Введение 2
1. Обзор литературы 5
1.1 Фотонные кристаллы 5
1.2 Гибридные плазмон-фотонные кристаллы (ГПФК) 9
1.3 Метод конечных разностей (FDTD) 18
2. Расчетная часть 21
2.1 Изучение спектральных характеристик традиционных оптических
состояний в одномерных гибридных плазмон-фотонных кристаллов 21
2.2 Исследование возможности возбуждения в трехмерных опалоподобных
ГПФК традиционных оптических таммовских состояний - таммовских плазмонов. 30
Результаты и выводы 33
Список литературы 34
Идея фотонного кристалла возникла еще в работе лорда Рэлея опубликованной в 1888 году [1], однако свое развитие она получила только в 20 веке. В 1946 году американский физик Эдуард Миллс Парселл показал, что вероятность испускания света в резонаторе гораздо больше скорости спонтанного излучения в свободном пространстве[2].
Оптический резонатор, рассмотренный Парселлем представляет собой полость, имеющую размеры, сопоставимые с длинной волны света. А материал стенок, окружающих полость, почти полностью отражает падающее на него излучение (запрещает распространение излучения), в определенном диапазоне длин волн. Излучение, частоты которого принадлежат, этой области спектра, оказывается как бы заключенным внутри полости резонатора. Важной характеристикой данной модели является добротность - эта величина, показывающая отношение энергии сохраненной внутри полости, относительно энергии потерь, за одно прохождение света в резонаторе. От этого зависит величина интенсивности излучения. С этой статьи фактически и началось развитие идеи управления спонтанным излучением атомов.
В 1972 году российским физиком В.П. Быковым была предложена структура резонатора, в которой стенки, ограничивающие полость состояли из многослойных пленок с периодическим изменением показателя преломления [3] - в сущности одномерный фотонный кристалл. Однако в такой структуре свет запирается лишь при нормальном его падении относительно поверхности пленок. Если направление падения электромагнитной волны будет под другим углом, то и внутри структуры она будет распространяться наклонно. В следствие чего частота излучения, попадающая в запрещенный диапазон при нормальном падении сможет проходить по кристаллу. Если свет не оказывается заперт внутри по всем
направлениям, то спонтанное излучение атома возможна на любой частоте.
2
Дальнейшее развитие эта тема получила в работах [4] Э. Яблоновича и
[5] С.Джона, в них были предложены структуры, ограничивающие свет в двух и трех направлениях пространства. Именно тогда и появился, ныне общеупотребительный термин “фотонный кристалл”.
На сегодняшний день фотонные кристаллы (ФК), то есть оптические материалы с периодической структурой диэлектрической проницаемости в масштабе длины волны, а также наноструктуры благородных металлов с плазмонной функциональностью, приобретают все больший интерес. Периодичность структуры фотонного кристалла приводит к сильной модификации электромагнитного поля, которая проявляется в новых квантовых электродинамических эффектах [6-8] Гибридные плазмон- фотонные кристаллы имеют различные функции и являются одной из передовых фотонных структур, позволяют возбуждать локализованные, поверхностные и таммоновские плазмоны. Гибридные плазмон-фотонные кристаллы используются в интегральных фотонных схемах [9,10], для усиления флуоресценции [11], и для усиления комбинационного рассеяния света [12], а также в инновационных технологических приложениях, в оптоэлектронике, использующей усиление и ограничение ближнего поля - например в датчиках [13], биосенсорах [14], в микрорезонаторах с электрической накачкой, поляритонных лазерах [15], органических светодиодах белого света [16], оптических фильтрах [17], органических солнечных элементах.
Проведено моделирование прохождения света через 1D
гибридный фотон-плазмонный кристалл методом FDTD
2. Получена зависимость пика пропускания спектров пропускания
1D ГФПК от углах падения света и толщины буферного слоя.
3. Проведено моделирование прохождения света через 3D
гибридный фотон-плазмонный кристалл методом FDTD
4. Получены спектры пропускания 3D ГФПК с наличием пика
пропускания, как следствие возбуждения таммовского состояния при sи p-поляризациях
Из результатов проделанной работы можно заключить следующие
выводы:
❖ Оптические свойства 1D ГФПК качественно не зависят от
материала буферного слоя, что позволит при моделировании
трехмерных структур в первом приближении пренебречь материалом
буферного слоя. Добавление буферного слоя к 3D структурам
увеличивает интенсивность пика пропускания оптического
таммовского состояния.
❖ Традиционную таммовскую плазмонную моду можно возбудить
в трехмерных ГПФК на основе опалоподобных ФК. Главное условие
возбуждения – ровная поверхность металла. Такие структуры могут
быть использованы в сенсорах.Сохраняется пористость структуры, а
ширина диапазона длин волн пика уменьшается в четыре раза, таким
образом, может быть повышена чувствительность сенсора. Так же
ровная поверхность позволяет наносить структуры на ГФПК.