Введение 3
2. Всплески с зебра-структурой в частотно-временном спектре их излучения 4
2.1. Модель источника на основе эффекта ДПР 4
2.2. Форма поверхностей ДПР 6
2.3. Связь номеров гармоник и частот полос в ЗС 7
3. Параметры модели и методика определения некоторых из них из наблюдений 8
4. О соответствии пространственного разнесения и количества регистрируемых полос ЗС наблюдениям 11
4. Заключение 13
5. Список литературы 14
Зебра-структурами (ЗС) в частотно-временном спектре радиоизлучения называют систему квазиэквидистантных полос повышенной интенсивности на фоне широкополосного континуума. Активное изучение ЗС началось в середине 1970х годов после обнаружения в динамическом спектре солнечного излучения, модели ЗС и обнаруженные характеристики описаны в ряде работ [1-15]. Подобные структуры регистрируются в послевспышечной стадии на фоне всплесков IV типа. На текущий момент ЗС зафиксированы в широком волновом диапазоне: от сантиметровых до декаметровых волн; время жизни структуры составляет от нескольких секунд до нескольких десятков минут. Количество полос варьируется от нескольких единиц до нескольких десятков.
Исследования тонких структур, а в частности и ЗС, позволяют получить сведения о процессах ускорения заряженных частиц, о динамике частиц и механизмах излучения [16]. Также изучение источников излучения с ЗС может дать представление о источниках аналогичных структур в спектрах излучения Юпитера, Крабовидной туманности и иных космических тел.
Целью данной работы является изучение и развитие существующих моделей источника излучения с ЗС, а также анализ конкретных структур с помощью новой модели.
В работе развиты модельные представления областей генерации всплесков с ЗС, представленные ранее в работах [28,29]. Приводятся аналитические зависимости, описывающие поверхности двойного плазменного резонанса, а именно зависимости поперечной координаты от продольной и наоборот. Вид таких поверхностей зависит от номера гармоники и от масштабов поперечного магнитного поля и плотности вдоль оси области генерации. Показано, что относительное к радиусу силовой трубки расстояние между слоями ДПР с разными номерами 5 зависит от масштабов магнитного поля вдоль и поперёк силовой трубки и не зависит от масштаба плотности вдоль нее. При этом масштаб поля поперёк трубки определяется непосредственно их наблюдений.
Центры излучающих поверхностей находятся на одинаковом расстоянии от оси трубки. Приведено значение расстояния между центрами излучающих областей для номеров гармоник, отличающихся на некоторую величину. Примечательно, что это расстояние не зависит от координат по высоте hи радиусу rи зависит только от масштабов магнитного поля по этим координатам. При этом масштаб поля по радиусу определяется непосредственно из анализа спектров ЗС.
Также получены значения соотношений масштабов магнитного поля к масштабу плотности как продольном, так и в поперечном направлении. Приводятся численные значения расстояний между центрами слоев ДПР в предположении, что дециметровые всплески возникают в хромосфере с температурой коло 2 104К, а метровые в короне с температурой около 2 106К.
В работе [22] для всплеска от 14 декабря 2006г. получен интересный и очень важный результат, который показал, что разные полосы зебра-структуры генерируются в пространственно разнесенных источниках по лучу зрения. Мы связали этот результат с нашей моделью источника с ЗС и показали, что в этом случае необходима только одна силовая трубка в виде петли, соединяющей области фотосферного магнитного поля противоположной направленности. Расстояние между областями, дающими крайние полосы излучения, по нашей модели будет равно 4 — 6 Мм, то есть около 5.7 ” — 8.5 ”. А эта величина близка к наблюдаемой (8.5”), если в соответствии с рассматриваемой моделью области излучения расположены почти перпендикулярно лучу зрения.
