📄Работа №11320
Тема: Изучение изобарных конфигураций в основном состоянии ядер и эффективная поляризация изобары
Тип работы
Бакалаврская работа
Предмет
физика
Объем:
78 листов
Год:
2016
Просмотров:
893
5900
руб.
🛒 Купить работу
Не подходит эта работа?
Закажите новую по вашим требованиям
Узнать цену на написание
Закажите новую по вашим требованиям
Представленный материал является образцом учебного исследования, примером структуры и содержания учебного исследования по заявленной теме. Размещён исключительно в информационных и ознакомительных целях.
Workspay.ru оказывает информационные услуги по сбору, обработке и структурированию материалов в соответствии с требованиями заказчика.
Размещение материала не означает публикацию произведения впервые и не предполагает передачу исключительных авторских прав третьим лицам.
Материал не предназначен для дословной сдачи в образовательные организации и требует самостоятельной переработки с соблюдением законодательства Российской Федерации об авторском праве и принципов академической добросовестности.
Авторские права на исходные материалы принадлежат их законным правообладателям. В случае возникновения вопросов, связанных с размещённым материалом, просим направить обращение через форму обратной связи.
Настоящий учебно-методический информационный материал размещён в ознакомительных и исследовательских целях и представляет собой пример учебного исследования. Не является готовым научным трудом и требует самостоятельной переработки.
📋 Содержание
Введение 14
1 Дельта резонанс 16
1.1 Фоторождение п-мезонов 16
Приравнивая оба выражения для s, находим 17
1.2 Дельта резонанс Д(1232) 18
Рисунок 1.2.1 - Диаграмма межнуклонного взаимодействия 19
1.3 Возбуждения Д-изобары в ядре с помощью фотонов 19
1.4 Возбуждения Д-изобары в ядре с помощью пионов (p+ ир- ) ... 20
1.5 Полное сечение фотопоглощения при 10< Еу <2105 МэВ 20
Рисунок 1.5.1 - Сечение фотопоглощения 21
1.6 Квазисвободное фотообразование пионов на атомных ядрах... 23
1.7 Изобарные конфигурации в основном состоянии атомного ядра 27
2 Математические методы описывающие модель 32
2.1 Законы сохранения в распадах и столкновениях 32
2.2 Распады на две частицы 33
2.2.1 Распад в покое 33
2.2.2 Распад на лету 36
2.3 Интеграл состояний (фазовый объем) 39
2.4 Поляризационная матрица плотности 43
2.5 Поляризационные операторы 44
2.6 Оператор спинового момента 47
3.1 Решение систему кинематических уравнений 47
3.2 Получение аналитического выражение для дифференциального
распределения фазового объема 49
3.3 График зависимости фазового распределения реакции у + А ^
В + р + п + от кинетической энергии протона Tp 50
3.4 Определение поляризационных моментов 52
3.5 Графики и вывод 54
3.6 Заключение 58
4 ФИНАНСОВЫЙ МЕНЕДЖМЕНТ,
4.1 РЕСУРСОЭФФЕКТИВНОСТЬ И РЕСУРСОСБЕРЕЖЕНИЕ 59
4.2 Планирование научно-исследовательских работ 59
4.2.1 Структура работ в рамках исследования 59
4.2.2 Определение трудоемкости выполнения работ 61
4.2.3 Разработка графика проведения научного исследования .... 62
4.3 Бюджет научно-технического исследования (НТИ) 64
4.3.1 Расчет материальных затрат НТИ 64
4.3. 3 Дополнительная заработная плата научнопроизводственного персонала 67
4.3.4 Отчисления на социальные нужды 67
5 СОЦИАЛЬНАЯ ОТВЕТСТВЕННОСТЬ 68
5.1 Техногенная безопасность 68
5.1.1 Освещенность 68
5.1.2 Шум 69
5.1.3 Микроклимат
излучения, умственное перенапряжение и монотонность труда 72
5.2 Электробезопасность 73
5.3 Факторы пожарной и взрывной природы 75
5.4 Профилактические меры при природных и техногенных ЧС 75
5.5 Правовые и организационные вопросы обеспечения
безопасности 77
1 Дельта резонанс 16
1.1 Фоторождение п-мезонов 16
Приравнивая оба выражения для s, находим 17
1.2 Дельта резонанс Д(1232) 18
Рисунок 1.2.1 - Диаграмма межнуклонного взаимодействия 19
1.3 Возбуждения Д-изобары в ядре с помощью фотонов 19
1.4 Возбуждения Д-изобары в ядре с помощью пионов (p+ ир- ) ... 20
1.5 Полное сечение фотопоглощения при 10< Еу <2105 МэВ 20
Рисунок 1.5.1 - Сечение фотопоглощения 21
1.6 Квазисвободное фотообразование пионов на атомных ядрах... 23
1.7 Изобарные конфигурации в основном состоянии атомного ядра 27
2 Математические методы описывающие модель 32
2.1 Законы сохранения в распадах и столкновениях 32
2.2 Распады на две частицы 33
2.2.1 Распад в покое 33
2.2.2 Распад на лету 36
2.3 Интеграл состояний (фазовый объем) 39
2.4 Поляризационная матрица плотности 43
2.5 Поляризационные операторы 44
2.6 Оператор спинового момента 47
3.1 Решение систему кинематических уравнений 47
3.2 Получение аналитического выражение для дифференциального
распределения фазового объема 49
3.3 График зависимости фазового распределения реакции у + А ^
В + р + п + от кинетической энергии протона Tp 50
3.4 Определение поляризационных моментов 52
3.5 Графики и вывод 54
3.6 Заключение 58
4 ФИНАНСОВЫЙ МЕНЕДЖМЕНТ,
4.1 РЕСУРСОЭФФЕКТИВНОСТЬ И РЕСУРСОСБЕРЕЖЕНИЕ 59
4.2 Планирование научно-исследовательских работ 59
4.2.1 Структура работ в рамках исследования 59
4.2.2 Определение трудоемкости выполнения работ 61
4.2.3 Разработка графика проведения научного исследования .... 62
4.3 Бюджет научно-технического исследования (НТИ) 64
4.3.1 Расчет материальных затрат НТИ 64
4.3. 3 Дополнительная заработная плата научнопроизводственного персонала 67
4.3.4 Отчисления на социальные нужды 67
5 СОЦИАЛЬНАЯ ОТВЕТСТВЕННОСТЬ 68
5.1 Техногенная безопасность 68
5.1.1 Освещенность 68
5.1.2 Шум 69
5.1.3 Микроклимат
излучения, умственное перенапряжение и монотонность труда 72
5.2 Электробезопасность 73
5.3 Факторы пожарной и взрывной природы 75
5.4 Профилактические меры при природных и техногенных ЧС 75
5.5 Правовые и организационные вопросы обеспечения
безопасности 77
📖 Введение
Один из методов изучения взаимодействия адронов с нуклонами состоит в исследовании поведения адронов в ядерной среде. Этот метод изучения практически единственный в отношении коротко живущих адронов, из которых невозможно сформировать ускоренные пучки частиц или адронные мишени, которые можно было бы использовать в эксперименте.
В данной работе рассматривается возможность получения сведений о свойствах изобары А (1232), образованной в ядре в результате виртуального перехода N + N ®А+N. Ширина свободной изобары около 120 МэВ, что соответствует времени жизни порядка 10 с. Виртуальная изобара образуется в ядре вне массовой поверхности, поэтому для нее запрещена основная мода распада свободной изобары А®N+ p , сопровождающаяся эмиссией пиона, что увеличивает время ее жизни в ядре. Согласно теоретическим оценкам и имеющимся в настоящее время экспериментальным данным, примесь изобарных конфигураций в основном состоянии p -оболочечных ядер в расчете на один нуклон составляет несколько процентов.
Для получения полного набора экспериментальной информации о взаимодействии элементарных частиц кроме дифференциальных сечений, усредненных по поляризационным состояниям частиц, необходимо измерение поляризационных наблюдаемых. Поляризационные наблюдаемые содержат зависимость сечения взаимодействия от относительной ориентации спинов и импульсов частиц. Рассмотривая поляризационные свойства взаимодействия фотона с виртуальной А -изобарой, проявляющиеся в ядерной реакции 16 O(y,n+ p)15 C . В области больших импульсов, переданных остаточному ядру, фотообразование p+p -пар практически полностью обусловлено примесью изобарных конфигураций в ядре. Изобарные конфигурации в основном состоянии ядер дают вклад в сечение всех изотопических каналов фотообразования пион-нуклоных пар. Реакция (y,n+ p), так же, как (у,я- n), отличается тем, что в сечении этой реакции отсутствует вклад фотообразования пионов g + N ® N '+п на связанных нуклонах ядра. Анализ поляризационных свойств изобары будет выполнен в рамках DN -корреляционной модели реакции A(g,pN)B. Как известно, в рамках квазисвободного фотообразования пионов поляризационные эффекты возникают в результате взаимодействия в конечном состоянии. Для оценки поляризационного эффекта, обусловленного только DN -корреляциями, вычисления выполнены в плосковолновом приближении.
В данной работе рассматривается возможность получения сведений о свойствах изобары А (1232), образованной в ядре в результате виртуального перехода N + N ®А+N. Ширина свободной изобары около 120 МэВ, что соответствует времени жизни порядка 10 с. Виртуальная изобара образуется в ядре вне массовой поверхности, поэтому для нее запрещена основная мода распада свободной изобары А®N+ p , сопровождающаяся эмиссией пиона, что увеличивает время ее жизни в ядре. Согласно теоретическим оценкам и имеющимся в настоящее время экспериментальным данным, примесь изобарных конфигураций в основном состоянии p -оболочечных ядер в расчете на один нуклон составляет несколько процентов.
Для получения полного набора экспериментальной информации о взаимодействии элементарных частиц кроме дифференциальных сечений, усредненных по поляризационным состояниям частиц, необходимо измерение поляризационных наблюдаемых. Поляризационные наблюдаемые содержат зависимость сечения взаимодействия от относительной ориентации спинов и импульсов частиц. Рассмотривая поляризационные свойства взаимодействия фотона с виртуальной А -изобарой, проявляющиеся в ядерной реакции 16 O(y,n+ p)15 C . В области больших импульсов, переданных остаточному ядру, фотообразование p+p -пар практически полностью обусловлено примесью изобарных конфигураций в ядре. Изобарные конфигурации в основном состоянии ядер дают вклад в сечение всех изотопических каналов фотообразования пион-нуклоных пар. Реакция (y,n+ p), так же, как (у,я- n), отличается тем, что в сечении этой реакции отсутствует вклад фотообразования пионов g + N ® N '+п на связанных нуклонах ядра. Анализ поляризационных свойств изобары будет выполнен в рамках DN -корреляционной модели реакции A(g,pN)B. Как известно, в рамках квазисвободного фотообразования пионов поляризационные эффекты возникают в результате взаимодействия в конечном состоянии. Для оценки поляризационного эффекта, обусловленного только DN -корреляциями, вычисления выполнены в плосковолновом приближении.
ИЛИ
Поиск аналога
🛒 Оформить заказ
⚡ Работу высылаем в течении 5 минут после оплаты.