Тип работы:
 Предмет:
 Язык работы:


Изучение волновых чисел спектральных линий молекулы Н2 в области 485-657 нм

Работа №128120

Тип работы

Магистерская диссертация

Предмет

физика

Объем работы154
Год сдачи2022
Стоимость4865 руб.
ПУБЛИКУЕТСЯ ВПЕРВЫЕ
Просмотрено
46
Не подходит работа?

Узнай цену на написание


ВВЕДЕНИЕ 3
1. Статистический анализ и сравнение всех ранее опубликованных экспериментальных
данных о волновых числах спектральных линий молекулы H2 9
1.1. Обзор литературы 9
1.2. Анализ самосогласованности данных работ по классической спектроскопии 16
1.2.1. Анализ внутренней согласованности данных, приведенных в работе H.G.Gale,
G.S. Monk and K.O. Lee, [39] 17
1.2.2. Анализ внутренней согласованности данных, приведенных в таблицах
G.H.Dieke, [11] 23
1.3. Сравнение данных результатов всех известных нам публикаций с данными таблиц
Dieke в диапазоне 1/v = 486^656 нм 26
1.4. Основные результаты сравнения и статистического анализа всех ранее опубликованных экспериментальных данных о волновых числах H2 36
2. Экспериментальное исследование спектральных линий молекулы водорода в плазме
низкого давления 38
2.1. Общая проблема уширения 38
2.2. Выбор параметров для описания спектра 41
2.3. Оценка газовой температуры в исследуемой плазме 44
2.4. Описание экспериментальной установки 46
2.5. Методика регистрации спектров 48
2.6. Экспериментальное сопоставление значений волновых чисел из различных работ. . 54
2.7. Статистический анализ экспериментального сопоставления всех данных о волновых
числах ЭКВ переходов молекулы H2в области 599,21 - 637,63нм 60
2.8. Результаты экспериментального сопоставления: регистрация длин волн в вакууме
ЭКВ спектральных линий молекулы H2 65
ЗАКЛЮЧЕНИЕ 68
Список литературы: 71
Приложение 1: Влияние блендирования на смещение наблюдаемого контура спектральной линии 75
Приложение 2: Потенциальные кривые электронных состояний H2 77
Приложение 3: Неточности и опечатки, найденные при анализе на внутреннюю согласованность для данных, приведенных в работе (H.G.Gale, G.S. Monk and K.O. Lee) и таблицах G.H.Dieke 79Приложение 4: Длины волн в вакууме Ivac, волновые числа V, идентификации и пояснения
к зарегистрированным в данной работе ЭКВ спектральным линиям молекулы Н2 82
Приложение 5. Атлас эмиссионного спектра молекулы водорода в области Xvac= 1/v =
599,21 - 637,63 нм (v=16688,52- 15683,14см’1) 114


Настоящая работа посвящена анализу согласованности всех опубликованных к настоящему времени экспериментальных значений волновых чисел v (см-1) электронно-колебательно-вращательных (ЭКВ или ровибронных) спектральных линий молекулы Н2 на участке в видимой области спектра от Нр до На.
Исследования спектров изотопологов молекулы водорода (в порядке возрастания приведенной массы Н2, HD, HT, D2, DT, и T2) имеют понятный общефизический интерес. Молекула водорода - простейшая нейтральная двухатомная молекула. Она представляет собой квантовую систему из четырех частиц: два электрона в поле двух связанных ядер. Простота строения молекулы Н2 позволяет рассчитывать на высокую точность теоретического моделирования, а распространенность молекулярного водорода делает его исследование актуальным как с точки зрения фундаментальной науки, таки в плане использования сведений о молекуле Н2 в различных приложениях. Поэтому молекулярный водород является "пробным камнем" для множества теоретических моделей - начиная от проверки сохраняемости космологических констант в пространственно-временном континууме [1] до ультрабыстрой динамики молекул в сильных лазерных полях [2]. Кроме того, молекула водорода, как молекула самого распространенного вещества в наблюдаемой Вселенной, играет огромную роль в астрофизических исследованиях [3], технике и технологии: в частности, водород широко применяется в различных газоразрядных устройствах[4] и в диагностике многокомпонентной молекулярной плазмы [5, 6].
Получение наиболее точных экспериментальных данных о волновых числах ЭКВ переходов молекулы водорода было и остается важным на протяжении последних 100 лет, поскольку это единственный источник экспериментальной информации об энергетических характеристиках молекулы. Получение таких данных является естественным стимулом для разработки и тестирования новых методов квантовомеханических расчетов [7, 8, 9], а также для создания новых техник анализа и диагностики водородосодержащей низкотемпературной плазмы.
Несмотря на простоту строения молекулы, эмиссионный спектр H2 является одним из сложнейших для интерпретации. Хотя первые закономерности в спектре Н2 были обнаружены еще в 1913 году [10], за более чем вековую историю исследования значительная часть спектральных линий, наблюдаемых в видимой области спектра, либо не идентифицированы, либо их идентификация не является однозначно установленной . Например, в известных таблицах G. H. Dieke [11], представляющих собой наиболее полный набор экспериментальных значений волновых чисел молекулы Н2 (к концу 1960-ых гг.), в диапазоне длин волн kvac486,271-656,460 нм (между двух наиболее ярких в видимой области спектра линий На и Нр атома водорода) из наблюдавшихся экспериментально 10402 линий идентифицировано только 3285, то есть порядка 30%.
Сложности при идентификации и интерпретации линий вызваны, прежде всего, особенностями картины эмиссионного спектра: так, ЭКВ спектральные линии, принадлежащие различным ветвям, полосам и даже системам полос, попадают в одни и те же области длин волн. В результате спектр не имеет характерной для молекул легкоразличимой полосатой структуры, а внешне выглядит как многолинейчатые спектры атомов. Для иллюстрации на рис. 1 представлен фрагмент зарегистрированного спектра H2, содержащий Q-линии (2-2) полосы a-системы Фулхера (d Hu, v'= 2, ^ a3Hg+, v"= 2), широко используемой для измерения газовой температуры неравновесной плазмы [6, 12].
Видно, что на узком участке спектра (~7 нм) располагается большое количество спектральных линий сильно различающихся по интенсивности (в 100 и более раз). Вследствие такой плотности спектра и значительного допплеровского уширения, контуры многих соседних линий накладываются друг на друга. Этот эффект, особенно выраженный в спектре наиболее легкого изотополога водорода Н2, принято называть блендированием (от англ. blending - смешивание, смешение). Блендирование соседних линий приводит к тому, что наблюдаемые максимумы интенсивностей смещены относительно истинного положения волновых чисел (или длин волн) этих ровибронных переходов. В результате измеряемое распределение интенсивности представляет собой свертку аппаратной функции спектрального прибора (аппаратного контура) и истинного распределения интенсивности конечного (но не известного экспериментатору) числа спектральных линий, контуры которых определяются условиями в плазме, и часто накладываются на контуры соседних линий. Влияние эффекта блендирования на смещение центра спектрального контура подробнее обсуждается в приложении 1. 
Здесь уместно отметить еще два обстоятельства, которые наряду с блендированием затрудняют идентификацию спектральных линий молекулы H2. Это, во-первых, обусловленная легкостью ядер плохая применимость приближения Борна-Оппенгеймера, приводящая к резонансным и регулярным возмущениям положения ЭКВ линий в спектре, связанным с электронно-колебательным и электронно-вращательным взаимодействиями. Во-вторых, наличие спина ядер у гомоядерной молекулы приводит к известному эффекту чередования интенсивностей линий во вращательной структуре полос с четными и нечетными значениями вращательного квантового числа N полного углового момента молекулы без учета спинов электронов и ядер. Этот эффект хорошо виден на ярких линиях слабовозмущенных ветвей, имеющих регулярный характер (например, на линиях Q-ветви в верхней части Рис.1), но в сочетании с упомянутыми выше эффектами возмущения ЭКВ уровней он существенно затрудняет идентификацию слабых линий.
Видно, что наблюдаемое распределение интенсивности представляет собой один несимметричный контур, максимум которого ("центр тяжести") сдвинут относительно центра более яркой линии, а слабая линия не видна вообще. Без проведения деконволюции, найденное по наблюдаемому положению максимума значение волнового числа не будет отвечать ровибронному переходу ни для одной из этих спектральных линий.
Деконволюция - это обратная задача (во входном канале используется интегральная характеристика - распределение интенсивности, а в выходном - характеристики объекта, входящие в подынтегральное выражение теоретической модели), относящаяся к классу некорректно поставленных задач: используются экспериментальные данные, которые отягощены погрешностью измерений и имеют ограниченную информационную содержательность по отношению к искомым параметрам модели - характеристикам объекта исследования. Однако в благоприятных ситуациях современные численные методы позволяют находить решение таких задач, используя мощности даже обычных персональных компьютеров.
В настоящей работе деконволюция измеряемого распределения интенсивности состоит не только в исключении вклада аппаратного уширения спектрального прибора, но и в разложении этого распределения на сумму конечного числа спектральных линий. Эта процедура производится методом условной оптимизации, основанном (в соответствие с принципом максимального правдоподобия) на минимизации среднеквадратичного отклонения измеренного и синтезируемого модельного распределений интенсивности в многомерном пространстве параметров теоретической модели, при соблюдении некоторых условий, накладываемых экспериментатором. При использовании корректной модели и достаточно большой информационной содержательности экспериментальных данных, этот подход к проблеме, предложенный и развитый в работах [13 - 17], позволяет определять положение центров спектральных линий с учетом вклада не только аппаратного, но допплеровского уширения в формирование регистрируемого в эксперименте контура линии. Поэтому в работе [17] эта методика названа “sub-Doppler high-resolution spectroscopy”.
Экспериментальные значения волновых чисел ЭКВ линий Н2, полученные до конца 1960-ых годов, обсуждались в работах [11, 18]. Позднее в нескольких публикациях появились весьма фрагментарные данные для отдельных полос и групп линий, полученные различными методами лазерной [19 - 24] и Фурье- [25 - 28] спектроскопий. Однако, глобальное сопоставление и анализ всех имеющихся к настоящему времени данных по эмиссионному спектру молекулы водорода еще не проводился, а имеющиеся данные по идентификации ЭКВ линий нельзя с уверенностью считать однозначными.
Первоначально цель настоящей работы состояла в том, чтобы собрать все опубликованные к настоящему времени экспериментальные значения волновых чисел ЭКВ переходов молекулы H2и провести их статистический анализ для установления точности имеющихся данных о простейшей нейтральной двухатомной молекуле. Однако наши первые предварительные исследования по этой тематике [29, 30] показали, что прямое сравнение данных разных авторов затруднено отсутствием деконволюции измеряемых спектров, блендированием соседних спектральных линий и крайней фрагментарностью большинства работ.
Поэтому было предложено сравнивать данные различных публикаций не только между собой в статистическом анализе, но и экспериментально по их отношению к дисперсионной кривой спектрометра достаточно большой разрешающей силы. Это ненаблюдаемая непосредственно, но реально существующая гладкая зависимость длины волны 1/v от координаты по направлению дисперсии в фокальной плоскости прибора. При достаточно большом фокусном расстоянии для малых участков спектра она близка к линейной и может быть аппроксимирована полиномом невысокой степени [17, 31].
Таким образом, цель настоящей работы состояла в том, чтобы изучить обе описанные выше возможности выяснения согласованности и точности опубликованных данных разных авторов: статистический анализ и эксперимент.
Для статистического анализа была выбрана ограниченная часть спектра в видимой области, заключенная между двумя яркими (и легко распознаваемыми на фоне молекулярного спектра) линиями атомарного водорода: область от Нр до На, /.vlc= 1/v = 486,271 - 656,460 нм (v= 20564.67 - 15233.21 см-1). Для экспериментального изучения был взят хотя и более узкий, но содержащий диспропорционально большее количество данных о ЭКВ волновых числах участок спектра /.vlc= 1/v = 599,21 - 637,63 нм (v=16688,52-15683,14см-1). В этой области, в частности, расположены головы Q-ветвей первых 4-х диагональных полос а-системы Фулхера (электронный переход 1so3pn d3nu-^ 1so2so a3Lg+) - самой яркой в красной области спектра системы полос, линии Q-ветвей которой являются легко различимыми в спектрах изотопологов молекулы водорода (см. выше Рис. 1). В настоящее время эти линии наиболее широко применяются в диагностике ионизованных газов и плазмы, содержащих водород и дейтерий [5].


Возникли сложности?

Нужна помощь преподавателя?

Помощь студентам в написании работ!
ДИПЛОМНЫЕ МАГИСТЕРСКИЕ ДИССЕРТАЦИИ
Курсовые Статьи Диплом Рязань

Впервые был проведен глобальный анализ экспериментальных данных о волновых числах ЭКВ спектральных линий молекулы Н2, полученных в предыдущих исследованиях и опубликованных к моменту начала настоящей работы. Для проведения статистического анализа была выбрана область спектра 475 + 660 нм, на краях которой расположены две легко опознаваемые в спектре линии атома водорода Нр до На.
Для двух работ по классической спектроскопии [39] и [11], содержащих наибольший объем информации об экспериментально зарегистрированных спектральных линиях H2в рассматриваемом диапазоне был проведен анализ на самосогласованность данных. Он показал, что данные первой работы содержат многочисленные опечатки, а данные второй работы, за исключением одного значения, корректны.
Глобальное сопоставление показало, что данные всех опубликованных к настоящему времени работ в целом согласуются на уровне точности порядка 0,05 см-1, что превышает неопределенность значений, приведенных в сравниваемых работах. Выяснилось, что величина разброса практически не меняется, даже если сравнивать только ЭКВ спектральные линий с одинаковой идентификацией. Систематического сдвига между данных таблиц [11] и всем массивом экспериментальных результатов других авторов не наблюдалось, однако для некоторых работ при отдельном рассмотрении были отмечены значительные средние отклонения.
Следовательно, прямое сравнение всех доступных данных вследствие, прежде всего, отсутствия деконволюции для определения истинных значений волновых чисел, не позволяет точно определить, как хорошо или плохо данные разных авторов согласуются между собой.
Поэтому во второй части данной ВКР с помощью разработанной нами ранее оригинальной методики, позволяющей не только проводить сопоставление и анализ разброса уже имеющихся данных о спектре, но и получать новые наборы более точных и надежных данных, было проведено экспериментальное исследование эмиссионного спектра молекулы водорода в области Xvac= 1/v = 599,21 - 637,63 нм (v=16688,52- 15683,14см-1): в этом диапазоне длин волн локализованы наиболее яркие триплетные системы полос молекулы Н2, широко используемые в спектроскопии плазмы и астрофизике.
Анализ имеющейся в литературе информации о спектре показал, что только для 46% наблюдаемых линий однозначно установлен соответствующий ЭКВ-переход. Экспериментальное сопоставление выявило, что в среднем все данные согласованы на уровне 0,033А, или порядка ~ 0,1 см-1; что опять же на порядок выше заявленной в сопоставляемых работах точности. Кроме того, для одной из публикаций([28]) был подтвержден систематический сдвиг значений в красную область на 0,03 - 0,04см-1.
Таким образом, несмотря на большое количество экспериментальных работ, исследования эмиссионного спектра водорода высокой точности в рассматриваемой области далеки от завершения. Однако использование предлагаемой нами экспериментальной методики является продуктивным способом сравнения таких отягощенных ошибками сложных наборов данных, как значительно блендированных спектры.
Экспериментальное исследование возможности применения этой методики показало, что неопределенность (полуширина доверительного интервала, соответствующего доверительной вероятности 95%) новых значений волновых чисел ЭКВ спектральных линий молекулы Н2 почти на порядок меньше стандартного отклонения, характеризующего разброс сопоставляемых данных. Так, в результате проведенного сопоставления нам удалось получить новые значения для 716 спектральных линий в исследуемом интервале, с неопределенностями в среднем порядка 0,003А. На основе этих измерений составлен атлас молекулы Н2 в области длин волн 1 ~ 599,21 - 637,63 нм.
Итак, полученные результаты позволяют надеяться на то, что последовательное применение такого подхода к проблеме сможет значительно увеличить точность данных об энергетических характеристиках простейшей двухатомной молекулы.
Результаты настоящей ВКР частично были представлены на международной [ 47] и Всероссийской [48] конференции.
Автор считает своим приятным долгом выразить признательность своему первому научному руководителю, доктору физико-математических наук, профессору Б.П. Лаврову за бесценное руководство, а также своему второму научному руководителю, доценту Ю. Э. Скобло за интерес к своей работе и поддержку.
Автор благодарна А.С. Михайлову за помощь в экспериментальной части работы, Д.В. Пересторонину и Д.С.Мельницкому за помощь в написании некоторых программ, и своей подруге аспирантке В.А. Рязанцевой за понимание и незаменимые комментарии.



1. W.Ubachs et al., Physics beyond the Standard Model from hydrogen spectroscopy,J. Mol.Spectrosc.320, 1 (2016);
2. Heide Ibrahim et al., H2: the benchmark molecule for ultrafast science and technologies,J.Phys. B: At. Mol. Opt. Phys.51 042002 (2018);
3. F.Combes, and G. Pineau des Forets, eds. Molecular Hydrogen in Space, Cambridge Contemporary Astrophysics,Cambridge: Cambridge University Press, 2000;
4. B.P. Lavrov et al., UV continuum emission and diagnostics of hydrogen-containing nonequilibrium plasmas,Phys.Rev.E.59 3526 (1999);
5. Б.П. Лавров, Электронно-вращательные спектры двухатомных молекул и диагностика неравновесной плазмы , Химия плазмы, Москва:Энергоатомиздат, С.45-92, 1984;
6. G.D. Stancu etal., On the Reaction Kinetics of Chemically Active Molecular Microwave Plasmas,Contrib. Plasma Phys.45 358, (2005);
7. K. Pachucki, Born-Oppenheimer potential for H2,Phys. Rev. A82, 032509 (2010);
8. K. Pachucki and J. Komasa, Gerade-ungerade mixing in the hydrogen molecule,Phys.Rev. A83, 042510 (2011);
9. H.Nakashima and H.Nakatsuji, Solving the Schrodinger equation of hydrogen molecule with the free complement-local Schrodinger equation method: Potential energy curves of the ground and singly excited singlet and triplet states, S, П, Д, and Ф,J. Chem. Phys.149, 244116(2018);
10. G.S. Fulcher, Spectra of Low Potential Discharges in Air and Hydrogen,AstrophysicalJournal37, 60(1913);
11. The Hydrogen Molecule Wavelength Tables of Gerhard Heinrich Dieke, Ed. by H. M. Crosswhite, Wiley Interscience, New York, London, Sydney, Toronto, 1972, 642 p;
12. J. Roepcke, A. Rousseau, B.P. Lavrov and P.B Davies, Section 6.3:Emission and absorption spectroscopy, in book: “Nonthermal Plasma Chemistry and Physics”, J. Meichsner, M. Schmidt, R. Schneider, H.E. Wagner (Eds.), CRC Press Taylor & Francis Group, London, New York, Boca Raton, pp.206-226, 491-497, 2013;
13. B.P. Lavrov and I.S Umrikhin, Optimal values of rovibronic energy levels for triplet electronic states of molecular deuterium.J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys41, 105103 (2008);
14. B.P. Lavrov and I.S Umrikhin A Statistical Analysis of the Wavenumbers of Triplet Rovibronic Transitions of the D2 Molecule: II. An Experimental Study of “Dubious” Lines.Russ. J. of Phys. Chem. B3, 397 (2009);
15. И.С. Умрихин, Экспериментальной исследование волновых чисел и определение оптимальных значений энергии триплетных ровибронных уровней молекулы дейтерия. Дисс. на соискание ученой степени канд. ф.-м. наук, СПбГУ 2012, 250 с;
16. B.P. Lavrov, I.S Umrikhin and A.S. Zhukov, Observation of the fine structure for rovibronic spectral lines in the visible part of emission spectra of D2.Phys. Rev. A85, 052505 (2012);
17. B.P. Lavrov and I.S Umrikhin, Atlas and wavenumber tables for the visible part of the electronic-vibro-rotational D2 spectrum emitted by low-temperature plasma.J. Quant.Spectrosc. Radiat. Transfer.182, 180 (2016);
18. G.H. Dieke, The molecular spectrum of hydrogen and its isotopes,J. Mol. Spectrosc.2,494 (1958);
19. W. Lichten, T. Wik, and T. A. Miller, Fine structure of 3s,3d: 3S, 3П, 3Д complex of H2 by Doppler-free, laser spectroscopy,J. Chem. Phys.71, 2441 (1979);
20. L. Jozefowski, Ch. Ottinger and T Rox, Laser Spectroscopy of the H2 (n = 3 Triplet Gerade) Complex: Vibrational and Rotational Coupling between the Electronic States,J.Mol. Spectrosc.163, 381 (1994);
21. K. Tsukiyama, S. Shimizu, and T. Kasuya, Identification of the EF1Eg+(v' = 31 and 32) states of H2 by XUV-VIS double-resonance spectroscopy,J. Mol. Spectrosc.155, 352 (1992);
22. K. Tsukiyama, J. Ishii and T. Kasuya, Fluorescence lifetimes of EF1E+g, GK1E+g, H1E+g, I1ng, and J^g states of H2 studied by extreme ultraviolet-visible double resonance excitation,J. Chem. Phys.97, 875 (1992);
23. J. Ishii, K. Tsukiyama and K. Uehara, Identification of Excited Gerade States of Molecular Hydrogen with Extreme Ultraviolet-Visible Double Resonance Excitation Technique , Laser Chem.14, 31 (1994);
24. .A. de Lange, E.M. Reinhold and W.M.G. Ubachs, Spectroscopy on some g symmetry states in H2 and determination of the ionization potential,Phys. Rev. A65, 064501 (2002);
25. A. Alikacem and M. Larzilliere, Fourier transform spectroscopy analysis of the 3d-triplet complex visible emission spectra of H2,J. Chem. Phys.93, 215 (1990);
26. Ch. Jungen et al, High orbital angular momentum states in H2 and D2. III. Singlet-triplet splittings, energy levels, and ionization potentials,J. Chem. Phys.93, 2289 (1990);
27. D. Bailly and M. Vervloet, Rotational analysis of the molecularhydrogen triplet 3s, d complex revisited,Mol. Phys.105, 1559 (2007);
28. D . Bailly et al, Accurate level energies in the EF1Eg+, GK1Eg+, H1Eg+, B1Zu+, C1nu, B’1Su+, D1nu, I1ng, J4g states of H2,Mol. Phys.108, 827 (2010);
29. О.О.Дьячкова, А.С.Михайлов, В.А Рязанцева. Экспериментальное сопоставление и анализ данных разных авторов с целью нахождения волновых чисел спектральных ЭКВ линий Н2. XVII ВСЕРОССИЙСКИЙ МОЛОДЕЖНЫЙ САМАРСКИЙ КОНКУРС-КОНФЕРЕНЦИЯ НАУЧНЫХ РАБОТ ПО ОПТИКЕ И ЛАЗЕРНОЙ ФИЗИКЕ, Сборник трудов конференции, 2019, Москва, Изд.: Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, с. 258-265. ISBN: 978-5-902622-41-3;
30. O.O. Diachkova, B.P. Lavrov A.S. Mikhailov and V. A. Riazantceva, On the accuracy of available wavenumber values for electronic-vibro-rotational transitions of the H2 molecule,Bull. Lebedev Phys. Inst.50, 127, (2020) ;
31. B.P.Lavrov, A.S.Mikhailov, I.S. Umrikhin High-resolving-power spectrometer with digital photo recording, based on the DFS-8 Spectrograph.J. Opt. Technol.78, 180 (2011);
32. Б. П. Лавров, Электронно-вращательные спектры молекул и диагностика неравновесный плазмы, Химия плазмы. Сб. статей. Под ред. Б. М. Смирнова. Вып. 11.Москва: Атомиздат, 1984;
33. Г.Герцберг Спектры и строение двухатомных молекул. Москва: Издательство Иностранной литературы, 1949;
34. Foster E.W., Richardson O. The fine structure of the spectral lines of H2: Measurements with a reflexion echelon.Proc. R. Soc. London, Ser. A189, 149 (1947) ;
35. J.-Y. Roncin and F. Launay, Atlas of the vacuum ultraviolet emission spectrum of molecular hydrogen, Washington, D. C.: American Chemical Society, 1994;
36. Э.Г Силькис., А.С Станкевич и А.В Шоненков, Атлас спектров газоразрядной лампы ДВС-25 в диапазоне 320-1100нм,Аналитика и контроль21, 103 (2017) ;
37. В.А. Шахатов и Ю.А. Лебедев, Диагностика возбужденных частиц в водородной плазме, Часть I. Спектральный состав излучения, электронные состояния и излучательные характеристики частиц плазмы, Успехи прикладной физики 2, 571 (2014);
38. В.А. Шахатов и Ю.А. Лебедев, Диагностика возбужденных частиц в водородной плазме Часть II. Распределение энергии по внешним и внутренним степеням свободы молекулы водорода. Успехи прикладной физики 3, 21 (2015);
39. H.G.Gale, G.S. Monk and K.O. Lee, Wave-lengths in the Secondary Spectrum of Hydrogen,Astrophys. J.LXVII, 89 (1928) ;
40. F. M. Bieniosek et al, Time-resolved measurements of desorbed gas during 1-MeV K+ pulsed beam deposition in a stainless steel target,Phys. Rev. ST Accel. Beams10, 093201 (2007);
41. G. Staszewska and L. Wolniewicz, Transition Moments among 3E and 3П States of the H2 Molecule,J. Mol. Spectrosc,198, 416 (1999);
42. L.Wolniewicz, Lowest 1,3 Ag States of the Hydrogen Molecule, II,J. Mol. Spectrosc,174, 132 (1995);
43. H. Barrell, The Dispersion of Air Between 2500A and 6500A,J. Opt. Soc. Am.41, 295 (1951);
44. Б.П. Лавров, А.С. Михайлов, И.С. Умрихин, Спектрометр высокой разрешающей силы с цифровой фоторегистрацией на базе спектрографа ДФС-8, Опт. Журн. 78, 34 (2011)45. S.A. Astashkevich and B.P. Lavrov, Lifetimes of the electronic-vibrational- rotational states of hydrogen molecule (Review).Opt. Spectrosc.92, 818-850 (2002);
45. Б.П.Лавров, Об определении газовой температуры плазмы низкого давления по интенсивностям молекулярных полос H2 и D2. Связь распределения интенсивности в полосе с газовой температурой, Опт. и Спектр. 48, 680 (1980);
46. А.Н. Зайдель, Г.В. Островская, Ю.В. Островский, Техника и практика спектроскопии. Москва: Наука, 1972;
47. O.O Diachkova, B.P.Lavrov, A.S.Mikhailov, On internal consistency of experimental data reported in tables of g.h. Dieke for spectral lines of the H2 molecule located between HP and Ha lines of atomic hydrogen, Сборник материалов Международной конференции по естественным и гуманитарным наукам "Science SPbU-2020"2020, Санкт-Петербург, ISBN 978-5-98620-509-0;
48. О.О.Дьячкова, Б.П. Лавров, Сравнение опубликованных данных классической эмиссионной спектроскопии о волновых числах молекулы H2 в области 485,5 - 656,5 нм, Сборник материалов Всероссийской конференции по естественным и гуманитарным наукам с международным участием "Наука СПбГУ - 2020" 2020, Санкт-Петербург, ISBN 978-5-98620-511-3;
49. G. Staszewska and L. Wolniewicz, Adiabatic Energies of Excited 1Su States of the Hydrogen Molecule,J. Mol. Spectrosc.212, 208 (2002);
50. L. Wolniewicz and K. Dressier, Adiabatic potential curves and nonadiabatic coupling functions for the first five excited 1£+g states of the hydrogen molecule,J. Chem. Phys.100, 444 (1994);
51. L. Wolniewicz and G. Staszewska, Excited 1nu states and the 1nu ^ X1E+g transition moments of the hydrogen molecule,J. Mol. Spectrosc.220, 45 (2003).


Работу высылаем на протяжении 30 минут после оплаты.



Подобные работы

Заказать работу

Заявка на оценку стоимости

Это краткая форма заказа. После ее заполнения вы перейдете на полную форму заказа работы

Каталог работ (149688)

Новости

06.01.2018 Помощь студентам и аспирантам в выполнении работ от наших партнеров Помощь студентам и аспирантам в выполнении работ от наших партнеров

Помощь в выполнении учебных и научных работ на заказ ОФОРМИТЬ ЗАКАЗ

дальше

»» Все новости

Заказать работу

Заявка на оценку стоимости

Это краткая форма заказа. После ее заполнения вы перейдете на полную форму заказа работы

Заказать диплом

Приглашаем авторов студенчесчких работ


©2024 Cервис помощи студентам в выполнении работ
.