плоской электромагнитной волны и в некоторых случаях комбинации однородных электрического и магнитного полей. Расчет конкретных физических явлений предполагает использование диаграммной техники Фейнмана со следующим обобщением: в начальном и конечном состояниях заряженный фермион находится во внешнем поле и описывается решением уравнения Дирака в этом поле, внутренние линии заряженных фермионов соответствуют пропагаторам, построенным на основе этих решений. Данный метод полезен тем, что

(0.1)
лочки взрывающейся сверхновой, Ю10 — 1012 г/см3, Таким образом, при

-И
с его помощью можно анализировать процессы в полях большой напряженности, когда учет влияния поля по теории возмущений уже невозможен. В силу устойчивости вакуума в сверхсильном магнитном поле можно рассматривать процессы в полях с напряженностью, значительно превышающей критическое значение Ве.
Описанный выше метод оказался эффективным при исследовании ряда процессов, идущих в сильных электромагнитных полях и имеющих прикладное значение, таких, как /5-распад в поле интенсивного лазерного излучения, квантовые эффекты при прохождении ультрарелятивистских заряженных частиц через монокристаллы, и другие.
Как известно, физика нейтрино играет определяющую роль в таких астрофизических катаклизмах, как взрывы сверхновых и слияния ней-тронных звезд, а также в ранней Вселенной. Вследствие этого большой интерес представляет изучение нейтринных взаимодействий, в частности, нейтрино - электронных и нейтрино - фотонных процессов во внеш¬ней активной среде. С другой стороны, исследование нейтринных процессов в таких экстремальных физических условиях является интересным с концептуальной точки зрения, поскольку затрагивает фундаментальные проблемы квантовой теории поля.
При анализе конкретных нейтринных процессов в магнитном поле важны соотношения между тремя основными физическими параметра¬ми. Один из них это - величина ( В. характеризующая интенсивность поля, другим важным параметром является масштаб энергий Е начальной частицы или частиц. Наконец, третьим параметром является масса заряженного фермиона. В нейтрино - электронных процессах это, очевидно масса электрона. Нейтрино - фотонные процессы идут через фермионную петлю, где, в принципе, присутствуют все фундаментальные заряженные фермионы. Однако основную роль здесь также играет электрон, как частица с максимальным удельным зарядом е/те, наиболее чувствительная к воздействию внешнего поля. В большинстве случаев нас будут интересовать магнитные поля, превышающие критическое значение Ве = т2/е. С другой стороны, в упомянутых астрофизических катаклизмах средние температуры составляют несколько МэВ, так что оправданным является приближение Е те. В связи со сказанным величина те будет считаться наименьшим физическим параметром.
При этом целесообразно рассматривать два предельных случая, в которых расчеты квантовых процессов во внешнем поле значительно упрощаются.
• Предел относительно слабого поля.
Так называют предельный случай, когда энергия частицы является максимальным физическим параметром, Е2 еВ. Это условие можно переписать в релятивистски инвариантной форме. Отметим, что релятивистская инвариантность понимается здесь в узком смысле, относительно лоренц - преобразований вдоль поля (если мы говорим о присутствии только магнитного поля без электрического). Наличие двух ковариантов - тензора поля и 4-импульса частицы piJ- = (Е: р) позволяет, наряду с полевым инвариантом
e2F,wF^ = e2(FF) = -2 е2В2, (0.2)
построить динамический инвариант
e^F^FvppP ее е2(pFFp) = е2В2Е2 sin2 в, (0.3)

13
где 9 - угол между импульсом частицы р и направлением поля В. Инвариант (0.3) чаще всего используется в обезразмеренном виде
х2 = (0.4)
т%
Таким образом, условие “слабости” поля принимает вид
[e2(FF)]3/2 < e2(pFFp). (0.5)
Легко видеть, что условие (0.5) автоматически выполняется в случае скрещенного поля, в котором полевой инвариант строго равен нулю, (FF) = 0. Это позволяет производить вычисления в пределе (0.5), используя приближение скрещенного поля. Отметим, что этот предел обладает достаточной общностью. Действительно, если при движении релятивистской частицы в относительно слабом магнитном поле В < Ве динамический параметр х достаточно велик, то в системе покоя этой частицы поле может оказаться заметно выше критического и будет очень близко к скрещенному полю. Даже в сильном магнитном поле В Ве, но при условии, что х ^ В/Ве, результат, полученный в скрещенном поле, будет правильно описывать лидирующий вклад в вероятность процесса в чисто магнитном поле. Таким образом, расчет в скрещенном поле представляет самостоятельный интерес. Техника вычислений в скрещенном поле была детально разработана А.И. Никишовым и В.И. Ритусом, см. например [16].
• Предел сильного поля.
В этом пределе интенсивность поля В является максимальным физическим параметром, еВ Е2, или в инвариантной форме
[e2(FF)]3/2 > e2(pFFp). (0.6)
В этом случае электроны находятся только на основном уровне Ландау. Поскольку для таких электронов движение в поперечном к полю направлении становится ненаблюдаемым, это также упрощает вычисления. Значительный вклад в развитие техники вычислений в сильном поле сделали В.В. Скобелев и Ю.М. Лоскутов, построившие так называемую “двумерную электродинамику” [17,18], см. также, например, [19] и цитированные там работы. В работах Н.В.Михеева с сотрудниками была развита ковариантная техника вычислений, позволяющая единообразно исследовать как случай сильного поля, так и более общий, когда условие (0.6) не выполняется, см. например [20,21].
По-видимому, первыми исследованиями нейтрино - электронных процессов во внешнем электромагнитном поле были работы, посвященные “синхротронному” излучению нейтринных пар е —>• evv [22] и нейтринному рождению электрон - позитронных пар v —>• ve^e+ [23]. Анализ про¬водился в ситуации относительно слабого магнитного поля, когда энергия начальной частицы является доминирующим параметром, Е2 еВ, что, как уже отмечалось, соответствует приближению скрещенного поля. Позднее указанные процессы исследовались в том же приближении в работах [16,24-31]. В работах [27,28] процесс и —>• ve^e+ также исследовался при произвольных значениях магнитного поля и, в частности, в пределе сильного поля еВ Е2, когда электрон и позитрон могут рождаться только в состояниях, соответствующих основному уровню Ландау.



Возникли сложности?

Нужна помощь преподавателя?

Помощь в написании работ!
ДИПЛОМНЫЕ МАГИСТЕРСКИЕ ДИССЕРТАЦИИ
КУРСОВЫЕ СТАТЬИ ВКР

В настоящей диссертации исследовано влияние внешней активной среды - сильного магнитного поля и горячей плотной плазмы - на нейтрино - электронные и нейтрино - фотонные реакции. Проанализированы их проявления в астрофизических процессах, таких, как слияния нейтронных звезд и взрывы сверхновых, где присутствуют интенсивные потоки нейтрино и возможна генерация сильных магнитных полей.
В диссертации представлены следующие результаты:
1. Исследован процесс “распада” нейтрино v —>• ve^e+ в сильном магнитном поле, запрещенный в вакууме. Вычислен вклад основного уровня Ландау в вероятность процесса как в сильных, так и в относительно слабых полях. Детально исследован случай больших энергий начального нейтрино, когда основной вклад в вероятность да¬ют высшие уровни Ландау (приближение скрещенного поля). Ранее расчет вероятности процесса v —>• ve^e+ в скрещенном поле про¬водился в нескольких статьях в приближении большого динамического параметра %, когда в выражении для вероятности удерживались только лидирующий логарифмический член ~ In и константа, при этом авторами было получено шесть различающихся между собой формул. В диссертации получена достаточно простая формула для вероятности, справедливая при произвольных значениях динамического параметра, что значительно расширяет область применимости. В приближении малых значений параметра х формула согласуется с известным в литературе выражением. При больших значениях формула воспроизводит результат, полученный нами

-201
ранее.
2. Вычислены средние потери энергии и импульса нейтрино за счет рождения электрон - позптронных пар в магнитном поле. Проанализированы возможные астрофизические приложения данного процесса. Получена оценка для доли энергии, теряемой нейтрино на рождение пар. Показано, что при наличиии достаточно сильного магнитного поля, за счет процесса нейтринного рождения электрон- позитронных пар могла бы быть решена известная проблема FOE (ten to the Fifty One Ergs), состоящая в том, что для согласованно¬го описания динамики взрыва сверхновой необходимо, чтобы выходящий нейтринный поток за счет какого-то механизма оставлял в оболочке ~ 1051 эрг, то есть около 1% полной выделяющейся при взрыве энергии ~ 1053 эрг. Получена оценка асимметрии вылета нейтрино по отношению к магнитному полю звезды, обусловленной несохранением Р-четности в слабом взаимодействии. Показано, что при соответствующих значениях физических параметров астрофизического катаклизма данная асимметрия может быть источником возникновения большой собственной скорости пульсара.
3. Исследован полный набор нейтрино - электронных процессов в замагниченной плазме. Кроме канонических реакций рассеяния veT —>• ve4" и аннигиляции vv —>• е^е+ рассмотрены экзотические процессы “синхротронного” излучения и поглощения нейтринной пары е О evv, а также нейтринного излучения и поглощения электрон - позитронной пары v о ve^e+. Показано, что из этого полного набора процессы с рождением и поглощением пары нейтрино кинематически подавлены в случае относительно высоких энергий нейтрино, Ev гае, и горячей плотной плазмы Т, /л те. Суммарная вероятность всех процессов, содержащих нейтрино как в начальном, так и в конечном состоянии, такого подавления не имеет. Показано, что полная вероятность этих процессов, а также средние потери энергии и импульса нейтрино не зависят от химического потенциала е^е+ - плазмы, тогда как вклады отдельных процессов такую зависимость содержат, что оказалось новым и неожиданным результатом.
4. Вычислены потери энергии и импульса нейтрино при распространении сквозь замагниченную плазму. Получены оценки интегрального действия выходящего нейтринного потока на оболочку ядра взрывающейся сверхновой при генерации в ней сильного магнитного поля, с учетом разницы спектральных температур разных типов нейтрино. Поскольку энергообмен между нейтринным потоком и плазмой в основном определяется (3 - процессами, которые доминируют над нейтрино - электронными процессами, это приводит к установлению температуры плазмы, близкой к спектральной температуре фракции электронных нейтрино. При этом должно проявляться существенное силовое воздействие более энергичных мюонных и тауонных нейтрино на плазму, направленное вдоль магнитного поля. В случае, когда в оболочке генерируется тороидальное магнитное поле, интегральная нейтринная сила способна достаточно быстро, за времена порядка секунды привести к существенному перераспределению касательных скоростей плазмы. В двух тороидах, в которых магнитное поле имеет противоположные направления, касательное нейтринное ускорение плазмы будет иметь разный знак по отношению к вращательному движению плазмы. Этот эффект, в свою очередь, может привести к существенному перераспределению силовых линий магнитного поля, концентрируя их преимущественно в одном из тороидов. Это приводит к значительной асимметрии энергии магнитного поля в двух полушариях и может быть причиной асимметричного взрыва сверхновой, что могло бы служить объяснением феномена больших собственных скоростей пульсаров.
5. Получена наиболее общая амплитуда комптоноподобного фотон - нейтринного процесса jv —>• jv7 охватывающая случаи массивных и безмассовых нейтрино, виртуальных и реальных фотонов, как в стандартной модели электрослабого взаимодействия с учетом возможного смешивания в лептонном секторе, так и в рамках обобщения стандартной модели с нарушенной левоправой симметрией и со смешиванием векторных бозонов, взаимодействующих с левыми и правыми заряженными слабыми токами. Полученная амплитуда позволила, в частности, путем замены тензора электромагнитного поля одного из фотонов на тензор внешнего электромагнитного поля, получить первый член разложения по внешнему полю амплитуды радиационного распада нейтрино щ —>• vp в электромагнитном поле произвольной конфигурации. Вычисленная таким способом вероятность распада позволяет проверить правильность расчета во внешнем скрещенном поле, в связи с имеющимися в литературе разногласиями.
6. В качестве еще одной иллюстрации применения общей формулы для амплитуды процесса vp* —>• vp* анализируется рассеяние нейтрино высокой энергии на ядре с излучением фотона. В главном логарифмическом приближении найдены спектр фотонов и полное сечение реакции. Обсуждается возможность обнаружения этой ре¬акции в лабораторном эксперименте с нейтрино высоких энергий от ускорителя. Важность изучения такого процесса, как минимум однопетлевого, обусловлена тем, что его экспериментальное наблюдение явилось бы одним из тестов на применимость высших порядков теории возмущений в стандартной модели электрослабого взаимодействия. Реально такой процесс проявлялся бы, как тормозное излучение нейтрино в кулоновском поле ядра. Малая величина сечения делает наблюдение изучаемого процесса труднодоступным в ближайшем будущем. Однако, наличие четкого сигнала - излучение одиночного жесткого 7-кванта без какого-либо сопровождения с очень узким угловым распределением, позволяет надеяться, что обсуждаемый процесс vy* —>• 1/7 может стать доступным для наблюдения.



[1] Raffelt G.G. Stars as Laboratories for Fundamental Physics. Chicago: University of Chicago Press, 1996. 664 p.
[2] Khlopov M.Yu. Cosmoparticle Physics. Singapore: World Scientific Press, 1999. 596 p.
[3] Клапдор-Клайнгротхаус Г.В., Цюбер К. Астрофизика элементар¬ных частиц. М.: Редакция журнала “Успехи физических наук”, 2000. 496 с.
[4] Kouveliotou С., Strohmayer Т., Hurley К. et al. Discovery of a mag- netar associated with the Soft Gamma Repeater SGR 1900+14 // As- trophys. J. 1999. V. 510. No. 2. P. L115-L118.
[5] Hurley K., Cline Т., Mazets E. et al. A giant, periodic flare from the soft gamma repeater SGR1900+14 // Nature 1999. V. 397. P. 41-43.
[6] Бисноватый-Коган Г.С. Взрыв вращающейся звезды как механизм сверхновой // Астрон. журн. 1970. Т. 47. С. 813.
[7] Бисноватый-Коган Г.С. Физические вопросы теории звездной эво¬люции. М.: Наука, 1989. 487 с.
[8] Duncan R.C., Thompson С. Formation of very strongly magnetized neutron stars: implications for gamma-ray bursts // Astrophys. J. 1992. V. 392. No. 1. P. L9-L13.
[9] Bocquet P., Bonazzola S., Gourgoulhon E., Novak J. Rotating neutron star models with magnetic field // Astron. Astrophys. 1995. V. 301. No. 9. P. 757-775.

-219
[10] Cardall C.Y., Prakash М., Lattimer J.M. Effects of strong magnetic fields on neutron star structure // Astrophys. J. 2001. V. 554. No. 1. P. 322-339.
[11] Зельдович Я.Б., Новиков И.Д. Теория тяготения и эволюция звезд. М.: Наука, 1971. 484 с.
[12] Ляпунов В.М. Астрофизика нейтронных звезд. М.: Наука, 1987. 294 с.
[13] Vachaspati Т. Magnetic fields from cosmological phase transitions // Phys. Lett. 1991. V. B265. No. 3,4. P. 258-261.
[14] Ambj0rn J., Olesen P. Electroweak magnetism, VF-codensation and anti-screening // In: Proc. of 4th Hellenic School on Elementary Par¬ticle Physics, Corfu, 1992 (preprint hep-ph/9304220).
[15] Grasso D., Rubinstein H.R. Magnetic fields in the early Universe // Phys. Rep. 2001. V. 348. No. 3. P. 163-266.
[16] Ритус В.И. Квантовые эффекты взаимодействия элементарных ча¬стиц с интенсивным электромагнитным полем // Тр. ФИАН СССР “Квантовая электродинамика явлений в интенсивном поле”. М.: На¬ука, 1979. Т. 111. С. 5-151.
[17] Скобелев В.В. Поляризационный оператор фотона в сверхсильном магнитном поле // Изв. вузов. Физика. 1975. .Y" 10. С. 142-143.
[18] Loskutov Yu.М., Skobelev V.V. Nonlinear electrodynamics in a super¬strong magnetic field // Phys. Lett. 1976. V. A56. No. 3. P. 151-152.

-220
[19] Скобелев В.В. Фотогенерация нейтрино и аксионов на при стимули-рующем влиянии сильного магнитного поля // ЖЭТФ. 2001. Т. 120. № 4. С. 786-796.
[20] Gvozdev A.A., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. The radiative de¬cay of a massive neutrino in the external electromagnetic fields // Phys. Rev. 1996. V. D54. No. 9. P. 5674-5685.
[21] Mikheev N.V., Parkhomenko A.Ya., Vassilevskaya L.A. Axion in an external electromagnetic field // Phys. Rev. 1999. V. D60. No. 3. P. 035001 (1-11).
[22] Байер B.H., Катков В.М. Рождение пары нейтрино при движении электрона в магнитном поле // ДАН СССР. 1966. Т. 171. Л'° 2. С. 313-316.
[23] Чобан Э.А., Иванов А.И. Рождение лептонных пар высокоэнерге¬тическими нейтрино в поле сильной электромагнитной волны // ЖЭТФ. 1969. Т. 56. № 1. С. 194-200.
[24] Борисов А.В., Жуковский В.Ч., Лысов Б.А. Рождение электрон - позитронной пары нейтрино в магнитном поле // Изв. вузов. Фи¬зика. 1983. № 8. С. 30-34.
[25] Книжников М.Ю., Татаринцев А.В. Рождение электрон - позитрон¬ной пары нейтрино в постоянном внешнем поле // Вестн. МГУ. Фпз., астрон. 1984. Т. 25. № 3. С. 26-30.
[26] Borisov A.V., Ternov A.I., Zhukovsky V.Ch. Electron-positron pair production by a neutrino in an external electromagnetic field // Phys. Lett. 1993. V. B318. No. 3. P. 489-491.

-221
[27] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Neutrino energy and momentum loss through the process v —>• ve^e+ in a strong magnetic field // Phys. Lett. 1997. V. B394. No. 1,2. P. 123-126.
[28] Кузнецов А.В., Михеев H.B. Нейтринное рождение электрон- позитронных пар в магнитном поле // ЯФ. 1997. Т. 60. № 11. С. 2038-2047.
[29] Борисов А.В., Заморин Н.Б. Рождение электрон - позитронной па¬ры в распаде массивного нейтрино в постоянном внешнем поле // Ядер. фпз. 1999. Т. 62. № 9. С. 1647-1656.
[30] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V., Rumyantsev D.A. Lepton pair pro¬duction by high-energy neutrino in an external electromagnetic field // Mod. Phys. Lett. 2000. V. A15. No. 8. P. 573-578.
[31] Кузнецов А.В., Михеев H.B., Румянцев Д.А. Нейтринное рождение лептонных пар во внешнем электромагнитном поле // ЯФ. 2002. Т. 65. № 2. С. 303-306.
[32] Шкловский И.С. Замечания о возможных причинах векового уве¬личения периодов пульсаров // Астрон. журн. 1969. Т. 46. № 4. С. 715-720.
[33] Lyne A.G., Lorimer D.R. High birth velocities of radio pulsars //Na¬ture. 1994. V. 369. P. 127-129.
[34] Чугай H.H. Спиральность нейтрино и пространственные скорости пульсаров // Письма в астрон. журн. 1984. Т. 10. № 3. С. 210-213.

-222
[35] Дорофеев О.Ф., Родионов В.Н., Тернов И.М. Анизотропное излуче¬ние нейтрино от бета-распада в сильном магнитном поле // Письма в астрой, жури. 1985. Т. 11. № 4. С. 302-309.
[36] Vilenkin A. Parity nonconservation and neutrino transport in magnetic fields // Astrophys. J. 1995. V. 451. P. 700-702.
[37] Horowitz C.J., Piekarewicz J. Macroscopic parity violation and super¬nova asymmetries // Nucl. Phys. 1998. V. A640. No. 2. P. 281-290.
[38] Horowitz C.J., Gang Li. Cumulative parity violation in supernovae // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 80. No. 17. P. 3694-3697; Erratum // ibid. V. 81. No. 9. P. 1985.
[39] Cooperstein J. Neutrinos in supernovae // Phys. Rep. 1988. V. 163. No. 1-3. P. 95-126.
[40] Myra E.S. Neutrino transport in stellar collapse // Phys. Rep. 1988. V. 163. No. 1-3. P. 127-136.
[41] Mezzacappa A., Bruenn S.W. Stellar core collapse - a Boltzmann treat¬ment of neutrino-electron scattering // Astrophys. J. 1993. V. 410. No. 2. P. 740-760.
[42] Kaminker A.D., Levenfish K.P., Yakovlev D.G. et al. Neutrino emis- sivity from synchrotron and e^e+ annihilation processes in a strong magnetic field: general formalism and nonrelativistic limit // Phys. Rev. 1992. V. D46. No. 8. P. 3256-3264.

-223
[43] Kaminker A.D., Gnedin O.Yu., Yakovlev D.G. et al. Neutrino emissiv- ity from e^e+ annihilation in a strong magnetic field: hot, nondegen¬erate plasma // Phys. Rev. 1992. V. D46. No. 10. P. 4133-4139.
[44] Bezchastnov V.G., Haensel P. Neutrino - electron scattering in a dense magnetized plasma // Phys. Rev. 1996. V. D54. No. 6. P. 3706-3721.
[45] Yakovlev D.G., Kaminker A.D., Gnedin O.Y., Haensel P. Neutrino emission from neutron stars // Phys. Rep. 2001. V. 354. No. 1-2. P. 1¬155.
[46] Баталин И.А., Шабад A.E. функция Грина фотона в постоянном однородном электромагнитном поле общего вида. // ЖЭТФ. 1971. Т. 60. № 3. С. 894-900.
[47] Tsai W.-Y. Vacuum polarization in homogeneous magnetic fields // Phys. Rev. 1974. V. D10. No. 8. P. 2699-2702.
[48] Shabad A.E. Photon dispersion in a strong magnetic field // Ann. Phys. (N.Y.). 1975. V. 90. No. 1. P. 166-195.
[49] Шабад A.E. Поляризация вакуума и квантового релятивистского газа во внешнем поле // Тр. ФИАН СССР “Поляризационные эф¬фекты во внешних калибровочных полях”. М.: Наука, 1988. Т. 192. С. 5-152.
[50] Гальцов Д.В., Никитина Н.С. Фотонейтринные процессы в сильном поле // ЖЭТФ. 1972. Т. 62. № 6. С. 2008-2012.
[51] Скобелев В.В. О реакциях у —>• vv и v —>• yv в сильном магнитном поле // ЖЭТФ. 1976. Т. 71. № 4. С. 1263-1267.

-224
[52] DeRaad Jr. L.L., Milton K.A., Hari Dass N.D. Photon decay into neu¬trinos in a strong magnetic field // Phys. Rev. 1976. V. D14. No. 12. P. 3326-3334.
[53] Gvozdev A.A., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. The magnetic cata¬lysis of the radiative decay of a massive neutrino in the standard model with lepton mixing // Phys. Lett. 1992. V. B289. No. 1,2. P. 103-108.
[54] Василевская Л.А., Гвоздев A.A., Михеев H.B. Распад массивного нейтрино щ —>• vf; в скрещенном поле // Ядер. физ. 1994. Т. 57. № 1. С. 124-127.
[55] Скобелев В.В. Распад массивного нейтрино в сильном магнитном поле // ЖЭТФ. 1995. Т. 108. № 1. С. 3-13.
[56] Zhukovsky V.Ch., Eminov Р.А., Grigoruk A.E. Radiative decay of a massive neutrino in the Weinberg - Salam model with mixing in a constant uniform magnetic field // Mod. Phys. Lett. 1996. V. All. No. 39-40. P. 3119-3126.
[57] D’Olivo J.C., Nieves J.F., Pal P.B. Cherenkov radiation by massless neutrinos // Phys. Lett. 1996. V. B365. No. 1-4. P. 178-184.
[58] Ioannisian A.N., Raffelt G.G. Cherenkov radiation by massless neutri¬nos in a magnetic field // Phys. Rev. 1997. V. D55. No. 11. P. 7038¬7043.
[59] Gvozdev A.A., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. Resonance neutrino bremsstrahlung v —>• i/j in a strong magnetic field // Phys. Lett. 1997. V. B410. No. 2-4. P. 211-215.

-225
[60] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. Photon splitting 7 —>• vv in an external magnetic field // Phys. Lett. 1998. V. B427. No. 1,2. P. 105-108.
[61] Василевская Л.А., Кузнецов А.В., Михеев H.B. Индуцированное магнитным полем нейтрино-фотонное 1/1/7-взаимодействие // ЯФ.
1999. Т. 62. № 4. С. 715-722.
[62] Василевская Л.А., Кузнецов А.В., Михеев И.В. Нейтринные про¬цессы в сильном внешнем магнитном поле // В сб.: Физика эле¬ментарных частиц и атомного ядра / Материалы XXXIII зимней школы ПИЯФ, Гатчина, 1999. Ред. В.А. Гордеев и др. ПИЯФ, С.- Петербург, 1999. С. 182-206.
[63] Gell-Mann М. The reaction 77 —>• vv j j Phys. Rev. Lett. 1961. V. 6. No. 2. P. 70-71.
[64] Crewther R.J., Finjord J., Minkowski P. The annihilation process vv —>• 77 with massive neutrino in cosmology // Nucl. Phys. 1982. V. B207. No. 2. P. 269-287.
[65] Dodelson S., Feinberg G. Neutrino - two-photon vertex // Phys. Rev. 1991. V. D43. No. 3. P. 913-920.
[66] Levine M.J. The process 7 + 7 —>• v + v // Nuovo Cim. 1967. V. A48. No. 1. P. 67-71.
[67] Dicus D.A. Stellar energy-loss rates in a convergent theory of weak and electromagnetic interactions // Phys. Rev. 1972. V. D6. No. 4. P. 941-949.

-226
[68] Dicus D.A., Repko W.W. Photon neutrino scattering j j Phys. Rev. 1993. V. D48. No. 11. P. 5106-5108.
[69] Rosenberg L. Electromagnetic interactions of neutrinos // Phys. Rev. 1963. V. 129. No. 6. P. 2786-2788.
[70] Cung V.K., Yoshimura M. Electromagnetic interaction of neutrinos in gauge theories of weak interactions // Nuovo Cim. 1975. V. A29. No. 4. P. 557-564.
[71] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Compton-like interaction of massive neutrinos with virtual photons // Phys. Lett. 1993. V. B299. No. 3-4. P. 367-369.
[72] Кузнецов А.В., Михеев H.B. Амплитуда процесса щу* —>• vjy* с вир-туальными фотонами и тормозное излучение при рассеянии ней¬трино в кулоновском поле ядра // ЯФ. 1993. Т. 56. № 6. С. 108-114.
[73] Liu J. Low-energy neutrino-two-photon interactions // Phys. Rev. 1991. V. D44. No. 9. P. 2879-2891.
[74] Shaisultanov R. Photon - neutrino interactions in magnetic fields // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 80. No. 8. P. 1586-1587.
[75] Chyi Т.К., Hwang C.-W., Kao W.F. et al. Neutrino - photon scattering and its crossed processes in a background magnetic field // Phys. Lett.
1999. V. B466. No. 2-4. P. 274-280.
[76] Chyi Т.К., Hwang C.-W., Kao W.F. et al. The weak-field expansion for processes in a homogeneous background magnetic field // Phys. Rev.
2000. V. D62. No. 10. P. 105014 (1-13).

-227
[77] Dicus D.A., Repko W.W. Neutrino - photon scattering in a magnetic field // Phys. Lett. 2000. V. B482. No. 1-3. P. 141-144.
[78] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. Двухфотонное рождение нейтрино в сильном внешнем поле // Вестн. МГУ: физ.. астрон. 1981. Т. 22. № 4. С. 10-13.
[79] Нгуен Ван Хьеу, Шабалин Е.П. О роли процесса J + J^J + V + V в нейтринном излучении звезд // ЖЭТФ. 1963. Т. 44. № 3. С. 1003¬1007.
[80] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. Эффективный лагранжиан А5(рр) - взаимодействия и процесс 77 —>• В двумерном приближении квантовой электродинамики // ТМФ. 1987. Т. 70. .Y" 2. С. 303-308.
[81] Dicus D.A., Repko W.W. Photon - neutrino interactions // Phys. Rev. Lett. 1997. V. 79. No. 4. P. 569-571.
[82] Harris М., Wang J., Teplitz V.L. Astrophysical effects of v7 —>• v77 and its crossed processes. Preprint astro-ph/9707113.
[83] Abada A., Matias J., Pittau R. Five-leg photon-neutrino interactions // In: Proc. XXIX ICHEP (Vancouver). Preprint hep-ph/9809418.
[84] Abada A., Matias J., Pittau R. Inelastic photon-neutrino interactions using an effective Lagrangian // Phys. Rev. 1999. V. D59. No. 1. P. 013008 (1-7).
[85] Abada A., Matias J., Pittau R. Direct computation of inelastic photon- neutrino processes in the Standard Model // Nucl. Phys. 1999. V. B543. No. 1-2. P. 255-268.

-228
[86] Abada A., Matias J., Pittau R. Low-energy photon-neutrino inelastic processes beyond the Standard Model // Phys. Lett. 1999. V. B450. No. 1-3. P. 173-181.
[87] Dicus D.A., Kao C., Repko W.W. yv —>• 771/ and crossed processes at energies below mw // Phys. Rev. 1999. V. D59. No. 1. P. 013005 (1-6).
[88] Кузнецов А.В., Михеев H.B. Фоторождение нейтрино на ядрах в сильном магнитном поле // Письма в ЖЭТФ. 2002. Т. 75. № 9. С. 531-534.
[89] Папанян В.О., Ритус В.И. Трехфотонное взаимодействие в интен¬сивном поле // Тр. ФИ АН СССР “Проблемы квантовой электроди¬намики интенсивного поля”. М.: Наука, 1986. Т. 168. С. 120-140.
[90] Adler S.L., Schubert С. Photon splitting in a strong magnetic field: recalculation and comparison with previous calculations // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 77. No. 9. P. 1695-1698.
[91] Baier V.N., Milstein A.I., Shaisultanov R.Zh. Photon splitting in a very strong magnetic field // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 77. No. 9. P. 1691¬1694.
[92] Байер B.H., Мильштейн А.И., Шайсултанов Р.Ж. Расщепление фо¬тона в сверхсильном магнитном поле // ЖЭТФ. 1997. Т. 111. № 1. С. 52-62.
[93] Wilke С., Wunner G. Photon splitting in strong magnetic fields: asymptotic approximation formulae vs. accurate numerical results // Phys. Rev. 1997. V. D55. No. 2. P. 997-1000.

-229
[94] Chistyakov M.V., Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Photon splitting above the pair creation threshold in a strong magnetic field // Phys. Lett. 1998. V. B434. No. 1. P. 67-73.
[95] Кузнецов А.В., Михеев H.B., Чистяков М.В. Расщепление фотона на два фотона в сильном магнитном поле // ЯФ. 1999. Т. 62. № 9. С. 1638-1646.
[96] Chistyakov M.V., Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. The transitions 77 —>• vv and 7 —>• 77 in a strong magnetic field // In: Proceedings of the Ringberg Euroconference “New Trends in Neutrino Physics”, Ring- berg Castle, Tegernsee, Germany, 1998. Edited by B. Kniehl, G. Raffelt and N. Schmitz. World Scientific Publishing Co., 1999. P. 245-254.
[97] Chistyakov M.V., Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Photon splitting in a strong magnetic field // In: Proceedings of the 10th International Seminar “Quarks-98”, Suzdal, Russia, 1998. Edited by F.L. Bezrukov et al. Inst. Nucl. Res., Moscow, 1999. V. 1. P. 299-308.
[98] Demeur M. Etude de l’interaction entre le champ propre d’une particule et un champ electro-magnetique homogene et constant // Acad. Roy. Belg., Classe Sci., Mem. 1953. V. 28. P. 1643.
[99] Jancovici B. Radiative correction to the ground-state energy of an elec¬tron in an intense magnetic field // Phys. Rev. 1969. V. 187. No. 5. P. 2275-2276.
[100] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. Радиационные поправки к массо¬вому оператору электрона в двумерном приближении квантовой электродинамики // ТМФ. 1979. Т. 38. № 2. С. 195-200.

-230
[101] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. Полевая асимптотика массового оператора: суммирование диаграмм теории возмущений // ТМФ. 1981. Т. 48. № 1. С. 44-48.
[102] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. Массовый оператор: однологариф¬мическая полевая асимптотика // Вести. МГУ: физ.. астрон. 1983. Т. 24. № 6. С. 95-97.
[103] Gusynin V.P., Smilga A.V. Electron self-energy in strong magnetic field: summation of double logarythmic terms // Phys. Lett. 1999. V. B450. No. 1-3. P. 267-274.
[104] Gusynin V.P., Miransky V.A., Shovkovy I.A. Dynamical chiral symme¬try breaking by a magnetic field in QED. // Phys. Rev. 1995. V. D52. No. 8. P. 4747-4751.
[105] Gusynin V.P., Miransky V.A., Shovkovy I.A. Dimensional reduction and catalysis of dynamical symmetry breaking by a magnetic field // Nucl. Phys. 1996. V. B462. No. 2-3. P. 249-290.
[106] Leung C.N., Ng Y.J., Ackley A.W. Schwinger-Dyson equation approach to chiral symmetry breaking in an external magnetic field // Phys. Rev.
1996. V. D54. No. 6. P. 4181-4184.
[107] Lee D.-S., Leung C.N., Ng Y.J. Chiral symmetry breaking in a uniform external magnetic field // Phys. Rev. 1997. V. D55. No. 10. P. 6504¬6513.
[108] Gusynin V.P., Miransky V.A., Shovkovy I.A. Dynamical chiral sym¬metry breaking in QED in a magnetic field: toward exact results // Phys. Rev. Lett. 1999. V. 83. No. 7. P. 1291-1294.

231
[109] Gusynin V.P., Miransky V.A., Shovkovy I.A. Theory of the magnetic catalysis of chiral symmetry breaking in QED // Nucl. Phys. 1999. V. B563. No. 1-2. P. 361-389.
[110] Alexandre J., Farakos K., Koutsoumbas G. QED in a strong external magnetic field: beyond the constant mass approximation // Phys. Rev.
2000. V. D62. No. 10. P. 105017 (1-12).
[111] Alexandre J., Farakos K., Koutsoumbas G. Remark on the momen¬tum dependence of the magnetic catalysis in QED // Phys. Rev. 2001. V. D64. No. 6. P. 067702 (1-3).
[112] Ahmad Q.R., Allen R.C., Andersen T.C. et al. (SNO Collaboration). Measurement of the rate of ve + d —>• p + p + interactions pro¬duced by 8В solar neutrinos at the Sudbury Neutrino Observatory // Phys. Rev. Lett. 2001. V. 87. No. 7. P 071301 (1-5).
[113] Ahmad Q.R., Allen R.C., Andersen T.C. et al. (SNO Collaboration). Direct evidence for neutrino flavor transformation from neutral-current interactions in the Sudbury Neutrino Observatory // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. No. 1. P. 011301 (1-5).
[114] Ahmad Q.R., Allen R.C., Andersen T.C. et al. (SNO Collaboration). Measurement of day and night neutrino energy spectra at SNO and constraints on neutrino mixing parameters // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. No. 1. P. 011302 (1-5).
[115] Gribov V.N., Pontecorvo B. Neutrino astronomy and lepton charge // Phys. Lett. 1969. V. B28. No. 7. P. 493-496.

-232
[116] Биленький С.М., Понтекорво Б.М. Смешивание лептонов и осцил¬ляции нейтрино // УФН. 1977. Т. 123. № 2. С. 181-215.
[117] Pati J.C., Salam A. Lepton number as the fourth “color” // Phys. Rev. 1974. V. DIO. No. 1. P. 275-293.
[118] Groom D.E., Aguilar-Benitez М., Amsler C. et al. (Particle Data Group). Review of Particle Physics // Europ. Phys. Journ. 2000. V. C15. No. 1-4. P. 1-878.
[119] Берестецкий В.Б., Лифшиц E.M., Питаевский Л.П. Квантовая элек-тродинамика. М.: Наука, 1989. 728 с.
[120] Справочник по специальным функциям / Под ред. Абрамовица М. и Стигмн И. М.: Наука, 1979. 830 с.
[121] Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Статистическая физика, ч. 1. М.: Наука, 1976. 584 с.
[122] Имшенник B.C., Надежин Д.К. Сверхновая 1987А в Большом Ма-геллановом Облаке: наблюдения и теория // УФН. 1988. Т. 156. № 4. С. 561-651.
[123] Nadyozhin D.K. Five year anniversary of Supernova 1987A in the Large Magellanic Cloud // In: Particles and Cosmology, Proc. Baksan Int. School, ed. by V.A. Matveev et al. Singapore: World Sci., 1992. P. 153¬190.
[124] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Neutrino - electron processes in a strong magnetic field and plasma // Mod. Phys. Lett. 1999. V. A14. No. 36. P. 2531-2536.

233
[125] Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Влияние плазмы на процессы v —>• ve+e~, ... в магнитном поле // ЯФ. 1999. Т. 62. № 12. С. 2272-2275.
[126] Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Взаимодействие нейтрино с сильно замагниченной электрон - позитронной плазмой // ЖЭТФ. 2000. Т. 118. № 4. С. 863-876.
[127] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Plasma influence on the neutrino- electron processes in a strong magnetic field // Nuclear Physics В (Proceedings Supplement). 2000. V. 81. P. 302-308.
[128] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Neutrino-electron processes in a strong magnetic field and plasma //In: Proceedings of the X International Baksan School “Particles and Cosmology”, Baksan Valley, Kabardino Balkaria, Russia, 1999. Edited by E.N. Alexeev et al. Inst. Nucl. Res., Moscow, 2000. P.44-52.
[129] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Variation of the energy and momentum of a neutrino propagating in a strongly magnetized e^e+ plasma //In: Proceedings of the International Workshop “Strong Magnetic Fields in Neutrino Astrophysics”, Yaroslavl, Russia, 1999. Edited by A.V. Kuznetsov, N.V. Mikheev, A.Ya. Parkhomenko. Yaroslavl St. Univ., Yaroslavl, 2000. P. 79-86.
[130] Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Нейтрино-электронные процессы в сильно замагниченной плазме // В сб.: Физика элементарных ча¬стиц и атомного ядра / Материалы XXXIV зимней школы ПИЯФ, Репино, 2000. Ред. В.А. Гордеев и др. ПИЯФ, С.-Петербург, 2000. С.201-222.

-234
[131] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Neutrino - electron processes in the presence of a strong magnetic field and hot dense plasma // In: Proceed¬ings of the 11th International Seminar “Quarks’2000”, Pushkin, Russia,
2000. Edited by G.B. Pivovarov et al. Inst. Nucl. Res., Moscow, 2002. P. 116-125.
[132] Yamada S., Janka H.-T., Suzuki H. Neutrino transport in type II super¬novae: Boltzmann solver vs. Monte Carlo method // Astronomy and Astrophysics. 1999. V. 344. P. 533-550.
[133] Arras P., Lai D. Neutrino-nucleon interactions in magnetized neutron- star matter: the effects of parity violation // Phys. Rev. 1999. V. D60. No. 4. P. 043001 (1-28).
[134] Гвоздев A.A., Огнев И.С. О возможном усилении магнитного по¬ля процессами переизлучения нейтрино в оболочке сверхновой // Письма в ЖЭТФ. 1999. Т. 69. № 5. С. 337-342.
[135] Бисноватый-Коган Г.С., Моисеенко С.Г. Нарушение зеркальной симметрии магнитного поля во вращающейся звезде и возможные астрофизические проявления // Астрон. журн. 1992. Т. 69. С. 563¬571.
[136] Bisnovatyi-Kogan G.S. Asymmetric neutrino emission and formation of rapidly moving pulsars // Astron. Astrophys. Trans. 1993. V. 3. No. 4. P. 287-294.
[137] Mikheev N.V., Narynskaya E.N. Neutrino-electron scattering in dense magnetized plasma // In: Proceedings of the International Workshop “Strong Magnetic Fields in Neutrino Astrophysics”, Yaroslavl, Russia,

-235
1999. Edited by A.V. Kuznetsov, N.V. Mikheev, A.Ya. Parkhomenko. Yaroslavl St. Univ., Yaroslavl, 2000. P. 87-93.
[138] Mikheev N.V., Narynskaya E.N. Neutrino-electron processes in a dense maqnetized plasma // Mod. Phys. Lett. 2000. V. A15. No. 25. P. 1551¬1556.
[139] Понтекорво Б.М. Универсальное взаимодействие Ферми и астро¬физика // ЖЭТФ. 1959. Т. 36. № 5. С. 1615-1616.
[140] Ландау Л.Д. О моменте системы из двух фотонов // ДАН СССР. 1948. Т. 60. С. 207.
[141] Yang C.N. Selection rules for the dematerialization of a particle into two photons // Phys. Rev. 1950. V. 77. No. 2. P. 242-245.
[142] Beg M.A.B., Budny R.V., Mohapatra R.N., Sirlin A. Manifest left-right symmetry and its experimental consequences // Phys. Rev. Lett. 1977. V. 38. No. 22. P. 1252-1255.
[143] Barbieri R., Mohapatra R.N. Limits on right-handed interactions from SN 1987A observations // Phys. Rev. 1989. V. D39. No. 4. P. 1229¬1232.
[144] Cabibbo N. Unitary simmetry and leptonic decays // Phys. Rev Lett. 1963. V. 10. No. 12. P. 531-533.
[145] Kobayashi М., Maskawa T. CP-violation in the renormalizable theory of weak interaction // Prog. Theor. Phys. 1973. V. 49. No. 2. P. 652¬657.

-236
[146] Rein D., Sehgal L.M. Coherent production of photons by neutrinos // Phys. Lett. 1981. V. B104. No. 5. P. 394-398.
[147] Rein D., Sehgal L.M. Coherent production of photons by neutrinos. Erratum // Phys. Lett. 1981. V. B106. P. 513.
[148] Герштейн С.С., Комаченко Ю.А., Хлопов М.Ю. Образование оди¬ночных фотонов в эксклюзивном нейтринном процессе vN —>• vyN // ЯФ. 1981. Т. 33. № 6. С. 1597-1604.
[149] Боровков М.Ю., Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Однопетлевая ампли¬туда перехода j —>• // —>• j' во внешнем электромагнитном поле // ЯФ. 1999. Т. 62. № 9. С. 1714-1722.
[150] Adler S.L. Photon splitting and photon dispersion in a strong magnetic field // Ann. Phys. (N.Y.). 1971. V. 67. No. 2. P. 599-647.
[151] Клепиков Н.П. Излучение фотонов и электрон-позитронных пар в магнитном поле // ЖЭТФ. 1954. Т. 26. № 1. С. 19-34.
[152] Скобелев В.В. Массивный фотон в сильном магнитном поле: кана¬лы генерации и распада // Изв. вузов. Физика. 1997. .Y" 2. С. 35-39.
[153] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Photon-pair conversion into neutrinos in a strong magnetic field // Mod. Phys. Lett. 2001. V. A16. No. 25. P. 1659-1665.
[154] Friman B.L., Maxwell O.V. Neutrino emissivities of neutron stars // Astrophys. J. 1979. V. 232. No. 9. P. 541-559.
[155] Yakovlev D.G., Levenfish K.P. Modified URCA process in neutron star cores // Astron. Astrophys. 1995. V. 297. No. 5. P. 717-726.

-237
[156] Adler S.L., Bahcall J.N., Callan C.G., Rosenbluth M.N. Photon split¬ting in a strong magnetic field // Phys. Rev. Lett. 1970. V. 25. No. 15. P. 1061-1065.
[157] Bialynicka-Birula Z., Bialynicki-Birula I. Nonlinear effects in quantum electrodynamics. Photon propagation and photon splitting in an exter¬nal field // Phys. Rev. 1970. V. D2. No. 10. P. 2341-2345.
[158] Папанян В.О., Ритус В.И. Поляризация вакуума и расщепление фотонов в интенсивном поле // ЖЭТФ. 1971. Т. 61. № 6. С. 2231¬2241.
[159] Папанян В.О., Ритус В.И. Трехфотонное взаимодействие в интен¬сивном поле и масштабная инвариантность // ЖЭТФ. 1973. Т. 65. № 5. С. 1756-1771.
[160] Stoneham R.J. Photon splitting in the magnetized vacuum // J. Phys. 1979. V. A12. No. 11. P. 2187-2203.
[161] Байер B.H., Мильштейн А.П., Шайсултанов Р.Ж. Расщепление фо¬тона в сильном электромагнитном поле // ЖЭТФ. 1986. Т. 90. № 4. С. 1141-1153.
[162] Baring M.G. Photon-splitting limit to the hardness of emission in strongly magnetized soft gamma repeaters // Astrophys. J. 1995. V. 440. No. 2. P. L69-L72.
[163] Постнов К.А. Космические гамма-всплески // УФН. 1999. Т. 169. № 5. С. 545-558.

-238
[164] Лоскутов Ю.М., Лысов Б.А., Скобелев В.В. О полевой асимптотике поляризационного оператора // ТМФ. 1982. Т. 53. № 3. С. 469-473.
[165] Harding А.С., Baring M.G., Gonthier P.L. Photon-splitting cascades in gamma-ray pulsars and the spectrum of PSR 1509-58 // Astrophys. J.
1997. V. 476. No. 1. P. 246-260.
[166] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V., Osipov M.V. Electron mass operator in a strong magnetic field // Mod. Phys. Lett. 2002. V. A17. No. 4. P. 231-235.
[167] Ландау Л.Д., Абрикосов A.A., Халатников И.М. Асимптотическое выражение для гриновской функции фотона в квантовой электро¬динамике // ДАН СССР. 1954. Т. 95. С. 1177.
[168] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Electron mass operator in a strong mag¬netic field and dynamical chiral symmetry breaking // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. No. 1. P. 011601 (1-4).
[169] Frishman Y. Quark trapping in a model field theory // In: Particles, Quantum Fields and Statistical Mechanics, Lecture Notes in Physics, Vol. 32. Edited by M. Alexanian and A. Zepeda. Berlin: Springer- Verlag, 1975. P. 118-132.
[170] Байер B.H., Катков В.М., Страховенко В.М. Аномальный магнит¬ный момент электрона в магнитном поле // ЯФ. 1976. Т. 24. № 2. С. 379-382.
[171] Лоскутов Ю.М., Скобелев В.В. О полевой асимптотике вершинной функции // Вестн. МГУ: физ., астрон. 1984. Т. 25. .Y" 1. С. 70-73.

-239
[172] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Vector leptoquarks could be rather light? // Phys. Lett. 1994. V. B329. No. 1,2. P. 295-299.
[173] Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Новый тип смешивания в рамках ми¬нимальной кварк-лептонной симметрии и нижний предел на массу векторного лептокварка // ЯФ. 1995. Т. 58. № 12. С. 2228-2234.
[174] Kuznetsov A.V., Mikheev N.V. Could vector leptoquarks be rather light? // In: Proceedings of the 8th International Seminar "Quarks ’94", Vladimir, Russia, 1994. Edited by D.Yu. Grigoriev et al. World Scientific Publishing Co., 1995. P.357-362.
[175] Gvozdev A.A., Kuznetsov A.V., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. Muon decays with lepton-number violation via vector leptoquark // Phys. Lett. 1995. V. B345. No. 4. P. 490-494.
[176] Василевская Л.А., Гвоздев А.А., Кузнецов А.В., Михеев Н.В. Рас¬пады мюона с несохранением лептонного числа в модели с мини¬мальной кварк-лептонной симметрией SU(A)y <8> SU(2)L <8> GR j j ЯФ. 1995. Т. 58. № 9. С. 1667-1671.
[177] Gvozdev A.A., Kuznetsov A.V., Mikheev N.V., Vassilevskaya L.A. Three types of fermion mixing and possible manifestations of a Pati- Salam leptoquark in the low-energy processes // In: Proceedings of XXXth Rencontres de Moriond: ’95 Electroweak Interactions and Uni¬fied Theories, (Les Arcs, France, 1995), edited by J. Tran Thanh Van. France: Editions Frontieres, 1995. P. 321-326.
[178] Smirnov A.D. Minimal quark-lepton symmetry model and the limit on Z'~mass. // Phys. Lett. 1995. V. B346. No. 3-4. P. 297-302.

-240
[179] Смирнов А.Д. Минимальная четырехцветовая кварк-лептон-сим- метричная модель и ее ограничения на массу Z'-бозона. // ЯФ. 1995. Т. 58. № 12. С. 2252-2259.
[180] Shanker О. тг12, К13 and К0 о К0 constraints on leptoquarks and supersymmetric particles // Nucl. Phys. 1982. V. B204. No. 3. P. 375¬386.
[181] Deshpande N.G, Johnson R.J. Experimental limit on SU(4)C0�T gauge-boson mass // Phys. Rev. 1983. V. D27. No. 5. P. 1193-1195.
[182] Вайнштейн А.И., Захаров В.И., Шифман М.А. Нелептонные распа¬ды if-мезонов и гиперонов // ЖЭТФ. 1977. Т. 72. № 4. С. 1275-1297.
[183] Высоцкий М.И. Переход К0 —у К0 в стандартной SU(3) х SU(2) х U( 1) схеме // ЯФ. 1980. Т. 31. № 6. С. 1535-1550.
[184] Britton D.I., Ahmad S., Bryman D.A. et al. Measurement of the w —>• e+v branching ratio // Phys. Rev. Lett. 1992. V. 68. No. 20. P. 3000¬3003.
[185] Czapek G., Federspiel A., Flukiger A. et al. Branching ratio for the rare pion decay into positron and neutrino // Phys. Rev. Lett. 1993. V. 70. No. 1. P. 17-20.
[186] Diamant-Berger A.M., Bloch P., Devaux B. et al. Study of some rare decays of the K+ meson // Phys. Lett. 1976. V. B62. P. 485-490.
[187] Lee A.M., Alliegro C., Campagnari C. et al. (BNL-E777 Collabora¬tion). Improved limit on the branching ratio of K+ —у тт+р+е~ j j Phys. Rev. Lett. 1990. V. 64. No. 2. P. 165-168.

-241
[188] Ambrose D., Arroyo C., Bachman M. et al. (BNL-E871 Collaboration). Improved branching ratio measurement for the decay K® —>• [л+[л~ j j Phys. Rev. Lett. 2000. V. 84. No. 7. P. 1389-1392.
[189] Ambrose D., Arroyo C., Bachman M. et al. (BNL-E871 Collaboration). New limit on muon and electron lepton number violation from K® —>• /j^e* decay // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. No. 26. P. 5734-5737.
[190] Ambrose D., Arroyo C., Bachman M. et al. (BNL-E871 Collabora¬tion). First observation of the rare decay mode K® —>• e+e^ // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. No. 20. P. 4309-4312.
[191] Dohmen C., Groth K.D., Heer B. et al. (SINDRUM - II Collaboration). Test of lepton flavor conservation in // —>• e conversion on Titanium // Phys. Lett. 1993. V. B317. No. 3. P. 631-636.
[192] Leurer M. Bounds on vector leptoquarks // Phys. Rev. 1994. V. D50. No. 1. P. 536-541.
[193] Davidson S., Bailey D., Campbell B. Model independent constraints on leptoquarks from rare processes // Z. Phys. 1994. V. C61. No. 4. P. 613-643.
[194] Valencia G., Willenbrock S. Quark-lepton unification and rare meson decays // Phys. Rev. 1994. V. D50. No. 11. P. 6843-6848.
[195] Gasser J., Leutwyler H. Implications of scaling for the proton - neutron mass difference // Nucl. Phys. 1975. V. B94. No. 2. P. 269-310.
[196] Weinberg S. The problem of mass // Trans. N.Y. Acad. Sci. 1977. V. 38. P. 185-201.

-242
[197] Marciano W.J., Sirlin A. Radiative corrections to Щ2 decays // Phys. Rev. Lett. 1993. V. 71. No. 22. P. 3629-3632.
[198] Shanker O. Z dependence of coherent ye conversion rate in anomalous neutrinoless muon capure // Phys. Rev. 1979. V. D20. No. 7. P. 1608¬1615.
[199] Hayes K.G., Perl M.L., Alam M.S. et al. Experimental upper limits on branching fractions for unexpected decay modes of the r lepton // Phys. Rev. 1982. V. D25. No. 11. P. 2869-2886.
[200] Weir A.J., Klein S.R., Abrams G. et al. Upper limits on D± and B± decays to two leptons plus 71^ or К± // Phys. Rev. 1990. V. D41. No. 5. P. 1384-1388.
[201] Abe F.. Akimoto H., Akopian A. et al. (CDF Collaboration). Search for the decays B®, —>• e±yT and Pati - Salam leptoquarks // Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. No. 26. P. 5742-5747.
[202] Bergfeld Т., Eisenstein B.I., Ernst J. et al. (CLEO Collaboration). Search for decays of B° mesons into pairs of leptons: B° —>• e+e^, B° —>• fi~ f.Г. and B° —>• e±yT j j Phys. Rev. 2000. V. D62. No. 7. P. 091102 (1-5).
[203] Natale A.A. Limit on Г(тг° vv) from SN1987A // Phys. Lett. 1991. V. B258. No. 1,2. P. 227-230.
[204] Lam W.P., Ng K.-W. Cosmological bound on Dirac neutrino mass via 77 ^ 7г() ^ vv j/ Phys. Rev. 1991. V. D44. No. 10. P. 3345-3347.

-243
[205] Raffelt G., Seckel D. Multiple-scattering suppression of the bremsstrah- lung emission of neutrinos and axions in supernovae // Phys. Rev. Lett. 1991. V. 67. No. 19. P. 2605-2608.
[206] Gregores E.M., Mori F.. Natale A.A. et al. Remarks on the process 77 —>• vv in astrophysics // Phys. Rev. 1995. V. D51. No. 8. P. 4587¬4590.
[207] Kuno Y., Okada Y. Muon decay and physics beyond the standard model // Rev. Mod. Phys. 2001. V. 73. No. 1. P. 151-202.
[208] Bilenky S.М., Petcov S.Т., Pontecorvo B. Lepton mixing, /i —>• ej decay and neutrino oscillations // Phys. Lett. 1977. V. B67. No. 3. P. 309-312.
[209] Vassilevskaya L.A., Gvozdev A.A., Mikheev N.V. Ц —>• ejj type pro¬cesses with lepton number violation in the standard model with lepton mixing // Phys. Lett. 1991. V. B267. No. 1. P. 121-122.
[210] Липманов Э.М., Михеев H.B. Об универсальном смешивании леп¬тонов в калибровочной теории слабых взаимодействий // ЯФ. 1979. Т. 29. № 4. С. 1091-1096.
[211] Липманов Э.М. О поисках эффекта неортогональности безмассо- вых феноменологических нейтрино // ЯФ. 1982. Т. 36. № 6. С. 1474¬1478.
[212] Brooks M.L., Chen Y.K., Cooper M.D. et al. (MEGA Collaboration). New limit for the lepton-family-number nonconserving decay /i+ —>• e+7 j j Phys. Rev. Lett. 1999. V. 83. No. 8. P. 1521-1524.

-244
[213] Bolton R.D., Cooper M.D., Frank J.S. et al. Search for the rare muon decays with the Crystal Box detector // Phys. Rev. 1988. V. D38. No. 7. P. 2077-2101.
[214] Bellgardt U., Bertl W., Egli S. et al. (SINDRUM-I Collaboration). Search for the decay p+ —>• e+e+e^ // Nucl. Phys. 1988. V. B299. No. 1. P. 1-6.
[215] Schwinger J. On gauge invariance and vacuum polarization // Phys. Rev. 1951. V. 82. No. 5. P. 664-679.

Работу высылаем на протяжении 24 часов после оплаты.




©2025 Cервис помощи студентам в выполнении работ
.