Тип работы:
 Предмет:
 Язык работы:


МНОГОЧАСТИЧНЫЕ РАСПАДЫ ТЯЖЕЛЫХ КВАРКОНИЕВ И Z-БОЗОНА

Работа №28925

Тип работы

Диссертации (РГБ)

Предмет

физика

Объем работы105
Год сдачи1997
Стоимость500 руб.
ПУБЛИКУЕТСЯ ВПЕРВЫЕ
Просмотрено
325
Не подходит работа?

Узнай цену на написание


Введение 4
Глава I. Четырехчастичные распады тяжелого ортокваркония 16
1. Введение 16
2. Амплитуда процесса n3S1((QQ) qqgg 23
3. Дифференциальная вероятность распада 25
4. Кварковые и глюонные функции распределения 26
Глава II. Трехчастичные распады тяжелых паракваркониев 33
1. Введение 33
2. Амплитуды трехчастичных распадов 37
3. Вероятность трехглюонного распада 38
4. Вероятность кварк-глюонного распада 40
5. Энергетические и угловые функции распределений
в кварк-глюонном распаде 46
6. Учет обрезания по углам разлета и энергиям
частиц 52
Глава III. Дважды радиационный распад Z ffYY 56
1. Введение 56
2. Амплитудa распада Z ffYY 64
3. Вероятность распада Z ffYY 66
4. Анализ полученных результатов 69
Заключение
Приложение А 80
Приложение Б 81
Приложение В 85
Приложение Г 88
Литература 92

Создание стандартной модели элементарных частиц относится к концу 60-х - началу 70-х годов, когда произошли качественные изменения в понимании как сильных, так и слабых взаимодействий на основе принципа локальной калибровочной инвариантности. Это позволило единым образом рассмотреть слабые и электромагнитные взаимодействия и показать, что несмотря на существенное различие наблюдаемых характеристик этих взаимодействий, их можно, тем не менее, рассматривать как два разных проявления одного более фундаментального взаимодействия. В отличии от слабых сильные взаимодействия стоят несколько особняком, и пока не известно никаких экспериментальных указаний на единую природу сильных и электрослабых взаимодействий. В связи с этим установившаяся к настоящему времени стандартная модель взаимодействий элементарных частиц основана на калибровочной группе SUc(3) х SUL(2) X UR(1), где сильные взаимодействия описываются квантовой хромодинамикой, построенной на основе группы SUc(3), а электрослабые взаимодействия - единой электрослабой теорией Глешоу- Вайнберга-Салама на основе группы SUL(2) х UR(1).
На возможность объединения слабых и электромагнитных взаимодействий впервые указал Швингер [1] в 1957 году, отметивший их векторную природу. Глешоу предположил, что в искомой перенормируемой теории слабых взаимодействий должны одновременно рассматриваться и электромагнитные взаимодействия, предложив [2] модель с калибровочной SU(2) x U(1) симметрией. Перенормируемость в его теории отсутствовала, так как массы промежуточных векторных бозонов вводились как дополнительные параметры. Аналогичная попытка была предпринята Саламом и Уордом [3]. Наконец, известный в настоящее время вариант единой теории электрослабых взаимодействий был предложен Вайнбергом [4] в 1967 году, а годом позднее независимо обсуждался Саламом [5]. Поэтому стандартную теорию электрослабых взаимодействий часто называют моделью Вайнберга-Салама (ВС) или моделью Глешоу- Вайнберга-Салама (ГВС). Различие между слабым и электромагнитным взаимодействиями в модели ГВС [4, 5] связывалось со спонтанным нарушением калибровочной симметрии, приводящем к “мягкому” включению массовых членов для промежуточных бозонов W±и Z0за счет механизма Хиггса [6]. Но поскольку в 1967 году о перенормируемости подобных теорий бало известно мало, возобновление необычайного внимания к мо¬дели ГВС отмечается после того, как т'Хофтом была доказана перенормируемость теорий со спонтанно нарушенной симметрией [7, 8].
Согласно теории ГВС слабое взаимодействие не является контактным, как это предполагал Ферми [9], а происходит путем обмена промежуточными векторными бозонами (W+, W-, Z0) - тяжелыми частицами со спином 1. При этом W±-бозоны осуществляют взаимодействие заряженных токов, а Z0-бозон - нейтральных. В стандартной теории три промежуточных бозона и фотон являются квантами так называемых калибровочных векторных полей.
Первое подтверждение модели ГВС было получено в 1973 году в связи с открытием слабых нейтральных токов в реакции упругого рассеяния мюонных нейтрино на протонах [10], а в 1976 году нейтральные слабые токи были обнаружены в чисто лептонных процессах vpe-/<;e-, Vpe-Vpe-, Vee-Vee- [11].
Вторым подтверждением единой теории электрослабых взаимодействий стало открытие в 1974 году первого тяжелого кварка (очарованный c-кварк) [12, 13], окончательно утвердившее в правах гражданства кварковую модель. Это открытие явилось весьма знаменательной вехой в истории физики частиц, стимулировав дальнейший существенный прогресс как теории, так и эксперимента. Важным шагом на этом пути было обнаружение в 1976 году третьего заряженного лептона т ив 1977 году пятого типа кварков - b-кварка. Эти открытия привели к замене четырехкварковой модели Глешоу-Иллиопулоса-Майани (ГИМ) [14] шести¬кварковой Кобаяши-Маскавы (КМ) [15], предложенной еще в 1973 году для естественного включения CP -нарушения в слабые взаимодействия кварков. Окончательное экспериментальное подтверждение шестикварковой картины стандартной модели произошло весной 1994 года после открытия шестого типа кварков - экстра тяжелого t-кварка на протон- антипротонном ускорителе в FERMILAB (Батавия, США) [16, 17, 18, 19].
С предсказаниями модели ГВС согласуется также открытое в Новосибирске несохранение четности в атомных переходах [20]. Теория получила подтверждение в экспериментах, проведенных в Станфорде (США) [21] по неупругому рассеянию электронов на дейтерии, в которых также наблюдалось несохранение четности вследствие взаимодействия нейтральных токов.
В 1979 году Глешоу, Вайнберг и Салам были удостоены Нобелевской премии по физике [22, 23, 24] за создание электрослабой теории, прекрасно описывающей всю совокупность экспериментальных данных по электрослабым процессам, задолго до открытия промежуточных W±- и Z0-бозонов [25, 26, 27]. Пришедшее в 1983 году из CERN сообщение о непосредственном наблюдении переносчиков слабых взаимодействий группами UA1 [28, 29, 30] и UA2 [31, 32] на эксперименте явилось подлинным триумфом этой теории. Запуск в 1989 году новых электрон- позитронных ускорителей LEP в ЦЕРНе и SLC в Станфорде с энергиями до 92 ГэВ в системе центра масс e+e-пар удалось с невероятной точностью определить параметры Z-бозона в процессе его прямого рождения, Более того, впервые появилась реальная возможность прощупать влияние радиационных поправок на параметры этого бозона. Последовавшая в 1996-1997 годах модификация ускорителя LEP в ЦЕРНе (энергия сталкивающихся частиц доведена до 183 ГэВ в системе центра масс) позволит также с прецезионной точностью определить параметры заряженных W-бозонов.
Стандартная модель в ее минимальном варианте с необходимостью (следствие спонтанного нарушения симметрии) требует существования тяжелого скалярного хиггсовского бозона H. К сожалению, в отличие от промежуточных бозонов, массы которых однозначно предсказывались стандартной моделью, значение массы хиггсовского бозона остается произвольным. Исходно, при задании скалярного сектора электро- слабой теории в лагранжиан вводится два параметра А и v [34], причем масса хиггсовского бозона есть тн =Av. Значение параметра v четко фиксируется низкоэнергетической физикой v = (G^/2)-1/2~ 246 ГэВ. Указаний на величину безразмерного параметра A при существующих энергиях пока не найдено. Из теории известно только, что очень маленькой A быть не может: малое значение A приведет к тому, что наш физический вакуум (при |ф| = v/л/2) будет нестабилен и рано или поздно спонтанно взорвется, перейдя в стабильный вакуум с |ф| =0. Исходя из этого теоретической нижней границей на массу стандартного хиггсовского бозона будет значение тн>7.3ГэВ [34]. Заметим, что последние экспериментальные ограничения mH> 77.5 ГэВ [35] значительно превосходят указанную выше величину.
Известные в настоящее время кварки и лептоны естественным образом группируются в три поколения: 
Электрослабая теория естественным образом включает в рассмотрение массивные кварки, но не объясняет ни спектр масс, ни подавляющее большинство распадов наблюдаемых адронов. Описание свойств адронов имеет место в теории сильных взаимодействий. Наше понимание природы сильных взаимодействий прошло путь от мезонной теории, предложенной Юкава [38] для описания взаимодействий внутри ядер, до квантовой хромодинамики (КХД), в основу которой положен калибровочный принцип, как и в электрослабой теории. Если в модели Юкавы переносчиками взаимодействий были скалярные (со спином, спином 0) массивные п-мезоны, то в КХД эту роль выполняют векторные (со спи¬ном, равным 1) безмассовые частицы - глюоны [39]. При этом оказалось, что п-мезоны нельзя отнести к бесструктурным бозонам, таким как фо-
Все наблюдаемые адроны, в отличие от лептонов, можно назвать эле-ментарными частицами только с известными оговорками. Любой из многочисленных адронов действительно элементарен в том смысле, что его нельзя разбить на составные части. И вместе с тем твердо установлено, что адроны имеют внутреннюю структуру: они состоят из кварков. Кварки, подобно лептонам, на современном этапе развития науки, вы¬глядят как бесструктурные, истинно элементарные частицы. Понятие кварков было введено в 1964 году Гелл-Манном [40] и Цвейгом [41, 42] при попытке классификации на основе ароматической SU(З)-симметрии известных к тому времени адронов. Введение трех ароматов (сортов) кварков позволило адекватно описать спектр не только мезонов (сильновзаимодействующих частиц с целым спином), но и барионов (частиц с полуцелым спином). Кварки обладают парадоксальным свойством, не имеющим прецедента во всей истории физики, - конфайнментом [44, 43], то есть кварки в адронах находятся в пожизненном заключении. Со¬гласно КХД никому и никогда не удастся выбить одиночный кварк из адрона, поскольку интенсивность сильных взаимодействий существенно возрастает по мере увеличения расстояния между образующими адрон кварками.
Однако наличия симметрии в секторе ароматов оказалось недостаточно для описания свойств адронов (в частности, барионов) на кварковом уровне. Так в физике появилось понятие о новом свойстве, отличающем кварки от лептонов, - “цвете” [45]. Основная гипотеза современной физики элементарных частиц состоит в том, что все наблюдаемые адроны являются бесцветными состояниями [45]. В силу того, что кварки обладают дробными спином (s = 1/2) и зарядом (Q u= 2/3 для верхних и Q d= -1/3 для нижних кварков), можно показать, что из них можно по¬строить любое адронное состояние. Введение цвета необходимо для того, чтобы избежать противоречия с принципом Паули при описании барионов [45, 46]. Волновая функция бариона строится из волновых функций трех кварков, поэтому с необходимостью надо ввести три цвета - “красный”, “синий” и “желтый”, которые присущи кваркам каждого сорта.
Математически цветовому вырождению кварков соответствует наличие цветовой SUc(3)-симметрии. Цветовой триплет кварков qa(а = 1,2, 3) преобразуется по фундаментальному представлению группы SUc(3), триплет антикварков qa- по сопряженному представлению. Мезоны (M) и барионы (B) являются SUc(3)-синглетами:
M= = тз qa qa=тз (qiq1+q2q2+(ш 3),
B= -- ^6 qaqeqY,
где saeY- полностью антисимметричный тензор. Именно из-за антисимметризации по цвету три кварка в барионе не нарушают принципа Паули и ведут себя в этом отношении как обычные фермионы.
В сильном взаимодействии цветовые заряды кварков играют ту же роль, что и электрические заряды частиц в электромагнитном взаимодействии. Роль фотонов при этом играют электрически нейтральные век¬торные частицы, которые получили название глюонов [39]. Обмениваясь глюонами, кварки “склеиваются” друг с другом и образуют адроны.
Основное отличие глюонов от фотонов заключается в том, что фотон - один, и он электрически нейтрален, а глюонов - восемь, и они несут цветовые заряды. Благодаря своим цветовым зарядам глюоны сильно взаимодействуют друг с другом, испускают друг друга. Это как бы “светящийся свет”. В результате такого нелинейного взаимодействия распространение глюонов в вакууме совершенно не похоже на распростронение фотонов, а цветовые силы, приводящие к запиранию кварков, кардинально отличны от электромагнитных.
Среди всего спектра мезонов M особое место занимают кварконии - системы, состоящие из тяжелых кварка и антикварка. Первое наблюдение кваркония относится к 1974 году, когда независимо группы Рихтера [12] и Тинга [13] обнаружили J/^-частицу с массой mj/^ = 3096.88 ± 0.04 МэВ [33]. Это была первая частица из семейства чармониев - кваркониев, построенных из пары чармованных кварка и антикварка. По своим свойствам J/Z относится к разряду ортокваркониев (суммарный спин s = 1) в S-состоянии (орбитальный момент L = 0) с наименьшим радиальным числом (n = 1). Позже были обнаружены другие состояния чармония [33], отличающиеся от J/Z набором квантовых чисел n, L и s (пс,Z', Хс и т. д.). Три года спустя группой Ледермана [47] в адронных столкновениях, а год спустя - в e+e--аннигиляции [48, 49] был открыт Y-мезон с массой т? = 9460.37 ± 0.21 МэВ [33]. Эти частицы были отождествлены с кварконием, состоящим из кварка и антикварка пятого аромата - b- и 6-кварков [50, 51]. Помимо Y-частицы было от¬крыто еще семь уровней боттомония - системы bb [33]. Длительное время большие надежды возлагались на топоний - кварконий, образованный из кварка шестого аромата - t-кварка, наличие которого требуется симметрией кварк-лептонного сектора электрослабой теории (см., например, [34]). Обладая большей по сравнению с b-кварком массой, образованный t-кварком топоний был бы действительно идеальным полигоном для проверки предсказаний КХД [52]. Но реальность превзошла все ожидания: обнаруженный весной 1994 года супертяжелый t-кварк с массой mt= 175.6 ± 5.5 ГэВ [53] оказался не в состоянии образовать связанное состояние со своей античастицей, поскольку время его слабого распада по каналу t Wb существенно меньше характерного времени жизни соответствующего ему кваркония. В связи с этим, семейства чармония и боттомония так и остаются пока наилучшими кварковыми система¬ми для получения конкретной информации о сильных взаимодействиях. Однако если предположить наличие четвертого поколения элементарных частиц (что, вообще говоря, не запрещается стандартной моделью) или некоторой дополнительной симметрии (например, суперсимметрии [54]), то возможно существование более очень тяжелых кваркониев, при этом слабые распады образующих их кварков могут быть сильно подавлены малостью элементов матрицы смешивания [55].
Уровни кваркония можно поделить на уровни, лежащие выше и ни¬же порога рождения мезонов с открытым ароматом (с открытыми “чармом” в случае чармония или “прелестью” в случае боттомония). Различие между этими уровнями заключается в том, что первые распадаются, в частности, на пару D и D мезонов в случае чармония или B и B мезонов в случае боттомония и имеют довольно большие ширины распада, а для вторых этот распад невозможен и их ширины примерно в тысячу раз меньше и обусловлены в основном аннигиляцией пары cc или bb в глюоны.
Исследование системы тяжелых кварка (Q ) и антикварка (Q ) представляет значительный интерес в связи с нерелятивистским характером движения кварков в кварконии. Например, средняя скорость v кварков в боттомонии такова, что параметр v2/c2, описывающий релятивистские эффекты, оказывается порядка 0.06, поэтому осложнения, вызванные релятивизмом при рассмотрении динамики кварков, в боттомонии в значительной мере ослаблены, и эта система является уникальной “лабораторией”, позволяющей изучать сильное взаимодействие между кварком и антикварком практически в чистом виде. Следует отметить, что в чармонии этот параметр v2/С2 ~ 0.20 % 0.25, т.е. релятивистские эффекты в этой системе более существенны. В адронах, содержащих легкие кварки, v2/С2~ 1, что означает, что нерелятивистское описание подобных си¬стем физически неоправдано. Аннигиляция Q - и Q -кварков в узких резонансах проиходит на расстояниях порядка комптоновской длины волны кварка 1/mQ,что составляет 1/ть ~ 0.4 • 10-14см для боттомония и 1/mc~ 1.2 • 10-13см для чармония. Эти расстояния лежат в области асимптотической свободы КХД, и поэтому для ряда величин, характеризующих аннигиляцию, например для относительной вероятности распада кваркония на жесткий Y-квант и адроны, можно получить очень определенные предсказания в терминах asконстанты связи КХД. Измерение этих величин на опыте является, тем самым, одним из наилучших способов экспериментального определения значения as.Наконец, продуктами аннигиляции кваркониев являются всевозможные адронные состояния. Поэтому изучение продуктов распада уровней кваркония представляет значительный интерес для других задач адронной физики - для поиска новых резонансов, в том числе глюболов, различных экзотических состояний и, в целом, для изучения динамики адронов.
Настоящая диссертация посвящена анализу многочастичных распадов тяжелых кваркониев и Z0-бозона в рамках стандартной модели. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения, четырех приложений и списка литературы.
В первой главе рассматривается четырехчастичный распад тяжелого ортокваркония n3S1(QQ) qqggв кварк-антикварковую пару и два
глюона в рамках квантовой хромодинамики [64, 65, 66]. При учете масс конечных кварков получены и проанализированы кварковые и глюонные функции распределения.
Вторая глава посвящена трехчастичным распадам тяжелого пара¬кваркония в три глюона n1S0(QQ) 3gив кварк-антикварковую пару и глюон n1S0(QQ) qqgв рамках квантовой хромодинамики [67, ?, 68]. Вычислены дифференциальные вероятности распадов, а также точные выражения для полных ширин распадов с учетом обрезания по углам разлета и энергиям конечных частиц (для кварк-глюонного распада - в пределе безмассовых конечных кварков). Получено полная вероятность кварк-глюонного распада при учете масс родившихся кварков. Проводится сравнение с экспериментальными данными по распаду S- волнового парачармония - пс-мезона.
В третьей главе изучается четырехчастичный распад Z0-бозона в пару фермион-антифермион и два фотона Z0ffYYв рамках электрослабой теории [69, 70]. Получена функция распределения по инвариантным массам фермионной и фотонной пар. Проводится сравнение теоретически рассчитанного распределения с экспериментальным распределением событий подобного типа от распада Z-бозона на LEP.

Возникли сложности?

Нужна помощь преподавателя?

Помощь студентам в написании работ!
ДИПЛОМНЫЕ МАГИСТЕРСКИЕ ДИССЕРТАЦИИ
Курсовые Статьи Диплом Рязань

В диссертации изложены результаты теоретических исследований многочастичных распадов тяжелых кваркониев и Z -бозона в рамках стандартной теории электрослабых и сильных взаимодействий. Основные результаты и выводы работы заключаются в следующем:
1. Вычислена дифференциальная вероятность четырехчастичного сильного кварк-глюонного распада n3S1((QQ) qqggтяжелого ортокваркония. Рассмотренный процесс идет в следующем по константе сильного взаимодействия asпорядке теории возмущений по отношению к основному трехглюонному распаду n3S1((QQ) 3g. Полученное выражение представлено в явно релятивистски инвариантой форме с учетом масс конечных кварков.
2. Получены функции распределения по энергиям и углам разлета как для кварков, так и для глюонов. Эти распределения анализировались в применении к четырехструйным распадам J/-0- и Y-мезонов. Указывается на проявление коллинеарного усиления в кварковом распределении во всех четырехчастичных кварк-глюонных распадах за исключением одного Y ccgg,где эффект коллинеаризации кварков полностью отсутствует как следствие влияния достаточно большой относительной массы c-кварка в этом распаде. Также указывается на наличие инфракрасного усиления как в кварковом, так и в глюонном распределениях.
3. Вычислены амплитуды и дифференциальные вероятности трехглюонного и кварк-глюонного распадов n1S0((QQ) 3g,qqgтяжелого паракваркония, идущих в следующем по asпорядке теории возмущений по отношению к основному двухглюонному распаду n1S0((QQ) 2д. Полученные выражения представлены в компактной форме.
4. Анализ функций распределения трехчастичных распадов паракваркония показал, что как трехглюонное, так и кварк-глюонное (в пределе безмассовых конечных кварков) распределения содержат особенности полюсного типа, так что полные вероятности этих распадов расходятся. Это означает, что интегральная вероятность имеет физический смысл только при условии усечения фазового объема родившихся частиц, устраняющего инфракрасную и коллинеарную расходимости. Для кварков и глюонов такое усечение эквивалентно их адронизации в струи, определяемые простейшей моделью - конусом. Вычисленная в этой модели полная вероятность трехглюонного распада имеет дважды логарифмическую расходимость, обусловленную как испусканием мягкого глюона, так и эффектом коллинеаризации глюонов. Полная вероятность кварк-глюоного распада имеет всего лишь логарифмическую расходимость за счет коллинеаризации безмассовых кварков.
5. Исследовано влияние массы родившихся кварков на кварк-глюонный распад паракваркония. Вычисленное выражение для полной вероятности использовано для получения оценок для распадов рс- и пь-мезонов. Показано, что процесс пс0 ssg, идущий на партонном уровне с относительной вероятностью 12, 4%, полностью насыщает наблюдаемые на эксперименте странные распады пс-мезона вида пс0 KKK+ X с суммарной относительной вероятностью < 13, 1%. Предсказываются значения в 13, 4% и 2, 5% для суммарных относительных вероятностей аналогичных распадов пь-мезона вида пь 0 KK+ X и пь 0 DD+ X.
6. Указывается на полное отсутствие коллинеарного усиления в распаде пь 0 ccg, обусловленное влиянием относительно большой массы c-кварка тс/ть — 0,3 в конечном состоянии. В кварковых функциях распределения для всех остальных распадов qc-и пь-мезонов наблюдается подобное усиление. В глюонных функциях распределения наблюдается значительно более слабо выраженное инфракрасное усиление, связанное с испусканием мягкого глюона.
7. В приближении главных логарифмов вычислены дифференциальная и полная вероятности редкого четырехчастичного распада Z-бозона Z 0 ffYY. Построена функция распределения по инвариантным массам фермионной mffи фотонной mYYпар, имеющая характерное “гребнеобразное” поведение. Указывается на преимущественное распределение событий вблизи границы mf+ mYY= mz физической области указанных инвариантных масс, что в действительности и наблюдается в соответствующих экспериментальных распределениях от распадов Z-бозона на LEP.
Основные результаты данной диссертации содержатся в восьми публикациях [64, 65, 66, 67, ?, 68, 69, 70], а также докладывались на научных конференциях ОЯФ РАН по фундаментальным взаимодействиям элементарных частиц (Москва, апрель 1994 г., октябрь 1995 г.), VIII международном семинаре “Кварки-94” (Владимир, май 1994 г.), IX международном семинаре “Кварки-96” (Ярославль, май 1996 г.), 5 Ломоносовской конференции по физике элементарных частиц “Элементарные частицы и внешние поля” (Ярославль, апрель 1992 г.), 6 Ломоносовской конференции по физике элементарных частиц “Космомикрофизика и калибровочные поля” (Москва, август 1993 г.), обсуждались на семинарах НИИЯФ МГУ, ПИЯФ.
В заключении выражаю благодарность моему научному руководите¬лю доценту Александру Дмитриевичу Смирнову за научное руководство и внимание к работе.
Искреннюю признательность и благодарность хочется также выразить профессору, доктору физ.-мат. наук Николаю Владимировичу Михееву за всестороннюю помощь, плодотворную совместную деятельность и внимание к работе.



[1] Schwinger J. Theory of fundamental interaction // Ann. Phys. - 1957.
- V. 2. - P. 407-434.
[2] Glashow S.L. Partial-symmetries of weak interactions // Nucl. Phys. - 1961. - V. 22, N 4. - P. 579-588.
[3] Salam A., Ward J.C. Electromagnetic and weak interactions // Phys. Lett. - 1964. - V. 13, N 2. - P. 168-171.
[4] Weinberg S.A. A model of leptons // Phys. Rev. Lett. - 1967. - V. 19, N 21. - P. 1264-1266.
[5] Salam A. - In Proceedings of the eighth Nobel symposium on elementary particle theory, relativistic groups and analyticity, ed. by
N. Svartholm. Stokholm. 1968. - P. 367.
[6] Higgs P.W. Broken symmetries and the masses of gauge bsons // Phys. Rev. Lett. - 1964. - V. 13. - P. 508-509.
[7] t'Hooft G. Renormalization of massless Yang-Mills fields // Nucl. Phys.
- 1971. - V. B33, N 1. - P. 173-199.
[8] t'Hooft G. Lagrangian for massive Yang-Mills field // Nucl. Phys. - 1971. - V. B35, N 1. - P. 167-188.
[9] Fermi E. Versuch einer theorie der в-strahlen // Z. Phys. - 1934. - V. 88, N 1,2. - S. 161-177.
[10] Hasert F.J. et al. Search for elastic muon-neutrino electron scattering // Phys. Lett. - 1973. - V. B46, N 1. - P. 121-124.
[11] Reines F., Gurr H.S., Sobel H.W. Detection of ve — e scattering // Phys. Rev. Lett. - 1976. - V. 37, N 6. - P. 315-318.
[12] Рихтер Б. От 0 к очарованию / Эксперименты 1975 - 1976 гг. // УФН. - 1978. - Т. 125, N 2. - С. 201-226.
[13] Тинг C. Открытие J-частицы. Личные впечатления. // УФН. - 1978. - Т. 125, N 2. - С. 227-249.
[14] Glashow S.L., Illiopoulous J., Maiani L. Weak interaction with lepton-hadron symmerty // Phys. Rev. - 1970. - V. D2, N 7. - P. 1285-1292.
[15] Kobayashi M., Maskawa T. CP-violation in the renormalizable theory of weak interaction // Prog. Theor. Phys. - 1973. - V. 49, N 2. - P. 652¬657.
[16] Abe F. et al. (CDF Collaboration). Evidence for top quark production in pp collisions at фД = 1.8 TeV // Phys. Rev. Lett. - 1994. - V. 73, N 2. - P. 225-231.
[17] Abe F. et al. (CDF Collaboration). Evidence for top quark production in pp collisions at фд = 1.8 TeV // Phys. Rev. - 1994. - V. D50, N 5. - P. 2966-3026.
[18] Abe F. et al. (CDF Collaboration). Observation of top quark production in pp collisions with the collider detector at Fermilab // Phys. Rev. Lett. - 1995. - V. 74, N 14. - P. 2626-2631.
[19] Abachi S. et al. (D0 Collaboration). Observation of top quark // Phys. Rev. Lett. - 1995. - V. 74, N 14. - P. 2632-2637.
[20] Барков Л.М., Золотарев М.С., Хриплович И.Б. Наблюдение несохранения четности в атомах // УФН. - 1980. - Т. 132, N 3. - С. 409¬442.
[21] Салам А. Унификация сил. - в кн.: Фундаментальная структура материи. - М.: Мир, 1984. - С. 173-201.
[22] Вайнберг С. Идейные основы единой теории слабых и электромагнитных взаимодействий // УФН. - 1980. - Т. 132, N 2. - С. 201-217.
[23] Глешоу Ш. На пути к объединенной теории - нити в гобелене // УФН. - 1980. - Т. 132, N 2. - С. 218-228.
[24] Салам А. Калибровочное объединение фундаментальных сил // УФН. - 1980. - Т. 132, N 2. - С. 229-253.
[25] Клайн Д.Б., Руббиа К., Ван дер Меер С. Поиски промежуточных векторных бозонов // УФН. - 1983. - Т. 139, N 1. - С. 135-152.
[26] Rubbia C. Experimental observation of the intermediate vector bosons W +, W -and Zo// Rev. Mod. Phys. - 1985. V. 57, N 3. - P. 699-722.
[27] Руббиа К. Экспериментальное наблюдение промежуточных векторных бозонов W+, W-и Zo// УФН. - 1985. - Т. 147, N 2. - С. 371-404.
[28] Arnison G. et al. (UA1 Collaboration) . Experimental observation of isolated large transverse energy electrons with associated missing energy at ДА= 540 GeV // Phys. Lett. - 1983. - V. 122B, N 1. - P. 103-116.
[29] Arnison G. et al. (UA1 Collaboration). Experimental observation of lepton pairs of invariant mass around 95 GeV/c2at CERN SPS collider // Phys. Lett. - 1983. - V. 126B, N 5. - P. 398-410.
[30] Arnison G. et al. (UA1 Collaboration). Further evidence for charged intermediate vector bosons at the SPS collider // Phys. Lett. - 1983. - V. 129B, N 3,4. - P. 273-282.
[31] Banner M. et al. (UA2 Collaboration). Observation of single isolated electrons of high transverse momentum in events with missing trans¬verse energy at the CERN pp-collider // Phys. Lett. - 1983. - V. 122B, N 5,6. - P. 476-485.
[32] Bagnaia P. et al. (UA2 Collaboration) . Evidence for Zo0 e+e-at the CERN pp-collider // Phys. Lett. - 1983. - V. 129B, N 1,2. - P. 130-140.
[33] Barnett R.M. et. al. (Particle Data Group). Review of particle physics // Phys. Rev. - 1996. - V. D54, N 1, Part I. - P. 1.
[34] Окунь Л.Б. Лептоны и кварки. - М.: Наука, 1990. - 346 С.
[35] Sopczak A. Searches for Higgs bosons at LEP2 // E-preprint hep- ph/9712283; preprint IEKP-KA/97-14, 1997.
[36] Комминс Ю., Буксбаум Ф. Слабые взаимодействия лептонов и кварков / Пер. с англ. - М.: Энергоатомиздат, 1987. - 440 С.
[37] Ченг Т.-П., Ли Л.-Ф. Калибровочные теории в физике элементарных частиц / Пер. с англ. - М.: Мир, 1987. - 624 С.
[38] Yukawa H. On the Interaction of Elementary Particles // Proc. Phys. Math. Soc. Jap. - 1935. - V. 17. - P. 48-57.
[39] Fritzsch H., Gell-Mann M., Leutwyler H. Advantages ofthe Color Octet Gluon Picture // Phys. Lett. - 1973. - V. 47B. - P. 365-368.
[40] Gell-Mann M. A schematic model of baryons and mesons // Phys. Lett. - 1964. - V. 8. - P. 214-215.
[41] Zweig G. An SU(3) model for strong interaction symmetry and its breaking // CERN preprint CERN-TH-401, 1964.
[42] Zweig G. An SU(3) model for strong interaction symmetry and its breaking. 2 // CERN preprint CERN-TH-412, 1964.
[43] Gross D.J., Wilczek F. Ultraviolet behavior of nonabelian gauge theories // Phys. Rev. Lett. - 1973. - V. 30. - P. 1343-1346.
[44] Politzer H.D. Reliable perturbative results for strong interactions? // Phys. Rev. Lett. - 1973. - V. 30. - P. 1346-1349.
[45] Han M.Y., Nambu Y. Three triplet model with double SU(3) symmetry // Phys. Rev. - 1965. - V. 139. - P. B1006-B1010.
[46] Боголюбов Н.Н., Струминский Б.В., Тавхелидзе А.Н. К вопросу о составных моделях в теории элементарных частиц // Препринт ОИЯИ Д1968, Дубна. - 1965.
[47] Herb S.W. et al. Observation of a dimuon resonance at 9.5 GeV in 400 GeV proton-nucleus collisions // Phys. Rev. Lett. - 1977. - V. 39. - P. 252.
[48] Berger C. et al. (PLUTO Collaboration). Observasion of a narrow resonance formed in e+e—annihilation at 9.46GeV // Phys. Lett. - 1978. - V. 76B. - P. 243-245.
[49] Darden C.W. et al. Observation of a narrow resonance at 9.46GeV in e+e—annihilations // Phys. Lett. - 1978. - V. 76B. - P. 246.
[50] Ellis J., Gaillard M.K., Nanopoulos D.V., Rudaz S. The phenomeno¬logy of the next lefthanded quarks // Nucl. Phys. - 1977. - V. B131. - P. 285; Ibid. - 1978. - V. B132. - P. 541 (E).
[51] Герштейн С.С., Лиходед А.К., Пирогов Ю.Ф. On description of
9.5 GeV dimuon enhancement by means of the vector meson family with hidden beauty // ЯФ - 1978. - Т. 27. - С. 194-203.
[52] Дремин И.М. Топоний // УФН. - 1986. - Т. 150, N 2. - С. 185-217.
[53] Raja R. (D0 and CDF Collaborations). Top quark mass measure¬ments from the TEVATRON // E-print hep-ex/9706011; preprint FERMILAB-Conf-97/194-E, 1997.
[54] Fayet P., Ferrara S. Sypersymmetry // Phys. Rept. - 1977. - V. 32. - P. 249-334.
[55] Hagiwara K., Kato K., Martin A.D., Ng C.-K. Properties of heavy quarkonia and related states // Nucl. Phys. - 1990. - V. B344, N 1. - P. 1-32.
[56] Schuller G.A. Quarkonium production and decays // CERN preprint Cern-TH/ 7170-94, 1994; E-print hep-ph/ 9403387
[57] Cester R., Rapidis P. Charmonium formations in pp annihilations // Ann. Rev. Nucl. Part. sci. - 1994. - V. 44, - P. 329-732.
[58] Abe F. et al. (CDF Collaboration).Incluzive J/0 , 0(2S) and b quark production in pp collisions at фД = 1.8 TeV// Phys. Rev. Lett. - 1993. - V. 69, - P. 3704-3708.
[59] Abe F. et al. (CDF Collaboration).Incluzive Xc and b quark production in pp collisions at фД = 1.8TeV// Phys. Rev. Lett. - 1993. - V. 71, - P. 2537-2541.
[60] Bodwin G.T., Braaten E., Lepage G.P. Rigorous QCD predictions for decays of P wave quarkonia // Phys. Rev. - 1992. - V. D46. - P. 1914¬1918.
[61] Casswell W.E., Lepage G.P. Effective lagrangians for bound states problems in QED, QCD, and over feild thepries// Phys. Rev. - 1995. - V. D51. - P. 1125-1171.
[62] Bodwin G.T., Braaten E., Lepage G.P. Rigorous QCD analysis of inclusive annihilation and production of heavy quarkonium // Phys. Rev. - 1995. - V. D51. - P. 1125-1171.
[63] Petrelli M., Cassiari M., Greco M., Maltoni F., Mangano M.L. NLO production and decay of quarkonium // CERN preprint CERN- TH/ 97-142, 1997; E-print hep-ph/ 9707233
[64] Parkhomenko A.Ya., Smirnov A.D. On collinearization of quarks in the quark-gluon decays of heavy orthoquarkonia // Mod. Phys. Lett. - 1994. - V. A9, N 2. - P. 115-121.
[65] Parkhomenko A.Ya., Smirnov A.D. Quark-gluon decay of heavy orthoquarkonium // In Proceedings of 5th and 6th Lomonosov Conferences on Elementary Particale Physics, ed. by A.I. Studenikin. Accademia Nazionale dei Lincei, Rome, Italy. 1994. - P. 210-214.
[66] Parkhomenko A.Ya., Smirnov A.D. On collinearization of quarks in the quark-gluon decays of heavy orthoquarkonia // In Proceedings of the Eighth International Seminar "Quarks-94 eds. by D.Yu. Grigo¬riev, V.A. Matveev, V.A. Rubakov, T.D. Son, A.N. Tavkhelidze. World Scientific Publishing Co. Pte. Ltd., Singapore. 1995. - P. 569-573.
[67] Пархоменко А.Я., Смирнов А.Д. Кваркглюонный распад тяжелого паракваркония // Тезисы юбилейной конференции “Актуальные проблемы естественных и гуманитарных наук. Физика”, ред. А.В. Кузнецов. - Ярославль, 1995. - С. 16-18.
[68] Пархоменко А.Я., Смирнов А.Д. Угловые и энергетические распределения в трехчастичных распадах тяжелого паракваркония // Сборник тезисов областной научной конференции студентов, аспирантов и молодых ученых “Современные проблемы естествознания. Физика”, ред. А.В. Кузнецов. - Ярославль, 1997. - С. 12-14.
[69] Mikheev N.V., Parkhomenko A.Ya. Double radiative decay Z 0 ffYY in the standard model // Mod. Phys. Lett. - 1994. - V. A9, N 13. - P. 1175-1181.
[70] Михеев Н.В., Пархоменко А.Я. Дваждырадиационный распад Z 0 £+£-YY в стандартной теории // ЯФ. - 1994. - Т. 57, N 2. - С. 281-284.
[71] Appelquist T., Politzer H.D. Heavy quarks and e+e-annihilation // Phys. Rev. Lett. - 1975. - V. 34, N 1. - P. 43-45.
[72] de Rujula A., Glashow S.L. Is bound charm found? // Phys. Rev. Lett. - 1975. - V. 34, N 1. - P. 46-49.
[73] Appelquist T., Politzer H.D. Heavy quarks and long-lived hadrons // Phys. Rev. - 1975. - V. 12, N 5. - P. 1404-1414.
[74] Chanowitz M. Comments on the decay of ф(3.1) into even G-parity states // Phys. Rev. - 1975. - V. D12. - P. 918.
[75] Mackenzie P.B., Lepage G.P. Quantum chromodynamic corrections to the gluonic width of the Y meson // Phys. Rev. Lett. - 1981. - V. 47, N 18. - P. 1244-1247.
[76] Kwong W., Mackenzie P.B., Rosenfeld R., Rosner J.L. Quarkonium annihilation rates // Phys. Rev. - 1988. - V. D37. - P. 3210.
[77] Волошин М.Б. Непертурбативные эффекты в адронной аннигиляции тяжелого кваркония // ЯФ - 1984. - Т. 40. - С. 1039-1048.
[78] Koller K., Streng K.H., Walsh T.F., Zerwas P.M. Multijet decays of quarkonia: testing the three-gluon vertex // Nucl. Phys. - 1982. - V. B206, N 2. - P. 273-297.
[79] Farhi E. A QCD test for jets // Phys. Rev. Lett. - 1977. - V. 39. - P. 1587.
[80] Bjorken J.D., Brodsky S.D. Statistical model for electron-positron annihilation into hadrons // Phys. Rev. - 1970. - V. D1. - P. 1416¬1430.
[81] de Rujula A., Ellis J., Floratos E.G., Gaillard M.K. QCD predictions for hadronic final states in e+e—annihilation // Nucl. Phys. - 1978. - V. B138. - P. 387.
[82] Fox G.C., Wolfram S. Observables for the analysis of event shapes in e+e—annihilation and other processes // Phys. Rev. Lett. - 1978. - V. 41. - P. 1581.
[83] Fox G.C., Wolfram S. Tests for planar events in e+e—annihilation // Phys. Lett. - 1979. - V. 82B. - P. 134.
[84] Muta T., Niuya T. Nonplanar 4-jets in quarkonium decays as a probe for 3-gluon coupling // Prog. Theor. Phys. - 1982. - V. 68, N 5. - P. 1735-1748.
[85] Streng K.H. The nonabelian structure of QCD in quarkonium decays // Z. Phys. - 1985. - V. C27, N 1. - P. 107-114.
[86] Смирнов А.Д. Введение в калибровочную теорию сильных взаимо-действий - Ярославль, 1984. - 56 С.
[87] Ициксон К., Зюбер Ж.-Б. Квантовая теория поля, Т. 1. / Пер. с англ. - М.: Мир, 1984.
[88] Clavelli L., Cox P.H., Harms B. Prompt lepton production in upsilon and t-quarkonium decays // Phys. Rev. - 1985. - V. D31, N 1. - P. 78-80.
[89] Barbiery R., Curci G., d'Emilio E., Remiddi E. Strong radiative corrections to annihilations of quarkonia in QCD // Nucl. Phys. - 1979. - V. B154, N 4. - P. 535-546.
[90] HagiwaraK., Kim C.B., Yoshino T. Hadronic decayrate ofground-state para-quarkonia in quantum chromodynamics // Nucl. Phys. - 1981. - V. B177, N 3. - P. 461-476.
[91] Kamal A.N., Kodaira J., Muta T. Gluon jets from heavy paraquarko¬nium // Phys. Rev. - 1982. - V. D25, N 3. - P. 784-791.
[92] Bodwin G.T., Braaten E., Lepage G.P. Rigorous QCD predictions for decays of P wave quarkonia // Phys. Rev. - 1992. - V. D46. - P. 1914¬1918.
[93] Barbiery R., Caffo M., Remiddi E. Gluon jets from quarkonia // Nucl. Phys. - 1980. - V. B162, N 1. - P. 220-236.
[94] Barbiery R., Gatto R., Remiddi E. QCD radiative correctiions to hyperfine splitting in quarkonium // Phys. Lett. - 1981. - V. 106B, N 6. - P. 497-500.
[95] Смирнов А.Д. Угловое и энергетическое распределения глюонов в трехглюонном распаде тяжелого паракваркония // ЯФ. - 1988. - Т. 47, N 5. - С. 1380-1383.
[96] Sterman G., Weinberg S. Jets from quantum chromodynamics // Phys. Rev. Lett. - 1977. - V. 39, N 23. - P. 1436-1439.
[97] Kinoshita T. Mass singularities of Feynman amplitudes // J. Math. Phys. - 1962. - V. 3, N 2. - P. 650-677.
[98] Lee T.D., Nauenberg M. Degenerate systems and mass singularities // Phys. Rev. - 1964. - V. B133, N 5. - P. 1549-1562.
[99] Бюклинг Е., Каянти К. Кинематика элементарных частиц. / Пер. c англ. - М., "Мир 1975.
[100] Bardin D., Bilenkii M., Chizhov A., Sazonov A., Fedorenko O., Riemann T., Sachwitz M. Analytic approach to the complete set of QED corrections to fermion pair production in e+e—annihilation // Nucl. Phys. - 1991. - V. B351, N 1. - P. 1-48.
[101] Ting S.C.C. Summary ofexperimental results and future opportunities // CERN preprint CERN-PPE/96-70, 1996.
[102] Adriani O. et al. (L3 Collaboration). High mass photon pairs t+t—YY events at LEP // Phys. Lett. - 1992. - V. 295B, N 1,2. - P. 337-346.
[103] Jadach S., Ward B.F.L., Was E., Zhang H. Exact results on e+e— p+p—+ 2Y in the Zoresonance region // Phys. Rev. - 1990. - V. D42. - P. 2977-2983.
[104] Jadach S., Ward B.F.L. YFS2: the second order Monte Carlo for fermion pair production at LEP/SLC with the initial state radiation of
[105] Stirling W.J. Z-boson decay into a fermion-antifermion pair and an arbitrary number of hard photons // Phys. Lett. - 1991. - V. 271B, N 1,2. - P. 261-266.
[106] Adriani O. et al. (L3 Collaboration). A search for the neutral Higgs boson at LEP // Phys. Lett. - 1993. - V. 303B. - P. 391-399.
[107] Kataev A.L., Kim V.T. The effects of the QCD corrections to Г(Н00 bb) // Mod. Phys. Lett.- 1994. - V. A9. - P. 1309-1326.
[108] Bjorken J.D. Weak interaction theory and neutral currents // In Proceedings of Summer Institute on Particle Physics on Weak Interactions at High Energy and the Productions of New Particles, ed. by M.C. Zipf. SLAC Report No. 198, 1976. - P. 1
[109] Иоффе Б.Л., Хозе В.А. Что можно ожидать от экспериментов со сталкивающимися e+e-пучками при энергии примерно в 100 ГэВ? // ЭЧАЯ - 1978. - Т. 9. - С. 118.
[110] Gross E., Yepes P. SM Higgs boson hunting at LEP // Int. J. Mod. Phys. - 1993. - V. A8. - P. 407-454.
[111] Barger V., Deshpande N.G., Hawett J.L., Rizzo T.G. A separate Higgs? // Argone National Laboratory preprint ANL-HEP-PR-92-102, 1992; e-preprint hep-ph/9211234.
[112] Cvetic G., Nowakowski M., Wu Y.-L. Multi-higgs doublet model: can it account for /+/-YY events? // Nuovo Cim. - 1994. - V. 107A. - P. 271¬278.
[113] Kang K., Knowles I.G., White A.R. The n6at LEP and TRISTAN // Mod. Phys. Lett. - 1993. - V. A8. - P. 1611-1620.
[114] Bando M., Maekawa N. A signal for technicolor? // Mod. Phys. Lett.
- 1993. - V. A8. - P. 2141-2146.
[115] Lubicz V. Production and signatures ofneutral pseudogoldstone bosons at the Zopole in techniclor and extended technicolor models // Nucl. Phys. - 1993. - V. 404B. - P. 559-576.
[116] Geng C.Q., Whisnant K., Young B.-L. Right-handed neutral currents, families and the LEP 4+4-YY events // Iowa State University preprint IS-J 4917, 1993; e-preprint hep-ph/9302273.
[117] Garisto R., Ng J.N. What can the L3 YY44 events be? // Phys. Lett. - 1993. - V. 317B. - P. 462-466.
[118] Litvin V.A., Slabospitsky S.R. Analysis of the anomalous events e+e-0 TTYY// Phys. Atom. Nucl. - 1994. - V. 57. P. 822-826.
[119] Litvin V.A., Slabospitsky S.R. LEP e+e-0 p+p-YY events and their consequence at future e+e-colliders // Int. J. Mod. Phys. - 1995. - V. A10. - P. 2053-2066.
[120] Litvin V.A., Slabospitsky S.R., Shvorob A.V. Anomalous di-photon production at LEP: possible consequences at FNAL hadron collider // Nuovo Cim. - 1995. - V. 108A. - P. 249-258; Phys. Atom. Nucl. - 1995.
- V. 58. - P. 1351-1355.
[121] Matsumoto S. Z 0 44YY events and TRISTAN //In Proceedings of the Workshop on TRISTAN Physics at High Luminosities, ed. by M. Yamauchi. National Laboratory for High Energy Physics, Japan. 1993. - P. 73-81.
[122] Jadach S., Ward B.F.L. Final state multiple photon effects in fermion pair production at SLC/LEP // Phys. Lett. - 1992. - V. 274B, N 3,4.
- P. 470-472.
[123] Jadach S., Ward B.F.L., Yost S.A. Exact results on e+e-0 e+e-+ 2Y at SLC/LEP energies // Phys. Rev. - 1993. - V. D47. - P. 2682-2689.
[124] Yennie D.R., Frautschi S.C., Suura H. The infrared divergence phenomena and high-energy processes // Ann. Phys. - 1961. - V. 13. - P. 379-452.
[125] Jadach S., Ward B.F.L., Yost S.A. Theoretical expectations for high mass photon pairs in t+t—YY events at LEP/SLC // Phys. Rev. - 1995.
- V. D51. - P. 3149-3152.
[126] Martinez M., Miquel R. Standard model predictions for high mass photon pairs in йevents at LEP // Phys. Lett. - 1993. - V. 302B, N 1. - P. 108-111.
[127] Summers D.J. Calculation of hard photonic radiation to the process
e+e— t+t—at LEP // Phys. Lett. - 1993. - V. 302B. - P. 326-330.
[128] Kolodziej K., Jegerlehner F., van Oldenborgh G.J. Production of two
hard isolated photons in e+e— y+y—YY at LEP // Z. Phys. - 1993.
- V. C58. - P. 643-650.
[129] Fujimoto K. et al. Lepton pair production with double hard photon emission // Phys. Lett. - 1993. - V. 304B. - P. 189-192.
[130] Ballestrero A., Maina E., Moretti S. Hard photon pair production at LEP // Phys. Lett. - 1993. - V. 305B. - P. 312-315.
[131] Buskulis D. et al. (ALEPH Collaboration). Search for high mass photon
pairs in e+e— ffYY (f = e, у, T, V, q) at LEP // Phys. Lett. - 1993.
- V. 308B, N 3,4. - P. 425-434.
[132] Acton P.D. et al. (OPAL Collaboration). Search for anomalous production of high mass photon pairs in e+e—collisions at LEP // Phys. Lett. - 1993. - V. 311B, N 1-4. - P. 391-407.
[133] Acciarri M. et al. (L3 Collaboration). Tests on QED at LEP energies
using e+e— YY(Y) and e+e— t+t—YY // Phys. Lett. - 1995. -
V. 353B. - P. 136-144.
[134] Kurihara Y. Search for anomalous YY production at TRISTAN // In Proceedings of the Workshop on TRISTAN Physics at High Luminosities, ed. by M. Yamauchi. National Laboratory for High Energy Physics, Japan. 1993. - P. 82-99.
[135] Tsuboyama T. Limits on spinless bosons around 58GeV by VENUS // In Proceedings of the Workshop on TRISTAN Physics at High
[136] Shimozawa K. Energy dependence of the YY cross section at TOPAZ // In Proceedings of the Workshop on TRISTAN Physics at High Luminosities, ed. by M. Yamauchi. National Laboratory for High Energy Physics, Japan. 1993. - P. 104-110.
[137] Abe K. et al. (VENUS Collaboration). Search for heavy neutral spinless particles using e+e-0 e+e-and e+e-0 YY reactions in the CM energy range between 54 and 64 GeV // Phys. Lett. - 1993. - V. 302B, N 1. - P. 119-124.
[138] Abe K. et al. (TOPAZ Collaboration). Search for a narrow resonance in e+e-collisions between Ecm= 58 GeV and 60 GeV // Phys. Lett. - 1993. - V. 304B. - P. 373-380.
[139] Sterner K.L. et al. (AMY Collaboration). Search for anomalous YY production at TRISTAN // Phys. Lett. - 1993. - V. 303B. - P. 385-390.
[140] Ali A., Korner J.G, Kunszt Z., Pietarinen E., Kramer G., Schier- holz G., Willrodt J. QCD predictions for four-jet final states in e+e- annihilation // Nucl. Phys. - 1980. - V. B167. - P. 454-478.
[141] Lewin L. Dilogarithms and associated functions. - London: Macdonalds, 1958. - 353 с.

Работу высылаем на протяжении 30 минут после оплаты.



Подобные работы

Заказать работу

Заявка на оценку стоимости

Это краткая форма заказа. После ее заполнения вы перейдете на полную форму заказа работы

Каталог работ (130032)

Новости

06.01.2018 Помощь студентам и аспирантам в выполнении работ от наших партнеров Помощь студентам и аспирантам в выполнении работ от наших партнеров

Помощь в выполнении учебных и научных работ на заказ ОФОРМИТЬ ЗАКАЗ

дальше

»» Все новости

Заказать работу

Заявка на оценку стоимости

Это краткая форма заказа. После ее заполнения вы перейдете на полную форму заказа работы

Заказать диплом

Приглашаем авторов студенчесчких работ


©2024 Cервис помощи студентам в выполнении работ
.